Асимметрия радиальных частот в ионной ловушке с двумя активными стержнями

Texto integral

Обоснование. Ионные ловушки имеют широкую область научных применений: масс-спектрометрия, квантовые вычисления и т. д. Типичными конструктивными особенностями, которые позволят удерживать ионы от разлета вдоль оси ловушки, является использование концевых электродов [1]. Однако их применение оказывает влияние на кривизну поля и значение радиальных частот.

Цель — выполнить расчет радиальных секулярных частот в квадрупольной ионной ловушке с концевыми электродами и в бесконечной ловушке; сравнить полученные результаты.

Методы. Потенциал квадрупольной ловушки можно представить уравнением:

$\phi =f(x,y,z)=a{x}^2+b{y}^2+c{z}^2+d$. (1)

Когда ловушка не имеет концевых электродов, коэффициенты а и b в (1) оказываются равными по модулю и противоположными по знаку, а коэффициент с — нулевым. Потенциал в таком случае задается формулой:

${\phi }_{x,y}=\frac{V}{2}\cos \omega t\left(1+\frac{x^2-y^2}{r_0^2}\right)$. (2)

Если координаты х и у будут нулевыми, поле в центре ловушки определяется константой перед единицей, но когда в ловушке имеются концевые электроды, к которым приложено небольшое постоянное напряжение, временнозависимый потенциал ${\phi }_z$ вдоль оси не является постоянным, и суммарный потенциал равен:

${\phi }_{x,y}+{\phi }_z=\frac{V}{2}\cos \omega t\left(\left[\frac{1}{r_0^2}+\frac{\kappa }{2z_0^2}\right]x^2+\left[-\frac{1}{r_0^2}+\frac{\kappa }{2z_0^2}\right]y^2-\frac{\kappa }{z_0^2}{z}^2-\frac{1}{2}\frac{\kappa r_0^2}{z_0^2}+1\right)$. (3)

Вследствие этого модуль коэффициента a вдоль оси x увеличивается, а коэффициента b, наоборот, уменьшается. Так как их модули не совпадают, кривизна поля окажется неодинаковой в различных направлениях.

На рис. 1 представлено поле квадрупольной ловушки с концевыми электродами. График получен для центральной части ловушки. Видно, что поле не является симметричным: кривизна поля вдоль разных направлений отличается.

 

Рис.1. Поле квадрупольной ловушки с концевыми электродами. График развернут на 45° относительно уравнения (1), $\stackrel{\mathbf{~}}{\mathbf{X}}\mathbf{=}\mathbf{(}\mathit{X}\mathbf{ }\mathbf{-}\mathit{Y}\mathbf{ }\mathbf{)}\mathbf{/}\sqrt{\mathbf{2}}\mathbf{,}\mathbf{ }\stackrel{\mathbf{~}}{\mathbf{Y}}\mathbf{=}\mathbf{ }\mathbf{(}\mathit{X}\mathbf{ }\mathbf{+}\mathit{Y}\mathbf{ }\mathbf{)}\mathbf{/}\sqrt{\mathbf{2}}$

 

Моделирование ионных ловушек производилось в программном пакете Simion, который параметрически решает уравнение Лапласа с целью получения электрического потенциала внутри ловушки и численно интегрирует уравнения движения частиц в полученном потенциале.

Электроды ловушки вдоль оси у были заземлены, а к электродам вдоль оси х прикладывалось переменное напряжение. Вблизи центра системы генерировалась частица с M/z = 45 а.е.м./e, после чего рассчитывалось ее движение в поле путем численного интегрирования уравнений движения.

Размеры ловушек: радиус ловушки = 3,01 мм; радиус стержней = 3,4 мм; расстояние между концевыми электродами = 7,3 мм. Параметры переменного тока: Ω = 2π × 3,6 МГц, V_макс = 150 В [2].

Для полученной траектории производилось преобразование Фурье для получения значений секулярных частот. Такой же расчет был проведен для ловушки без концевых электродов.

Результаты. Полученные в результате симуляции значения радиальных частот показаны на рис. 2.

 

Рис. 2. а — результаты преобразования Фурье для ловушки с концевыми электродами; б — результаты преобразования Фурье для ловушки бесконечной длины

 

В ловушке с двумя активными стержнями наблюдается асимметрия радиальных частот. Это явление вызвано наличием концевых электродов, т. к. не наблюдается в бесконечной ловушке.

Выводы. Из полученных графиков заметно, что частота вдоль активной диагонали оказалась больше, чем вдоль заземленной диагонали. Это явление может быть объяснено наличием концевых электродов, на которые подается небольшое постоянное напряжение, что вызывает различное воздействие переменного электрического поля на ионы вблизи оси ловушки вдоль разных осей. Асимметрия радиальных частот может иметь как отрицательное, так и положительное воздействие на работу ловушки. С одной стороны, понижение частоты вдоль заземленной диагонали может затруднить образование цепочки из ионов внутри ловушки, особенно если ее значение приближается к аксиальной частоте. С другой стороны, контроль за постоянным напряжением на концевых электродах дает возможность переставлять ионы внутри цепочки.

Полный текст статьи был опубликован в журнале «Физическое образование в вузах» 2023. Т. 29, № 1. С. 64–67. Электронный ресурс: https://elibrary.ru/item.asp?id=50443862.

Sobre autores

Самарский национальный исследовательский университет имени академика С.П. Королева; Самарский филиал Физического института им. П.Н. Лебедева РАН

Autor responsável pela correspondência
Email: evabatrakova2610@gmail.com

студентка, группа 4402-030302D, физический факультет

Rússia, Самара; Самара

Самарский филиал Физического института им. П.Н. Лебедева РАН

Email: pfizeke@gmail.com

научный руководитель, кандидат физико-математических наук, научный сотрудник

Rússia, Самара

Bibliografia

Arquivos suplementares