Convergence of approximate solutions by heat kernel for transport-diffusion equation in a half-plane

Meryem Aouaouda; Аоуаоуда Мерием; Abdelhamid Ayadi; Аяди Абделхамид; Hisao Fujita Yashima; Фуджита Яшима Хисао

doi:10.14498/vsgtu1881

Convergence of approximate solutions by heat kernel for transport-diffusion equation in a half-plane

Authors: Aouaouda M.¹, Ayadi A.¹, Fujita Yashima H.²
Affiliations:
1. Université Larbi Ben M’hidi
2. École Normale Supérieure Assia Djebar
Issue: Vol 26, No 2 (2022)
Pages: 222-258
Section: Differential Equations and Mathematical Physics
URL: https://journals.eco-vector.com/1991-8615/article/view/78697
DOI: https://doi.org/10.14498/vsgtu1881
ID: 78697

Cite item

Full Text

Abstract

In this paper, by using the heat kernel and the transport operator on each step of time discretization, approximate solutions for the transport-diffusion equation on the half-plane $ℝ_{+}^{2}$ are constructed, and their convergence to a function which satisfies the transport-diffusion equation and the initial and boundary conditions is proved. These approximate solutions can be considered as a deterministic version of (the approximation of) the stochastic representation of the solution to parabolic equation, realized by the relationship between the heat kernel and the Brownian motion. But as they are defined only by an integral operator and transport, their properties and their convergence are proved without using probabilistic notions. The result of this paper generalizes that of recent papers about the convergence of analogous approximate solutions on the whole space $ℝ^{n}$ . In case of the half-plane, it is necessary to elaborate (not trivial) estimates of the smoothness of the approximate solutions influenced by boundary condition.

Keywords

transport-diffusion equation, approximate solution, heat kernel

Full Text

Введение. Процесс переноса-диффузии веществ в газе или жидкости можно описать уравнением параболического типа

$\partial_{t} u (t, x) + v (t, x) \cdot \nabla u (t, x) = κ Δ u (t, x) + f (t, x, u (t, x)), t \geq 0, x \in Ω \subset ℝ^{d},$ (1)

где $u$ — плотность вещества, $v$ — вектор скорости переноса, $κ$ — коэффициент диффузии, $f (t, x, u)$ — источник из-за возможной химической реакции и вклад из-за изменения плотности среды, $\nabla {(\partial_{x_{1}}, \dots, \partial_{x_{d}})}^{⊤}$ , $Δ$ — оператор Лапласа (см., например, [1], гл. VI, [2]). Это уравнение широко используется в приложениях, например, в задачах о загрязнении воздуха и воды (см. [3-9] и многие другие). С теоретической точки зрения хорошо известны некоторые методы решения уравнения этого типа, которые можно найти, например, в [10-12]. Также хорошо известно вероятностное представление решения $u$ (см., например, [13], гл. VIII), а в случае, когда $f$ является нелинейной функцией от $u$ , требуются немного более сложные рассуждения (см. [14-16]). Используя вероятностное представление, языком теории вероятностей можно описать поведение решения $u$ при $κ \to 0$ (см. [17]).

Так как функция

$\frac{e^{{|x|}^{2} / (4 κ t)}}{(4 {π κ t)}^{d / 2}}$

является ядром уравнения теплопроводности $\partial_{t} u - κ Δ u = 0$ , мы считаем, что семейство функций ${\{u_{k} (x)\}}_{k = 0, 1, 2 . . .}$ , определенных соотношением

$u_{k} (x) \int_{ℝ^{d}} \frac{e^{\frac{{|y|}^{2}}{4 κ (t_{k} - t_{k - 1})}}}{{(4 π κ (t_{k} - t_{k - 1}))}^{d / 2}} u_{k - 1} (x - (t_{k} - t_{k - 1}) v t_{k}, x - y) d y +$

$+ f (t_{k - 1}, x, u_{k - 1} (x)) k = 1,2 . . .$ (2)

является естественным приближением решения $u (t, x)$ уравнения (1) в $ℝ^{d}$ с начальным условием $u (0, x) = u_{0} (x)$ .

Допуская сходимость определенного в (2) приближения к решению $u (t, x)$ , можно интерпретировать его как одну из аналитических версий вероятностного представления решения $u (t, x)$ . Действительно, ядро интегрального оператора, использованного в (2), соответствует плотности распределения винеровского процесса. Но поскольку $u_{k} (x)$ определяются только интегрированием и сложением, свойства приближения (2) и их следствия также могут быть получены на языке математического анализа без использования вероятностных понятий.

Приближение (2) имеет аспекты, немного похожие на метод Эйлера – Маруямы для стохастических уравнений (см. [18]). Действительно, согласно этому методу решение $X_{t}$ стохастического уравнения

$d X_{t} - v (t, X_{t}) d t + a (t, X_{t}) d W_{t}$

(где $a (t, x)$ — матрица размера $m \times m^{'}$ , а $W_{t}$ — броуновское движение в $ℝ^{m^{'}}$ ) приближается семейством случайных величин ${\{X_{k}\}}_{k = 0, 1, 2 . . .}$ , определяемых соотношением

$X_{k} X_{k - 1} - v (t_{k - 1}, X_{k - 1}) (t_{k} - t_{k - 1}) + a (t_{k - 1}, X_{k - 1}) [W_{t_{k}} - W_{t_{k - 1}}]$ .

Изучена сходимость по математическому ожиданию этого приближения $X_{k}$ к решению $X_{t}$ стохастического уравнения [19-21]. Но для построения решения $u (t, x)$ , $x \in ℝ^{d}$ , уравнения (1) с использованием этого приближения требуется много шагов.

В [21, 23] с использованием дискретизации по времени

$t_{k}^{[n]} = k 2^{- n}, k = 0,1, 2 . . . n = 1, 2 \dots$

и определением $u^{[n]} (t_{k}^{[n]}, x)$ как в (2) и $u^{[n]} (t, x)$ для $t_{k - 1}^{[n]} < t < t_{k}^{[n]}$ через соотношение

$u^{[n]} (t, x) \frac{t_{k}^{[n]} - t}{2^{n}} u^{[n]} {(t_{k - 1}^{[n]}, x)}^{n} + \frac{t - t_{k - 1}^{[n]}}{2^{n}} u^{[^{n}]} (t_{k}^{[n]}, x)$

в предположении гладкости данных доказана равномерная сходимость функций $u^{[n]} (t, x)$ и их производных первого и второго порядка по $x$ к решению $u (t, x)$ и его соответствующим производным в $[0, τ] \times ℝ^{d}$ для любого $τ > 0$ .

В настоящей работе уравнение (1) рассматривается в полуплоскости $ℝ_{+}^{2}$ с однородным граничным условием Дирихле. Предполагается, что функция переноса $v (t, x)$ «параллельна» оси $x_{1}$ . С использованием нечетного продолжения (см., например, [24], гл. III, 3, n. 2) задача на полуплоскости $ℝ_{+}^{2}$ преобразуется в задачу на целой плоскости $ℝ^{2}$ , поэтому мы широко используем технические приемы, разработанные в [22, 23]. Тем не менее для оценки гладкости приближенных решений наличие граничного условия значительно усложняет задачу. Для разрешения этой проблемы мы применяем приближение, немного отличное от использованного в [22, 23], а для получения оценок также используем некоторые элементарные свойства обобщенных функций (распределений) (см., например, [25]). В результате использования этих подходов мы получили сходимость приближенных решений к функции, которая удовлетворяет поточечно уравнению, начальному и граничному условиям. Также приводится простой численный эксперимент, показывающий возможность использования полученных результатов для решения конкретных задач математической физики.

Обобщение полученных результатов на случай, когда коэффициент диффузии необязательно постоянен или перенос необязательно «горизонтален», потребует дополнительного исследования.

Постановка задачи и основной результат. Основным результатом работы является доказательство сходимости приближенных решений $u^{[n]} (t, x)$ , которые мы определим ниже, к функции, удовлетворяющей уравнению

$\partial_{t} u (t, x) + v (t, x) \partial_{x_{1}} u (t, x) = κ Δ u (t, x) + f (t, x, u (t, x)), t > 0, x \in Ω$ (3)

и условиям

$u (0, x) = u_{0} (x), x \in Ω,$ (4)

$u (t, x_{1}, 0) = 0 t \in ℝ_{+}, x_{1} \in ℝ,$ (5)

где

$Ω = \{x = (x_{1}, x_{2}) \in ℝ^{2} : x_{2} > 0\}$ , (6)

$κ$ — положительная постоянная, $Δ \frac{\partial^{2}}{\partial x_{1}^{2}} + \frac{\partial^{2}}{\partial x_{2}^{2}}$ — оператор Лапласа. Ниже уточним условия на функции $v (t, x)$ , $f (t, x, u)$ и $u_{0} (x)$ .

1.1. Условия на заданные функции. Для уточнения условий будем использовать обозначения

$D_{x}^{α} \frac{\partial^{α}}{\partial x_{1}^{α_{1}} \partial x_{2}^{α_{2}}}, D_{x, u}^{α} \frac{\partial^{α}}{\partial x_{1}^{α_{1}} \partial x_{2}^{α_{2}} \partial u^{α_{3}}},$

где

$|α| = α_{1} + α_{2} д л я α = (α_{1}, α_{2}), α_{1}, α_{2} = 0, 1, 2 \dots$

$|α| = α_{1} + α_{2} + α_{3} д л я α = (α_{1}, α_{2}, α_{3}), α_{1}, α_{2}, α_{3} = 0, 1, 2 \dots .$

Заданные функции и их производные будут рассматриваться в $ℝ_{+}^{2} = \bar{Ω}$ (см. (6)). Для их производных, как обычно, рассматривается непрерывное продолжение на границе $\partial Ω = \{x_{2} = 0\}$ . Через $C_{b} (ℝ_{+}^{2})$ (соотв. $C_{b} (ℝ_{+}^{2} \times ℝ)$ ) обозначим класс непрерывных ограниченных в $ℝ_{+}^{2}$ (соотв. $ℝ_{+}^{2} \times ℝ$ ) функций, а через $C_{b, l o c} (ℝ_{+} C_{b} (ℝ_{+}^{2}))$ (соотв. $C_{b, l o c} (ℝ_{+} C_{b} (ℝ_{+}^{2} \times ℝ))$ ) — класс непрерывных в $ℝ_{+} \times ℝ_{+}^{2}$ (соотв. $ℝ_{+} \times ℝ_{+}^{2} \times ℝ$ ) функций, которые ограничены в $[0, τ] \times ℝ_{+}^{2}$ (соотв. $[0, τ] \times ℝ_{+}^{2} \times ℝ$ ) при любом $τ > 0$ .

Предположим, что для функций $v (t, x)$ , $f (t, x, u)$ и $u_{0} (x)$ выполняется следующее:

$D_{x}^{α} v (t, x) \in C_{b, l o c} (ℝ_{+} C_{b} (ℝ_{+}^{2})), \forall α \in ℕ^{2}, |α| \leq 3,$ (7)

$\partial_{t} D_{x}^{α} v (t, x) \in C_{b, l o c} (ℝ_{+} C_{b} (ℝ_{+}^{2})) \forall α \in ℕ^{2}, |α| \leq 2,$ (8)

$\partial_{x_{2}} v (t, x) |_{x_{2} = 0,}$ (9)

$\frac{f (t, x, u)}{1 + |u|} \in C_{b, l o c} (ℝ_{+} C_{b} (ℝ_{+}^{2} \times ℝ)),$ (10)

$D_{x, u}^{α} f (t, x, u) \in C_{b, l o c} (ℝ_{+} C_{b} (ℝ_{+}^{2} \times ℝ)) \forall α \in ℕ^{2}, 1 \leq |α| \leq 3,$ (11)

$\partial_{t} D_{x, u}^{α} f (t, x, u) \in C_{b, l o c} (ℝ_{+} C_{b} (ℝ_{+}^{2} \times ℝ)) \forall α \in ℕ^{2}, |α| \leq 2,$

$f (t, x_{1}, 0, 0) = 0,$ (12)

$D_{x}^{α} u_{0} (x) \in C_{b} (ℝ_{+}^{2}) \forall α \in ℕ^{2}, |α| \leq 3,$ (13)

$u_{0} (x_{1,} 0) \forall x_{1} \in ℝ .$ (14)

1.2. Определение приближенных решений. Для определения приближенных решений определим шаги

$δ_{n} = 2^{- n}, n = 1, 2 \dots,$

и соответствующую шагам $δ_{n}$ дискретизацию по времени:

$0 = t_{0}^{[n]} < t_{1}^{[n]} < \dots t_{k - 1}^{[n]} < t_{k}^{[n]} < \dots, t_{k}^{[n]} = k δ_{n} .$

Для каждого $n = 1, 2 \dots$ положим также

$ϑ_{n} r = \frac{1}{\sqrt{4 π δ_{n} κ}} \exp (- \frac{r^{2}}{4 δ_{n} κ}) r \in ℝ,$ (15)

$Θ_{n} (x) = Θ_{n} (x_{1}, x_{2}) = ϑ_{n} (x_{1}) ϑ_{n} (x_{2}), x = (x_{1}, x_{2}) \in ℝ^{2} .$

Через $Λ (\cdot)$ обозначим оператор нечетного продолжения заданной на $\{r > 0\}$ функции на $ℝ$ :

$Λ (φ (\cdot)) r = \{\begin{array}{r} φ (r), & r > 0 \\ 0, & r = 0 \\ - φ (- r) & r < 0 \end{array} .$

Полезно напомнить, что решение $η (t, r)$ задачи

$\partial_{t} η (t, r) = κ \partial_{r}^{2} η (t, r), t > 0, r > 0;$

$η (0, r) = ψ (r), r > 0; η (t, 0) = 0 t > 0$

может быть построено как сужение $η = {\tilde{η}}_{| \{r \geq 0\}}$ на $\{r \geq 0\}$ решения $\tilde{η} (t, r)$ задачи

$\partial_{t} \tilde{η} (t, r) = κ \partial_{r}^{2} \tilde{η} (t, r), t > 0, r \in ℝ,$

$\tilde{η} (0, r) = Λ (ψ (\cdot) r) = \{\begin{array}{r} ψ (r), & r > 0, \\ 0, & r = 0, \\ - ψ (- r), r < 0 \end{array}$

(подробности см., например, в [24, гл. III, 3, п.~2]).

Пусть $u_{0} (x)$ — непрерывная ограниченная функция, определенная в $Ω$ . Используя оператор $Λ (\cdot)$ , определим приближенные решения $u^{[n]} (t, x)$ , $n = 1, 2 \dots$ , соотношениями

$u^{[n]} (t_{0}^{[n]}, x) = u_{0} (x), x \in Ω,$ (16)

$u^{[n]} (t_{k}^{[n]}, x) =$

$= \int_{ℝ} \int_{ℝ} ϑ_{n} (y_{1}) ϑ_{n} (y_{2}) Λ (u^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x_{1} - δ_{n} v t_{k}^{[n]}, x) - y_{1}), \cdot (x_{2} - y_{2}) d y_{1} d y_{2} +$

$+ δ_{n} \int_{ℝ} ϑ_{n} (y_{1}) \int_{- \infty}^{x_{2}} ϑ_{n} (y_{2}) f (t_{k - 1}^{[n]}, x_{1} - y_{1}, x_{2} - y_{2}, u^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x_{1} - y_{1}, x_{2} - y_{2})) d y_{2} +$

$+ \int_{x_{2}}^{\infty} ϑ_{n} (y_{2}) (- f (t_{k - 1}^{[n]}, x_{1} - y_{1}, y_{2} - x_{2}, u^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x_{1} - y_{1}, y_{2} - x_{2}))) d y_{2} d y_{1},$

$x \in Ω, k = 1, 2 \dots,$ (17)

$u^{[n]} (t, x) \frac{t_{k}^{[n]} - t}{δ_{n}} u^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x) + \frac{t - t_{k - 1}^{[n]}}{δ_{n}} u^{[n]} (t_{k}^{[n]}, x) t_{k - 1}^{[n]} \leq t \leq t_{k}^{[n]}, x \in Ω .$ (18)

Функции $u^{[n]} (t, x)$ , определенные соотношениями (21), (22) и (23), назовем приближенными решениями.

1.3. Основной результат. Для определенных в п. 1.2 приближенных решений справедливо следующее утверждение.

Теорема А. Если функции $v (t, x)$ , $f (t, x, u)$ и $u_{0} (x)$ удовлетворяют условиям (7)–(14), то каково бы ни было $τ > 0$ определенные в (16)–(18) функции $u^{[n]} (t, x)$ и их первые производные по $x_{1}$ и $x_{2}$ сходятся равномерно на $[0, τ] \times Ω,$ а их вторые производные по $x_{1}$ и $x_{2}$ сходятся поточечно при всяких $t > 0$ , $x \in Ω,$ причем предельная функция $u (t, x)$ удовлетворяет уравнению (3) и условиям (4) и (5).

В следующих разделах изложено доказательство теоремы, которое, по существу, будет проводиться на продолжении $U^{[n]} (t, x)$ функций $u^{[n]} (t, x)$ на $ℝ^{2}$ . После некоторых замечаний, необходимых для последующих шагов, установим оценки $U^{[n]} (t, x)$ и их производных, а затем, используя эти оценки, докажем сходимость $U^{[n]} (t, x)$ и их производных по $x_{1}$ и $x_{2}$ первого и второго порядка. Наконец, путем предельного перехода докажем, что предельная функция удовлетворяет уравнению переноса-диффузии.

2. Преобразование задачи и некоторые предварительные замечания. Если положить

$U_{0} (x) = (Λ (u_{0} (x_{1})), \cdot (x_{2})), x = (x_{1}, x_{2}) \in ℝ^{2},$ (19)

$V (t, x_{1}, x_{2}) = V (t, x_{1}, - x_{2}) = v (t, x_{1}, x_{2}), t \geq 0, x_{1} \in ℝ, x_{2} \geq 0,$ (20)

$F (t, x_{1}, x_{2}, U) = \{\begin{array}{r} f (t, x_{1}, x_{2}, U), & x_{2} > 0 \\ 0, & x_{2} = 0 \\ - f (t, x_{1}, - x_{2}, - U), & x_{2} < 0 \end{array}$

$t \geq 0$ , ( $x_{1}, x_{2}$ ) $\in$ R² , U $\in$ R (21), то приближенные решения $u^{[n]} (t, x)$ можно определять другим способом. Для этого определим

$U^{[n]} (t_{0}^{[n]}, x) = U_{0} (x) x \in ℝ^{2},$ (22)

$U^{[n]} (t_{k}^{[n]}, x) =$

$= \int_{ℝ} \int_{ℝ} ϑ_{n} (y_{1}) ϑ_{n} (y_{2}) U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x_{1} - δ_{n} V (t_{k}^{[n]}, x) - y_{1}, x_{2} - y_{2}) d y_{1} d y_{2} +$

$+ δ_{n} \int_{ℝ^{2}} Θ_{n} (y) F (t_{k - 1}^{[n]}, x - y, U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x - y)) d y, x \in ℝ^{2}, k = 1, 2 \dots,$ (23)

$U^{[n]} (t, x) \frac{t_{k}^{[n]} - t}{δ_{n}} U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x) + \frac{t - t_{k - 1}^{[n]}}{δ_{n}} U^{[n]} (t_{k}^{[n]}, x), t_{k - 1}^{[n]} \leq t \leq t_{k}^{[n]}, x \in ℝ^{2} .$ (24)

Напишем первое слагаемое правой части (23) в виде

$\int_{ℝ^{2}} Θ_{n} (y) U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x - δ_{n} V (t_{k}^{[n]}, x) {\vec{e}}_{1} - y) d y, {\vec{e}}_{1} {=(1,0)}^{T}$ (25)

тогда, когда это удобно.

Напомним, что из условия (9) и определения (20) следует, что $V (t, x)$ , $\partial_{x_{2}} V (t, x)$ и $\partial_{x_{2}}^{2} V (t, x)$ непрерывны в точках $\{x_{2} = 0\}$ .

Сужение $U^{[n]} (t, x)$ на $Ω$ совпадает с определенным в (21)–(23) приближенным решением $u^{[n]} (t, x)$ . Чтобы убедиться в этом совпадении, вспомним следующее соотношение.

Замечание 1. Предположим, что $U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x)$ непрерывна и ограничена в $ℝ^{2}$ и нечетна по $x_{2} .$ Тогда $U^{[n]} (t_{k}^{[n]}, x)$ , определенная в (23), также непрерывна и ограничена в $ℝ^{2}$ и нечетна по $x_{2} .$

Доказательство. Заметим, что согласно (21), если $x_{2} < 0$ , то имеем

$F (t, x_{1}, x_{2}), U = - F (t, x_{1}, - x_{2}, - U)$

Итак, учитывая нечетность $U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x)$ , имеем

$F (t_{k - 1}^{[n]}, x_{1}, x_{2}, U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x_{1}, x_{2})) = - F (t_{k - 1}^{[n]}, x_{1}, - x_{2}, U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x_{1}, - x_{2})) .$

Значит, функция $F (t_{k - 1}^{[n]}, x_{1}, x_{2}, U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x_{1}, x_{2}))$ нечетна по $x_{2}$ . Таким образом, учитывая соотношение $ϑ_{n} (y_{2}) = ϑ_{n} (- y_{2}),$ имеем

$\int_{ℝ} \int_{ℝ} ϑ_{n} (y_{1}) ϑ_{n} (y_{2}) F (t_{k - 1}^{[n]}, x_{1} - y_{1}, x_{2} - y_{2}, U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x_{1} - y_{1}, x_{2} - y_{2})) d y_{1} d y_{2} =$

$- \int_{ℝ} \int_{ℝ} ϑ_{n} (y_{1}) ϑ_{n} (y_{2}) F (t_{k - 1}^{[n]}, x_{1} - y_{1}, - x_{2} - y_{2}, U^{[n]} t (_{k - 1}^{[n]}, x_{1} - y_{1}, - x_{2} - y_{2})) d y_{1} d y_{2} .$ (26)

Напомним также, что согласно нашей гипотезе функция $U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x)$ непрерывна по $x$ и нечетна по $x_{2}$ , поэтому $U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x_{1}, 0) = 0$ . Таким образом, в силу (21) и (12) получим

$F (t_{k - 1}^{[n]}, x_{1},0, U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x_{1}, 0)) = 0 = f (t_{k - 1}^{[n]}, x_{1},0, U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x_{1}, 0)) .$ (27)

Учитывая также (10), видим, что функция $F (t_{k - 1}^{[n]}, x, U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x))$ непрерывна по $x \in ℝ_{+}^{2}$ , а в силу симметрии между $x_{2}$ и $- x_{2}$ она непрерывна в $ℝ^{2}$ . Согласно условию (10), определению (21) и гипотезе ограниченности $U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x)$ , функция $F (t_{k - 1}^{[n]}, x, U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x))$ ограничена.

С другой стороны, поскольку $U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x_{1}, x_{2})$ нечетна по $x_{2}$ , учитывая опять соотношение $ϑ_{n} (y_{2}) = ϑ_{n} (- y_{2})$ , имеем

$\int_{ℝ} \int_{ℝ} ϑ_{n} (y_{1}) ϑ_{n} (y_{2}) U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x_{1} - δ_{n} V (t_{k}^{[n]}, x_{1}, x_{2}) - y_{1}, x_{2} - y_{2}) d y_{1} d y_{2} =$

$= - \int_{ℝ} \int_{ℝ} ϑ_{n} (y_{1}) ϑ_{n} (y_{2}) U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x_{1} - δ_{n} V (t_{k}^{[n]}, x_{1}, - x_{2} - y_{1}, - x_{2}) - y_{2}) d y_{1} d y_{2} .$ (28)

Что касается ограниченности и непрерывности, из предположения об ограниченности и непрерывности $U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x)$ и $v (t, x)$ (и, следовательно, $V (t, x)$ ) выводим, что выражение

$\int_{ℝ^{2}} Θ_{n} (y) U^{[n]} t (_{k - 1}^{[n]}, x - δ_{n} V (t_{k}^{[n]}, x) {\vec{e}}_{1} - y) d y$

ограничено и непрерывно по $x \in ℝ^{2}$ .

Оба слагаемых правой части (23) непрерывны и ограничены в $ℝ^{2}$ и нечетны по $x_{2}$ (см (26), (28)), так же как и их сумма, что и требовалось доказать.

Напомним, что функция $F (t, x, U)$ , определенная в (21), необязательно непрерывна в точках $(x_{1}, 0)$ . Поэтому, чтобы доказать непрерывность функции $F (t_{k - 1}^{[n]}, x, U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x))$ , нам нужно равенство (27).

Утверждение замечания 1 и рассуждения, используемые при его доказательстве, позволяют сформулировать

Замечание 2. Функции $U^{[n]} (t, x)$ определенные в (22)–(24), непрерывны и ограничены в $ℝ^{2}$ и нечетны по $x_{2} :$

$U^{[n]} (t, x_{1}, x_{2}) = - U^{[n]} (t, x_{1}, - x_{2}) t \geq 0, x = (x_{1}, x_{2}) \in ℝ^{2},$

в частности

$U^{[n]} (t, x_{1}, 0) = 0 \forall (t, x_{1}) \in ℝ_{+} \times ℝ .$ (29)

Кроме того, имеет место равенство

$U^{[n]} t (, x_{1}, x_{2}) = (Λ (u^{[n]} (t, x_{1}))), \cdot (x_{2}), t \geq 0, (x_{1}, x_{2}) \in ℝ^{2},$ (30)

где $u^{[n]} (t, x)$ — функция, определенная в (16)–(18).

Доказательство. Напомним, что согласно определениям (19), (22) и условиям (13)–(14) функция $U^{[n]} (t_{0}^{[n]}, x)$ непрерывна и ограничена в $ℝ^{2}$ и нечетна по $x_{2}$ . Поэтому из утверждения замечания 1 следует, что для всех $k \in ℕ$ функция $U^{[n]} (t_{k}^{[n]}, x)$ непрерывна и ограничена в $ℝ^{2}$ и нечетна по $x_{2}$ . Из определения (24) следует также, что при любом фиксированном $t \in ℝ_{+}$ функция $U^{[n]} (t, x)$ непрерывна и ограничена в $ℝ^{2}$ и нечетна по $x_{2}$ .

Рассуждая как при доказательстве замечания 1, нетрудно увидеть, что если

$U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x_{1}, x_{2}) = (Λ (u^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x_{1}))) \cdot (x_{2}), (x_{1}, x_{2}) \in ℝ^{2},$

то

$U^{[n]} (t_{k}^{[n]}, x_{1}, x_{2}) = (Λ (u^{[n]} (t_{k}^{[n]}, x_{1}))) \cdot (x_{2}), (x_{1}, x_{2}) \in ℝ^{2} .$

Определения (18) и (24) позволяют получить (30).

Равенство (30) позволяет определить $u^{[n]} (t, x)$ соотношением

$u^{[n]} (t, x_{1}, x_{2}) = U^{[n]} (t, x_{1}, x_{2}), t \geq 0, x_{1} \in ℝ, x_{2} > 0 .$ (31)

В дальнейшем докажем сходимость $U^{[n]} (t, x)$ при $n \to \infty$ . Ясно, что из этого факта в силу равенства (31) следует сходимость $u^{[n]} (t, x)$ .

3. Ограниченность приближенных решений и их производных. В этом разделе докажем ограниченность приближенных решений $U^{[n]} (t, x)$ и их производных. Для этого воспользуемся приемом из [22, 23] с учетом того факта, что нам необходимо учитывать поведение производных $U^{[n]} (t, x)$ , вызванное специфическими условиями для $U_{0} (x)$ и $F (t, x, U)$ на $\{x_{2} = 0\}$ .

Для доказательства следующих лемм введем обозначение

$τ_{δ} = τ + δ_{1}, τ > 0$ (32)

Лемма 1. Пусть выполнены условия теоремы A. Тогда существует функция $Φ_{0} (t)$ которая является непрерывной на $ℝ_{+},$ возрастающей независимой от $n$ и такой, что

$\underset{x \in Ω}{S U P |} U^{[n]} (t, x) \leq Φ_{0} (t)$ (33)

Доказательство. Пусть $τ > 0$ . Положим

$A_{k}^{[0, n]} \underset{x \in ℝ^{2}}{S U P |} U^{[n]} (t_{k}^{[n]}, x) k = 0, 1, 2 \dots, k \leq \frac{τ_{δ}}{δ_{n}},$

$C_{f} \underset{(t, x, U) \in [0, τ_{δ}] \times ℝ_{+}^{2} \times ℝ}{S U P} \frac{| F (t, x, U)}{1 + |U|} .$

Так как

$\int_{ℝ^{2}} Θ_{n} (y) d y = \int_{ℝ^{2}} | Θ_{n} (y) | d y = 1,$

имеем

$| \int_{ℝ^{2}} Θ_{n} (y) U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x - δ_{n} V (t_{k}^{[n]}, x) {\vec{e}}_{1} - y) d y | \leq A_{k - 1}^{[0, n]},$

$| \int_{ℝ^{2}} Θ_{n} (y) F (t_{k - 1}^{[n]}, x - y, U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x - y)) d y | \leq C_{f} (1 + A_{k - 1}^{[0, n]}) .$

Следовательно, из (23) получим

$A_{k}^{[0, n]} \leq (1 + δ_{n} C_{f}) A_{k - 1}^{[0, n]} + δ_{n} C_{f} .$

Отсюда с учетом соотношения $t_{k}^{[n]} = k δ_{n}$ следует

$A_{k}^{[0, n]} \leq A_{0}^{[0, n]} {(1 + δ_{n} C_{f})}^{k} + δ_{n} C_{f} \sum_{j = 1}^{k} {(1 + δ_{n} C_{f})}^{k - j} \leq A_{0}^{[0, n]} e^{t_{k}^{n} C_{f}} + e^{t_{k}^{n} C_{f}} - 1$ (34)

для $t_{k}^{[n]} \leq τ_{δ}$ . Так как $A_{0}^{[0, n]} \underset{x \in ℝ^{2}}{S U P |} U_{0} (x)$ не зависит от $n$ , учитывая определение (24) и произвольность $τ > 0$ , из (34) выведем существование независимой от $n$ функции $Φ_{0} (t)$ , которая удовлетворяет неравенству (33).

Лемма 2. Пусть выполнены условия теоремы A. Тогда существует функция $Φ_{1} (t)$ которая является непрерывной на $ℝ_{+},$ возрастающей независимой от $n$ и такой, что

$\sum_{i = 1}^{2} \underset{x \in ℝ^{2}}{S U P} \frac{\partial}{\partial x_{i}} U^{[n]} (t, x) | \leq Φ_{1} (t)$ . (35)

Доказательство. Пусть $τ > 0$ . Положим

$w_{i, k}^{[1, n]} (x) = \frac{\partial}{\partial x_{i}} U^{[n]} t (_{k}^{[n]}, x), i = 1, 2 k = 0, 1, 2 \dots, k \leq \frac{τ_{δ}}{δ_{n}} .$ (36)

Так как дифференциальный оператор $\partial_{x_{i}}$ коммутирует со сверткой, вычислив производную по $x_{i}$ обеих частей (23), получим

$w_{i, k}^{[1, n]} (x) = \int_{ℝ^{d}} Θ_{n} (y) [w_{i, k - 1}^{[1, n]} (ξ (x, y)) - δ_{n} \frac{\partial V (t_{k}^{[n]}, x)}{\partial x_{i}} w_{1, k - 1}^{[1, n]} (ξ (x, y))] d y +$

$+ δ_{n} \int_{ℝ^{d}} Θ_{n} (y) \frac{\partial F (t_{k}^{[n]}, ξ, U^{[n]} (t_{k}^{[n]}, x))}{\partial ξ_{i}} |_{ξ x - y} +$

$+ \frac{\partial (F t_{k}^{[n]}, x - y, U)}{\partial U} |_{U = U^{[n]} (t_{k}^{[n]}, x - y)} w_{i, k - 1}^{[1, n]} (x - y) d y,$ (37)

где

$ξ (x, y) = x - δ_{n} V (t_{k}^{[n]}, x) {\vec{e}}_{1} - y .$ (38)

Из равенства (37) и условий теоремы A следует, что если положим

$A_{k}^{[1, n]} \sum_{i = 1}^{2} \underset{x \in ℝ^{d}}{s u p} w_{i, k}^{[1, n]} (x) |,$

то аналогично доказательству леммы 1 получим

$A_{k}^{[1, n]} \leq (1 + δ_{n} C) A_{k - 1}^{[1, n]} + δ_{n} C,$ (39)

где C — независимая от $n$ постоянная. Учитывая, что

$A_{0}^{[1, n]} \sum_{i = 1}^{2} \underset{x \in Ω}{s u p} | \partial_{x_{i}} u_{0} (x)$

не зависит от n, аналогично доказательству леммы 1 из (39) получим существование функции $Φ_{1} (t)$ , удовлетворяющей неравенству (35).

Чтобы оценить производные второго порядка функции $U^{[n]} (t, x)$ по x, напомним, что согласно условиям (13), (14) (см. также (19) и (22)), имеем

$\underset{}{\lim_{x_{2} \to 0^{+}}} \frac{\partial^{2}}{\partial x_{2}^{2}} U^{[n]} t (_{0}^{[n]}, x_{1}, x_{2}) = {u^{''}}_{00} (x_{1}), \lim_{x_{2} \to 0^{-}} \frac{\partial^{2}}{\partial x_{2}^{2}} U^{[n]} (t_{0}^{[n]}, x_{1}, x_{2}) = - {u^{''}}_{00} (x_{1}),$

где

${u^{''}}_{00} (x_{1}) \underset{}{\lim_{x_{2} \to 0^{+}}} \frac{\partial^{2}}{\partial x_{2}^{2}} u_{0} (x_{1}, x_{2}),$ (40)

а вообще ${u^{''}}_{00} (x_{1})$ не равняется нулю, поэтому $\frac{\partial^{2}}{\partial x_{2}^{2}} U^{[n]} (t, x)$ не определяется при $0 \leq t < t_{1}^{[n]}$ , $x_{2} = 0$ . Но так как ${u^{''}}_{00} (x_{1})$ равномерно ограничен, это не вызывает трудностей для оценки $\frac{\partial^{2}}{\partial x_{2}^{2}} U^{[n]} (t, x)$ . Для упрощения записи условимся считать, что

$\frac{\partial^{2}}{\partial x_{2}^{2}} U^{[n]} (t, x) |_{x_{2 = 0}} = 0, 0 \leq t < t_{1}^{[n]} = δ_{n} .$

Лемма 3. Пусть выполнены условия теоремы A. Тогда существует функция $Φ_{2} (t)$ которая является непрерывной на $ℝ_{+},$ возрастающей, независимой от $n$ и такой, что

$\sum_{|α| = 2} \underset{x \in ℝ^{2}}{s u p} D_{x}^{α} U^{[n]} (t, x) \leq Φ_{2} (t) .$ (41)

Доказательство. Пусть $τ > 0$ . Для $α \in \{(2, 0), (1, 1), (0, 2)\}$ положим

$w_{α, k}^{[2, n]} (x) = D_{x}^{α} U^{[n]} (t_{k}^{[n]}, x) k = 0, 1, 2 \dots, k \leq \frac{τ_{δ}}{δ_{n}} .$

Используя введенное в (38) обозначение $ξ (x, y)$ , имеем

$+ \sum_{|β| = 2} \sum_{m^{'} = 1}^{2} {(- δ_{n})}^{m^{'}} P_{β, m^{'}} (D V) w_{β, k - 1}^{[2, n]} (ξ (x, y)) -$

$- δ_{n} w_{1, k - 1}^{[1, n]} (ξ (x, y)) D^{α} V (t_{k}^{[n]}, x),$ (42)

$D_{x}^{α} (F t_{k - 1}^{[n]}, x, U^{[n]} t (_{k - 1}^{[n]}, x)) =$

$\frac{\partial}{\partial U} F (t_{k - 1}^{[n]}, x, U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x)) w_{α, k - 1}^{[2, n]} (x) + R (D F, D U^{[n]}),$ (43)

где $P_{β, m^{'}} (D V)$ — сумма произведений $m^{'}$ производных первого порядка функции $V$ по $x_{1}$ или $x_{2}$ , а $R (D F, D U^{[n]})$ — сумма производных второго порядка функции $F$ , возможно, умноженных на производные первого порядка функции $U^{[n]}$ (здесь $w_{1, k - 1}^{[1, n]} (\cdot)$ — функция, определенная в (36)). В случае $α = (0, 2)$ , как правило, производная $D_{x}^{α} F$ в (43) не определена в точках $x \in \{x_{2} = 0\}$ . Но так как $\partial_{x_{2}} F$ непрерывна, значение производной $\partial_{x_{2}}^{2} F$ , которое не определяется на одной линии, не влияет на результат вычисления интеграла на $ℝ^{2}$ , который будем рассматривать для мажорирования $|D_{x}^{α} U^{[n]} (t_{k}^{[n]}, x)|$ .

Положим

$A_{k}^{[2, n]} \sum_{|α| = 2} \underset{x \in ℝ^{2}}{s u p |} w_{α, k}^{[2, n]} (x) | .$

Применяя дифференциальный оператор $D^{α}$ к обеим частям (23), подставляя выражения (42), (43) под интеграл правой части (23) и принимая во внимание условия теоремы A и результат леммы 2, получим неравенство

$A_{k}^{[2, n]} \leq (1 + δ_{n} C_{1}) A_{k - 1}^{[2, n]} + δ_{n} R_{1} (t_{k}^{[n]})$

с независимой от $n$ постоянной $C_{1}$ и возрастающей непрерывной функцией $R_{1} (t)$ . Рассуждая аналогично доказательству лемм 1 и 2, из последнего неравенства обычным способом получим функцию $Φ_{2} (t)$ , удовлетворяющую (41).

Лемма 4. Пусть выполнены условия теоремы A. Тогда существуют функция $Φ_{3} (t)$ и постоянная ${\bar{C}}_{3},$ удовлетворяющие следующим условиям:

i) $Φ_{3} (t)$ не зависит от $n$ и является непрерывной на $ℝ_{+}$ и возрастающей;

ii) ${\bar{C}}_{3}$ не зависит от $n$ ;

iii) каково бы ни было $ε_{1} > 0$ существует такое число $\bar{n} (ε_{1}) \in ℕ,$ что при любом $n \geq n (ε_{1})$ справедливо неравенство

$\sum_{|α| = 3} \underset{x \in ℝ^{2}}{s u p} |D_{x}^{α} U^{[n]} (t, x)| \leq Φ_{3} (t) + \frac{1}{\sqrt{t}} {\bar{C}}_{3}, t \geq ε_{1} .$ (44)

Замечание 3. При каждом $ε_{1} > 0$ существует убывающая функция $c_{ε_{1}} (ϱ)$ , $ϱ > 0$ , такая, что

$\underset{ϱ \to 0^{+}}{l i m} c_{ε_{1}} (ϱ) + \infty, \underset{ϱ \to \infty}{l i m} c_{ε_{1}} (ϱ) = 0;$

$\sum_{|α| = 3} \underset{|x_{2}| \geq ϱ}{s u p} |D_{x}^{α} U^{[n]} (t, x)| \leq Φ_{3} (t) + c_{ε_{1}} (ϱ), 0 \leq t \leq ε_{1} .$

Доказательство леммы 4. Введем вспомогательные функции $ν (x)$ и $H_{[n] k} (x)$ . Функция $ν (x) = ν (x_{1}, x_{2})$ определяется соотношением

$ν (x_{1}, x_{2}) \{\begin{array}{r} {u^{'}}^{'}_{00} (x_{1}) ζ (x_{2}) \frac{x_{2}^{2}}{2}, & x_{2} \geq 0, \\ - {u^{'}}^{'}_{00} (x_{1}) ζ (- x_{2}) \frac{x_{2}^{2}}{2}, & x_{2} \leq 0, \end{array}$ (45)

где ${u^{'}}^{'}_{00} (x_{1})$ — определенное в (40) значение, а $ζ (x_{2})$ — убывающая функция класса $C^{\infty} (ℝ_{+})$ , такая, что

$ζ (x_{2}) \{\begin{matrix} 1, & 0 \leq x_{2} \leq 1, \\ 0, & x_{2} \geq 2. \end{matrix}$

Функция $H_{[n] k} (x) = H_{[n] k} (x_{1}, x_{2})$ определяется соотношением

$H_{[n] k} (x_{1}, x_{2}) \{\begin{array}{r} \underset{r \to 0^{+}}{l i m} \frac{\partial^{2}}{\partial r^{2}} F (t_{k}^{[n]}, x_{1}, r, U^{n} (t_{k}^{[n]}, x_{1}, r)) & x_{2} > 0 \\ 0, & x_{2} = 0 \\ \underset{r \to 0^{-}}{l i m} \frac{\partial^{2}}{\partial r^{2}} F (t_{k}^{[n]}, x_{1}, r, U^{[n]} (t_{k}^{[n]}, x_{1}, r)) & x_{2} < 0 \end{array}$ (46)

Нетрудно видеть, что свойства, употребленные в доказательстве леммы 3, гарантируют существование пределов, находящихся в правой части (46). Положим также

$H_{[n] k}^{'} (x_{1}, x_{2}) = \frac{\partial}{\partial x_{2}} H_{[n] k} (x_{1}, x_{2}) .$

Здесь производная должна пониматься как обобщенная функция. Как хорошо известно, $H_{[n] k}^{'} (x_{1}, x_{2})$ можно выражать с помощью $δ$ -функции Дирака. Но чтобы избежать неоднозначностей из-за слишком похожих символов, мы используем обозначение $H_{[n] k}^{'} (x_{1}, x_{2})$ .

Введем оператор

$G_{n} (φ) (x) = G_{n, k^{'}} (φ) (x) = \int_{ℝ^{2}} Θ_{n} (y) φ [x - δ_{n} V (t_{k^{'}}^{[n]}, x) {\vec{e}}_{1} - y] d y .$ (47)

Даже если оператор $G_{n, k^{'}}$ зависит от $t_{k^{'}}^{[n]}$ , для упрощения записи мы пишем

$G_{n}^{1} (φ) (x) = G_{n} (φ) (x) = G_{n, k^{'}} (φ) (x), G_{n}^{k + 1} (φ) (x) = G_{n} (G_{n}^{k} (φ)) (x) .$

Действительно, зависимость оператора $G_{n, k^{'}}$ от $t_{k^{'}}^{[n]}$ не влияет на его основные свойства, которые мы будем использовать. Используя оператор $G_{n}$ , определим

${\tilde{z}}_{α, k}^{[3, n]} (x) = D_{x}^{α} (G_{n}^{k} ν) (x)$ . (48)

и разложим $D_{x}^{α} U^{[n]} (t_{k}^{[n]}, x)$ на ${\tilde{w}}_{α, k}^{[3, n]} (x)$ и ${\tilde{z}}_{α, k}^{[3, n]} (x)$ :

$D_{x}^{α} U^{[n]} t (_{k}^{[n]}, x) = {\tilde{w}}_{α, k}^{[3, n]} (x) + {\tilde{z}}_{α, k}^{[3, n]} (x) .$ (48)

Сначала рассмотрим вклад производной первого интегрального слагаемого правой части (23). Рассуждая аналогично (42) и принимая во внимание (48), имеем

$D_{x}^{α} U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, ξ (x, y)) = {\tilde{w}}_{α, k - 1}^{[3, n]} (ξ (x, y)) + {\tilde{z}}_{α, k - 1}^{[3, n]} (ξ (x, y)) +$

$+ \sum_{|β = 3|} \sum_{m^{'} = 1}^{3} {(- δ_{n})}^{m^{'}} P_{α, β, m^{'}} (D V) {\tilde{w}}_{β, k - 1}^{[3, n]} ((ξ (x, y)) + {\tilde{z}}_{β, k - 1}^{[3, n]} (ξ (x, y))) +$

$+ \sum_{1 \leq |β| \leq 2} \sum_{m^{'} = 1}^{2} {(- δ_{n})}^{m^{'}} Q_{α, β, m^{'}} (D V) w_{β, k - 1}^{[|β| n]} (ξ (x, y)) .$ (49)

Здесь $ξ (x, y)$ — введенная в (38) функция, $P_{α, β, m^{'}} (D V)$ — сумма произведений $m^{'}$ производных первого порядка функции $V$ по $x_{1}$ или $x_{2}$ , $Q_{α, β, m^{'}} (D V)$ — сумма произведений $m^{'}$ производных $q$ -го порядка функции $V$ по $x_{1}$ или $x_{2}$ , $q \leq 3$ . Напомним, что поскольку перенос $V (t, x) {\vec{e}}_{1}$ идет только в направлении $x_{1}$ , вычисление производной сложной функции (от $U^{[n]}$ и $V$ ) показывает, что для всех $α$ , $|α| = 3$ , и для всех $x \in ℝ^{2}$ имеем

$P_{α, (0, 3), m^{'}} (D V) = 0$ (50)

Что касается вклада производной второго интегрального слагаемого правой части (23), напомним, что из условия (11) относительно гладкости функции $f (t, x, u)$ и нечетного продолжения с условием (12) с учетом соотношения (29) следует, что $\frac{\partial^{2}}{\partial x_{1} \partial x_{2}} F (t_{k - 1}^{[n]}, x, U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x))$ непрерывна и в точках $\{x_{2} = 0\}$ , и, следовательно, даже если $\frac{\partial^{3}}{\partial x_{1} \partial x_{2}^{2}} F (t_{k - 1}^{[n]}, x, U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x))$ не определена в точках $\{x_{2} = 0\}$ , мы можем пренебречь этим тогда, когда выполняем интегрирование.

С другой стороны, предельные значения

$\underset{x_{2} \to 0^{+}}{l i m} \frac{\partial^{2}}{\partial x_{2}^{2}} F (t_{k}^{[n]}, x_{1}, x_{2}, U^{[n]} (t_{k}^{[n]}, x_{1}, x_{2}))$

$\underset{x_{2} \to 0^{-}}{l i m} \frac{\partial^{2}}{\partial x_{2}^{2}} F (t_{k}^{[n]}, x_{1}, x_{2}, U^{[n]} (t_{k}^{[n]}, x_{1}, x_{2}))$

как правило, не совпадают. Следовательно, когда выполняем интегрирование функции

$\frac{\partial^{3}}{\partial x_{2}^{3}} F (t_{k}^{[n]}, x_{1}, x_{2}, U^{[n]} (t_{k}^{[n]}, x_{1}, x_{2}))$

нужно рассмотреть обобщенную функцию, имеющую ненулевую меру, сосредоточенную на $\{x_{2} = 0\}$ . Для этого нам удобно отделить часть производной $D_{x}^{α} F (t_{k - 1}^{[n]}, x, U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x))$ на $\{x_{2} = 0\}$ от ее части на $ℝ^{2} \ \{x_{2} = 0\}$ . Ясно, что часть на $\{x_{2} = 0\}$ должна рассматриваться как обобщенная функция. Итак, рассуждая аналогично (43), имеем

$D_{x}^{α} F (t_{k - 1}^{[n]}, x, U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x)) =$

$= {[\frac{\partial}{\partial U} F (t_{k - 1}^{[n]}, x, U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x)) ({\tilde{w}}_{α, k - 1}^{[3, n]} (x) + {\tilde{z}}_{α, k - 1}^{[3, n]} (x)) + R_{α} (D F, D U^{[n]})]}_{ℝ^{2} \ (x_{2} = 0)} + I_{α, k - 1} (x)$ ,

где $R_{α} (D F, D U^{[n]})$ — сумма произведений производных первого, второго или третьего порядка функции $F$ и производных первого или второго порядка функции $U^{[n]}$ , а

$I_{α, k - 1} (x) = \{\begin{array}{r} H_{[n] k - 1}^{'} (x), & α = (0, 3), \\ 0, & α \neq (0, 3) . \end{array}$ (51)

Положим

${\tilde{w}}_{k}^{[3, n]} (x) = ({\tilde{w}}_{(3, 0), k}^{[3, n]} (x) {\tilde{w}}_{(2, 1), k}^{[3, n]} (x) {\tilde{w}}_{(1, 2), k}^{[3, n]} (x) {\tilde{w}}_{(0, 3), k}^{[3, n]} (x)),$

${\tilde{z}}_{k}^{[3, n]} (x) = ({\tilde{z}}_{(3, 0), k}^{[3, n]} (x) {\tilde{z}}_{(2, 1), k}^{[3, n]} (x) {\tilde{z}}_{(1, 2), k}^{[3, n]} (x) {\tilde{z}}_{(0, 3), k}^{[3, n]} (x)) .$

Введем оператор

${(Π \tilde{w})}_{α} = - G_{n} (\sum_{|β| = 3} \sum_{m^{'} = 1}^{3} {(- δ_{n})}^{m^{'} - 1} P_{α, β, m^{'}} (D V) {\tilde{w}}_{β}) + Θ_{n} * (\frac{\partial F}{\partial U} {\tilde{w}}_{α}),$ (52)

который действует на $\tilde{w =} ({\tilde{w}}_{(3, 0)}, {\tilde{w}}_{(2, 1)}, {\tilde{w}}_{(1, 2)}, {\tilde{w}}_{(0, 3)})$ . Здесь и в дальнейшем * обозначает свертку. Введем также функцию

${(Ψ_{k})}_{α} = - G_{n} (\sum_{1 \leq |β| \leq 2} \sum_{m^{'} = 1}^{2} {(- δ_{n})}^{m^{'} - 1} Q_{α, β, m^{'}} (D V) w_{β, k}^{[|β| n]}) +$

$+ Θ_{n} * {[R_{α} (D F, D U^{[n]})]}_{ℝ^{2} \ (x_{2} = 0)} .$ (53)

Кроме того, запишем соотношение (51) в виде

$I_{k} = (0, 0, H_{[n] k}^{'} (\cdot))$ .

Оператор П также зависит от $k$ . Но так как его зависимость от $k$ не влияет на интересующие нас оценки, для упрощения записи мы пишем его без указания зависимости от $k$ . Наконец, положим

$D_{x}^{[3]} = (D_{x}^{(3, 0)}, D_{x}^{(2, 1)}, D_{x}^{(1, 2)}, D_{x}^{(0, 3)}) .$

С этими обозначениями часть на $ℝ^{2} \{\ x_{2} = 0\}$ производных третьего порядка формулой (23) можно переписать в виде

${\tilde{w}}_{k}^{[3, n]} = (G_{n} + δ_{n} Π) {\tilde{w}}_{k - 1}^{[3, n]} + δ_{n} Π {\tilde{z}}_{k - 1}^{[3, n]} + δ_{n} Ψ_{k - 1} + δ_{n} G_{0, n} (I_{k - 1}) k \geq 1,$ (54)

где

$G_{0, n} (I_{k - 1}) Θ_{n} * I_{k - 1} .$ (55)

Так как ${\tilde{w}}_{0}^{[3, n]}$ не зависит от $n$ , положим

${\tilde{w}}_{0} = {\tilde{w}}_{0}^{[3, n]} D_{x}^{[3]} (U_{0} - ν) .$

Тогда, в частности, имеем

${\tilde{w}}_{1}^{[3, n]} = (G_{n} + δ_{n} Π) {\tilde{w}}_{0} + δ_{n} Π {\tilde{z}}_{0}^{[3, n]} + δ_{n} Ψ_{0} + δ_{n} G_{0, n} (I_{0}),$

${\tilde{w}}_{2}^{[3, n]} = {(G_{n} + δ_{n} Π)}^{2} {\tilde{w}}_{0} + δ_{n} \sum_{j = 0}^{2 - 1} {(G_{n} + δ_{n} Π)}^{2 - 1 - j} Π {\tilde{z}}_{j}^{[3, n]} +$

$+ δ_{n} \sum_{j = 0}^{2 - 1} {(G_{n} + δ_{n} Π)}^{2 - 1 - j} Ψ_{j} + δ_{n} \sum_{j = 0}^{2 - 1} G_{n}^{2 - 1 - j} G_{0, n} (I_{j}) +$

$+ δ_{n}^{2} \sum_{h = 0}^{2 - 2} {(G_{n} + δ_{n} Π)}^{h} Π \sum_{j = 0}^{2 - 2 - h} G_{n}^{2 - 2 - h - j} G_{0, n} (I_{j}) .$ (56)

Кроме того, если $w_{k}^{[3, n]}$ имеет выражение

${\tilde{w}}_{k}^{[3, n]} = {(G_{n} + δ_{n} Π)}^{k} {\tilde{w}}_{0} + δ_{n} \sum_{j = 0}^{k - 1} {(G_{n} + δ_{n} Π)}^{k - 1 - j} Π {\tilde{z}}_{j}^{[3, n]} +$

$+ δ_{n} \sum_{j = 0}^{k - 1} {(G_{n} + δ_{n} Π)}^{k - 1 - j} Ψ_{j} + δ_{n} \sum_{j = 0}^{k - 1} G_{n}^{k - 1 - j} G_{0, n} (I_{j}) +$

$+ δ_{n}^{2} \sum_{h = 0}^{k - 2} {(G_{n} + δ_{n} Π)}^{h} Π \sum_{j = 0}^{k - 2 - h} G_{n}^{k - 2 - h - j} G_{0, n} (I_{j}),$ (57)

то из (54) следует, что ${\tilde{w}}_{k + 1}^{[3, n]}$ имеет выражение (57), где $k$ заменяется на $k + 1$ . Таким образом, учитывая (56), выводим, что при $k \geq 2$ , ${\tilde{w}}_{k}^{[3, n]}$ имеет выражение (57).

Будем оценивать слагаемые правой части (57). Для этого введем обозначение

$∥ \tilde{w} ∥_{A} \sum_{|α| = 3} \underset{x \in ℝ^{2}}{s u p} |{\tilde{w}}_{α} (x)|$ . (58)

Теперь рассмотрим фиксированное число $τ > 0$ и целые числа $k$ , удовлетворяющие условию $0 \leq k \leq τ_{δ} / δ_{n}$ . Тогда, согласно определению (52) (см. также (7), (11)), существует постоянная $C_{π}$ такая, что

$∥ Π \tilde{w} ∥_{A} \leq C_{π} ∥ \tilde{w} ∥_{A}$ (59)

для $Π$ , определенного в отрезке $[0, τ_{δ}]$ . Аналогично, согласно определению (53) (см. также (7), (9), (11) и лемму 3), существует постоянная $C_{ψ}$ такая, что

$∥ Ψ_{k} ∥_{A} \leq C_{ψ}, k = 0, 1, 2 \dots, k \leq \frac{τ_{δ}}{δ_{n}} .$ (60)

Чтобы оценить слагаемые, относящиеся к $I_{j}$ и $ν$ , используем лемму 5, которую докажем ниже. Действительно, поскольку, согласно условию (11) и лемме 5, для функции $H_{[n] k} (x)$ , определенной в (46), существует постоянная $C_{H}$ такая, что

$\underset{x \in ℝ^{2}}{s u p} |H_{[n] k} (x)| \leq C_{H}, k = 0, 1, 2 \dots, k \leq \frac{τ_{δ}}{δ_{n}},$

в силу леммы 5 имеем

$∥ G_{n}^{k - 1 - j} G_{0, n} (I_{j}) ∥_{A} \leq \frac{2}{\sqrt{4 π κ (k - j) δ_{n}}} C_{H} \equiv \frac{1}{\sqrt{(k - j) δ_{n}}} C_{η} .$ (61)

Что касается ${\tilde{z}}_{j}^{[3, n]}$ , имеющей вид

${\tilde{z}}_{j}^{[3, n]} (x) = D_{x}^{[3]} G_{n}^{j} ν (x) = \int_{ℝ^{2}} Θ_{n} (y) D_{x}^{[3]} [G_{n}^{j - 1} ν (ξ (x, y))] d y$

(см. (47), (38)), полезно напомнить равенство

$D_{x}^{α} [G_{n}^{j - 1} ν (ξ (x, y))] = {\tilde{z}}_{α, j - 1}^{[3, n]} (ξ (x, y)) +$

$+ \sum_{|β| = 3} \sum_{m^{'} = 1}^{3} {(- δ_{n})}^{m^{'}} P_{α, β, m^{'}} (D V) {\tilde{z}}_{β, j - 1}^{[3, n]} (ξ (x, y)) +$

$+ \sum_{1 \leq |β| \leq 2} \sum_{m^{'} = 1}^{2} {(- δ_{n})}^{m^{'}} Q_{α, β, m^{'}} (D V) D_{ξ}^{β} G_{n}^{j - 1} ν (ξ) |_{ξ = ξ (x, y)},$ (62)

которое получается аналогично (49).

Напомним также, что, рассуждая аналогично доказательству лемм 2 и 3 (но с F=0), нетрудно проверить, что существует возрастающая функция $Φ_{ν,0} (t)$ такая, что

$\sum_{1 \leq |β| \leq 2} \underset{x \in ℝ^{2}}{s u p} |D_{x}^{β} G_{n}^{j} ν (x)| \leq Φ_{ν,0} (j δ_{n})$

Для $α = (3, 0)$ , (2,1), (1,2) положим

$∥ D_{x}^{[3]} G_{n}^{j} ν ∥_{A^{'}} = \sum_{α \in \{(3, 0), (2, 1), (1, 2)\}} \underset{x \in ℝ^{2}}{s u p} |D_{x}^{α} G_{n}^{j} ν (x)| .$

Если $α \in \{(3, 0), (2, 1), (1, 2)\}$ , то в силу (50) правая часть (62) не зависит от $\partial_{x_{2}}^{3} G_{n}^{j - 1} ν (ξ (x, y))$ , что позволяет вывести из равенства (62) и определения оператора $G_{n}$ (см. (47)) неравенство

$∥ D_{x}^{[3]} G_{n}^{j} ν ∥_{A^{'}} \leq (1 + C_{1} δ_{n}) ∥ D_{x}^{[3]} G_{n}^{j - 1} ν ∥_{A^{'}} + δ_{n} C_{1} Φ_{ν,0} ((j - 1) δ_{n})$ ,

где $C_{1}$ — независимая от $n$ постоянная. Из этого неравенства обычным образом выводим, что существует возрастающая функция $Φ_{ν,1} (t)$ такая, что

$∥ D_{x}^{[3]} G_{n}^{j} ν ∥_{A^{'}} \leq Φ_{ν,1} (j δ_{n})$ (63)

Что касается ${\tilde{z}}_{(0, 3) j}^{[3, n]} (x) = \partial_{x_{2}}^{3} G_{n}^{j} ν (x)$ , проверим соотношение

$\frac{\partial^{3}}{\partial x_{2}^{3}} G_{n}^{j} (ν) (x) = I_{ν, j} (x) + f_{ν, j} (x) + g_{ν, j} (x) j = 1, 2 \dots,$ (64)

где

$I_{ν, j} = (G_{n}^{j} \frac{\partial^{3}}{\partial x_{2}^{3}} ν |_{x_{2} = 0}), f_{ν, j} = G_{n}^{j} \frac{\partial^{3}}{\partial x_{2}^{3}} ν_{ℝ^{2} \ (x_{2} = 0)},$

а $g_{ν, j}$ — такая функция, что существует независимая от $n$ возрастающая функция $Φ_{ν, g} (\cdot)$ , удовлетворяющая неравенству

$\underset{ξ \in ℝ^{2}}{s u p} |g_{ν, j} ξ| \leq Φ_{ν, g} (j δ_{n})$

Действительно, имеем

$\frac{\partial^{3}}{\partial x_{2}^{3}} G_{n}^{j - 1} (ν) (ξ (x, y)) = \frac{\partial^{3}}{\partial ζ_{2}^{3}} G_{n}^{j - 1} (ν) (ζ) |_{ζ ξ (x, y)} + δ_{n} {\tilde{g}}_{j - 1},$

где $ξ (x, y) = x - δ_{n} V (t_{j}^{[n]}, x) {\vec{e}}_{1} - y$ , а ${\tilde{g}}_{j - 1}$ является суммой произведений производной первого, второго или третьего порядка функции $G_{n}^{j - 1} (ν)$ и производных первого, второго или третьего порядка функции $V (t_{j}^{[n]}, x)$ по $x_{2}$ . Итак, имеем

$\frac{\partial^{3}}{\partial x_{2}^{3}} G_{n}^{j} (ν) (x) = (G_{n} \frac{\partial^{3}}{\partial x_{2}^{3}} G_{n}^{j - 1} (ν)) (x) + δ_{n} G_{n} ({\tilde{g}}_{j - 1}) (x) .$

Повторяя это рассуждение j раз, мы получим

$\frac{\partial^{3}}{\partial x_{2}^{3}} G_{n}^{j} (ν) (x) = G_{n}^{j} (\frac{\partial^{3}}{\partial x_{2}^{3}} ν) (x) + δ_{n} \sum_{j^{'} = 0}^{j - 1} G_{n}^{j - j^{'}} ({\tilde{g}}_{j^{'}}) (x) .$

Так как $P_{(0, 3), (0, 3), m^{'}} (D V) = 0$ (см. (50)), внутри членов $G_{n}^{j - j^{'}} ({\tilde{g}}_{j^{'}}) (x)$ нет производной $\frac{\partial^{3}}{\partial ζ_{2}^{3}} G_{n}^{j^{'}} (ν)$ . Поэтому можно их оценить мажорированиями, которые мы уже проверили. Следовательно, существует независимая от $n$ возрастающая функция $Φ_{ν, g} (\cdot)$ , удовлетворяющая неравенству

$\underset{x \in ℝ^{2}}{s u p} |δ_{n} \sum_{j^{'} = 0}^{j - 1} G_{n}^{j - j^{'}} ({\tilde{g}}_{j^{'}}) (x)| \leq Φ_{ν, g} (j δ_{n}) .$

Тем самым, если положим

$g_{ν, j} = δ_{n} \sum_{j^{'} = 0}^{j - 1} G_{n}^{j - j^{'}} ({\tilde{g}}_{j^{'}}) (x),$

то получим (64).

Напомним, что в силу (45) $\frac{\partial^{3}}{\partial x_{2}^{3}} ν |_{\{x_{2} = 0\}}$ удовлетворяет соотношению

$\int_{- \infty}^{\infty} φ (x_{2}) \frac{\partial^{3}}{\partial x_{2}^{3}} ν |_{\{x_{2 = 0}\}} (x_{1}, x_{2}) d x_{2} {= u^{'}}^{'}_{00} (x_{1}) φ (0) \forall φ \in C (ℝ)$ ,

т.е. $\frac{\partial^{3}}{\partial x_{2}^{3}} ν |_{\{x_{2} = 0\}} (x_{1}, x_{2})$ является $δ$ -функцией Дирака на $- \infty < x_{2} < \infty$ , умноженной на $2 {u^{'}}^{'}_{00} (x_{1})$ . Итак, согласно лемме 3, имеем

$|f_{ν, j} (x)| \leq {\bar{C}}_{f}, |I_{ν, j} (x)| \leq \frac{{\bar{C}}_{I}}{\sqrt{4 π j δ_{n} κ}} \exp (- \frac{x_{2}^{2}}{4 j δ_{n} κ}),$

где

${\bar{C}}_{f} = \underset{x \in ℝ^{2} \ \{x_{2} = 0\}}{s u p} |\frac{\partial^{3}}{\partial x_{2}^{3}} ν (x)| {\bar{C}}_{I} = \underset{x_{1} \in ℝ}{2 s u p} |{u^{'}}^{'}_{00} (x_{1})| .$

Следовательно, имеем

$|\frac{\partial^{3}}{\partial x_{2}^{3}} (G_{n}^{j} ν) (x)| \leq {\bar{C}}_{f} + \frac{{\bar{C}}_{I}}{\sqrt{4 π j δ_{n} κ}} \exp (- \frac{x_{2}^{2}}{4 j δ_{n} κ}) + Φ_{ν, g} (j δ_{n}) .$ (65)

Положив $Φ_{ν} (t) = Φ_{ν,1} (t) + Φ_{ν, g} (t)$ и напомнив $D_{x}^{[3]} G_{n}^{j} ν {\tilde{z}}_{j}^{[3, n]}$ , из соотношений (59)–(61), (63), (65) сделаем вывод, что при $t = k δ_{n}$ справедливы неравенства

$∥ {(G_{n} + δ_{n} Π)}^{k} {\tilde{w}}_{0} ∥_{A} \leq {(1 + δ_{n} C_{π})}^{k} ∥ {\tilde{w}}_{0} ∥_{A} \leq e^{t C_{π}} ∥ {\tilde{w}}_{0} ∥_{A},$

$∥ δ_{n} \sum_{j = 0}^{k - 1} {(G_{n} + δ_{n} Π)}^{k - 1 - j} Π {\tilde{z}}_{j}^{[3, n]} ∥_{A} \leq C_{π} \int_{0}^{t} e^{(t - s) C_{π}} (Φ_{ν} (s) + {\bar{C}}_{f} + \frac{{\bar{C}}_{I}}{\sqrt{4 π κ s}}) d s,$

$∥ δ_{n} \sum_{j = 0}^{k - 1} {(G_{n} + δ_{n} Π)}^{k - 1 - j} Ψ_{j} ∥_{A} \leq C_{ψ} \int_{0}^{t} e^{(t - s) C_{π}} d s,$

$∥ δ_{n} \sum_{j = 0}^{k - 1} G_{n}^{k - 1 - j} G_{0, n} (I_{j}) ∥_{A} \leq C_{η} \int_{0}^{t} \frac{1}{\sqrt{t - s}} d s,$

$∥ δ_{n}^{2} \sum_{h = 0}^{k - 2} {(G_{n} + δ_{n} Π)}^{h} Π \sum_{j = 0}^{k - 2 - h} G_{n}^{k - 2 - h - j} G_{0, n} (I_{j}) ∥_{A} \leq$

$\leq C_{π} \int_{0}^{t} e^{s C_{π}} \int_{0}^{t - s} \frac{1}{\sqrt{t - s - r}} d r d s .$

Так как правая часть этих неравенств ограничена постоянной, которая зависит от $τ_{δ}$ , но не зависит ни от $t = k δ_{n} \in [0, τ_{δ}]$ , ни от $n$ , из этих неравенств и равенства (57) следует, что существует функция ${\tilde{Φ}}_{3} (τ)$ такая, что

$∥ {\tilde{w}}_{k}^{[3, n]} ∥_{A} \leq {\tilde{Φ}}_{3} (τ) k = 0, 1, 2 \dots, k \leq \frac{τ_{δ}}{δ_{n}} .$ (66)

Учитывая определения (48) и (58) и переход от $\{t_{k}^{[n]}\}$ к $t \in [0, τ]$ (см. (24)), с учетом произвольности $τ > 0$ , из неравенств (63), (65) и (66) мы выводим, что существуют независимая от $n$ возрастающая функция $Φ_{3} (t)$ и независимая от $n$ постоянная ${\bar{C}}_{3}$ , которые удовлетворяют соотношению (44). Лемма доказана.

Доказательство замечания 3. Уделяя внимание выражению

$\frac{{\bar{C}}_{I}}{\sqrt{4 π j δ_{n} κ}} \exp (- \frac{x_{2}^{2}}{4 j δ_{n} κ})$ ,

находящемуся в правой части (65), из (63), (65), (66) получаем утверждение замечания.

Лемма 5. Пусть $G_{n}$ — определенный в (47) оператор.

i) Пусть $f (x_{1}, x_{2})$ — измеримая функция, определенная на $ℝ^{2} .$ Пусть $g (x_{2})$ — неотрицательная измеримая функция, определенная на $ℝ .$ Если

$|f (x_{1}, x_{2})| \leq g (x_{2}) \forall (x_{1}, x_{2}) \in ℝ^{2},$ (67)

то имеем

$|(G_{n}^{k} f) (x_{1}, x_{2})| \leq \int_{ℝ} \frac{1}{\sqrt{4 π k δ_{n} κ}} \exp (- \frac{y_{2}^{2}}{4 k δ_{n} κ}) g (x_{2} - y_{2}) d y_{2} .$ (68)

ii) Пусть $η (x_{1})$ — ограниченная измеримая функция, определенная на $ℝ .$ Тогда имеем

$|(G_{n}^{k} (η (\cdot) δ (\cdot))) (x_{1}, x_{2})| \leq \frac{1}{\sqrt{4 π k δ_{n} κ}} \exp (- \frac{x_{2}^{2}}{4 k δ_{n} κ}) \underset{{x^{'}}_{1} \in ℝ}{s u p} |η ({x^{'}}_{1})|,$ (69)

где $δ (\cdot)$ — -функция Дирака на $- \infty < x_{2} < \infty .$

В неравенствах (68), (69) $G_{n}^{k}$ можно заменить на $G_{n}^{k - 1} G_{0, n},$ где $G_{0, n}$ — определенный в (55) оператор.

Доказательство. Поскольку перенос $V {\vec{e}}_{1}$ действует только в направлении $x_{1}$ , из условия (67) следует, что при любом $(t, x) \in ℝ_{+} \times ℝ^{2}$ имеем

$|f (x_{1} - δ_{n} V (t, x) x_{2})| \leq g (x_{2}) \forall (x_{1}, x_{2}) \in ℝ^{2},$

откуда следует

$|(G_{n, k^{'}} f) (x_{1}, x_{2})| \leq (ϑ_{n} * g) (x_{2}) \forall (x_{1}, x_{2}) \in ℝ^{2}$

(для $ϑ_{n}$ см. (15)). Повторив это рассуждение и напомнив соотношение свертки между гауссовскими распределениями, получим (68).

Чтобы доказать второе утверждение, достаточно вспомнить, что $(ϑ_{n} * δ (\cdot)) (x_{2}) = ϑ_{n} (x_{2})$ , что позволяет получить непосредственно неравенство (69) при k=1. Тогда, согласно первому утверждению, имеем (69) при любом $k \in ℕ$ . Оператор $G_{0, n}$ есть случай $G_{n}$ , когда $V = 0$ .

4. Сходимость приближенных решений. В этом разделе, используя ограниченность функций $U^{[n]} (t, x)$ и их производных первого, второго и третьего порядка по $x$ , доказанную в леммах 1–4, мы докажем сходимость $U^{[n]} (t, x)$ и их производных первого и второго порядка. Для равномерной сходимости $U^{[n]} (t, x)$ и их производных первого порядка будем следовать схеме предложений 5.1 и 6.1 статьи [22], а для поточечной сходимости производных второго порядка будем использовать другое рассуждение. Когда аргументы доказательства аналогичны изложенным в [22] аргументам (даже если определение приближенных решений несколько отличается), для подробности расчета будем ссылаться на [22].

Лемма 6. Пусть выполнены условия теоремы A. Тогда, каково бы ни было $τ > 0$ функции $U^{[n]} (t, x)$ , $n = 1, 2 \dots,$ определенные в (22)–(24), сходятся равномерно на $[0, τ] \times ℝ^{2}$ к предельной функции $U (t, x)$ при $n \to \infty .$

Доказательство. Воспользуемся идеей доказательства предложения 5.1 из статьи [22]. Пусть $τ > 0$ и моменты времени $t_{k}^{[n]}$ таковы, что $0 \leq t_{k}^{[n]} \leq τ_{δ}$ (для $τ_{δ}$ см. (32)). Если положим

$ξ_{k^{'}}^{{[n]}^{'}} (x, y) = x - δ_{n^{'}} V (t_{k^{'}}^{{[n]}^{'}}, x) {\vec{e}}_{1} - y$ (70)

( $k^{'} = k + 1$ или $= k + 1$ или $= 2 k + 2$ и $n^{'} = n$ или =n+1), то имеем

$U^{[n + 1]} (t_{2 k + 2}^{[n + 1]}, x) = I_{2 k}^{[n + 1]} + J_{a,2 k}^{[n + 1]} + J_{b,2 k}^{[n + 1]},$ (71)

где

$I_{2 k}^{[n + 1]} = \int_{ℝ^{2}} \int_{ℝ^{2}} Θ_{n + 1} (y^{(1)}) Θ_{n + 1} (y^{(2)}) U^{[n + 1]} (t_{2 k}^{[n + 1]}, ξ^{*} (y^{(1)}, y^{(2)})) d y^{(1)} d y^{(2)},$ (72)

$ξ^{*} (y^{(1)}, y^{2}) = ξ_{2 k + 2}^{[n + 1]} (x, y^{(1)}) - δ_{n + 1} V (t_{2 k + 1}^{[n + 1]}, ξ_{2 k + 2}^{[n + 1]} (x, y^{(1)})) {\vec{e}}_{1} - y^{(2)},$

$J_{a,2 k}^{[n + 1]} = δ_{n + 1} \int_{ℝ^{2}} Θ_{n + 1} (y^{(1)}) \times$

$\times (Θ_{n + 1} * F (t_{2 k}^{[n + 1]}, \cdot, U^{[n + 1]} (t_{2 k}^{[n + 1]}, \cdot))) (ξ_{2 k + 2}^{[n + 1]} (x, y^{(1)})) d y^{(1)},$ (73)

$J_{b,2 k}^{[n + 1]} = δ_{n + 1} \int_{ℝ^{2}} Θ_{n + 1} (y^{(1)}) F (t_{2 k + 1}^{[n + 1]}, x - y^{(1)}, {\bar{U}}_{1} + {\bar{U}}_{2}) d y^{(1)},$ (74)

${\bar{U}}_{1} = \int_{ℝ^{2}} Θ_{n + 1} (y^{(2)}) U^{[n + 1]} (t_{2 k}^{[n + 1]}, ξ_{2 k + 1}^{[n + 1]} (x - y^{(1)}, y^{(2)})) d y^{(2)},$

${\bar{U}}_{2} = {\bar{U}}_{2} (x - y^{(1)}) = δ_{n + 1} (Θ_{n + 1} * F (t_{2 k}^{[n + 1]}, \cdot, U^{[n + 1]} (t_{2 k}^{[n + 1]}, \cdot))) (x - y^{(1)}) .$

Здесь и далее используем запись со сверткой *, если с ней запись выражений становится проще.

Для $I_{2 k}^{[n + 1]}$ , используя соотношение

$\int_{ℝ^{2}} Θ_{n} (z) U^{[n]} (t_{k}^{[n]}, ξ_{k + 1}^{[n]} (x, z)) d z =$

$= \int_{ℝ^{2}} \int_{ℝ^{2}} Θ_{n + 1} (y^{(1)}) Θ_{n + 1} (y^{(2)}) U^{[n]} (t_{k}^{[n]}, ξ_{k + 1}^{[n]} (x, y^{(1)} + y^{(2)})) d y^{(1)} d y^{(2)}$ (75)

и неравенство

$|ξ_{2 k + 2}^{[n + 1]} (x, y^{(1)}) - δ_{n + 1} V (t_{2 k + 1}^{[n + 1]}, ξ_{2 k + 2}^{[n + 1]} (x, y^{(1)})) - y^{(2)} - ξ_{k + 1}^{n} (x, y^{(1)} + y^{(2)})| \leq$

$\leq δ_{n + 1}^{2} \sup |\partial_{t} V| + δ_{n + 1} \sup |\nabla V| δ_{n + 1} \sup |V| + |y^{(1)}|$

(здесь и далее для простоты записи пишем $\sup |\partial_{t} V|$ и т. д., если из контекста ясно, на каком множестве берется $\sup$ ), получим

$|I_{2 k}^{[n + 1]} - \int_{ℝ^{2}} Θ_{n} (y) U^{[n]} (t_{k}^{[n]}, x - δ_{n} V (t_{k + 1}^{[n]}, x) {\vec{e}}_{1} - y) d y| \leq$

$\leq \underset{y \in ℝ^{2}}{s u p} |U^{[n + 1]} (t_{2 k}^{[n + 1]}, y)| - U^{[n]} (t_{k}^{[n]}, y) + K_{1} δ_{n}^{3 / 2} \underset{y \in ℝ^{2}}{s u p} |\nabla U^{n +} (t_{2 k}^{n +}, y)|$ (76)

где $K_{1}$ — независимая от $n$ постоянная (подробнее см. [22, лемма 5.1]).

С другой стороны, для

$J_{a,2 k}^{[n + 1]} + J_{b,2 k}^{[n + 1]} - δ_{n} (Θ_{n} * F (t_{k}^{[n]}, \cdot, U^{[n]} (t_{k}^{[n]}, \cdot))) (x),$

используя предположения о гладкости $V (t, x)$ и $F (t, x, U)$ , получим

$|J_{a,2 k}^{[n + 1]} - δ_{n + 1} (Θ_{n} * F (t_{k}^{[n]}, \cdot, U^{[n]} (t_{k}^{[n]}, \cdot))) (x)| \leq$

$\leq K_{2} δ_{n + 1}^{2} (1 + \underset{y \in ℝ^{2}}{s u p} |\nabla U^{[n + 1]} (t_{2 k}^{[n + 1]}, y)|) +$

$+ K_{2} δ_{n + 1} |U^{[n + 1]} (t_{2 k}^{[n + 1]}, x) - U^{[n]} (t_{k}^{[n]}, x)|,$ (77)

$J_{b,2 k}^{[n + 1]} - δ_{n + 1} (Θ_{n} * F (t_{k}^{[n]}, \cdot, U^{[n]} (t_{k}^{[n]}, \cdot))) (x) \leq$

$\leq K_{3} δ_{n + 1}^{2} (1 + \underset{y \in ℝ^{2}}{s u p} |\nabla U^{[n + 1]} (t_{2 k}^{[n + 1]}, y)| + δ_{n + 1}^{3 / 2}) +$

$+ K_{3} δ_{n + 1} |U^{[n + 1]} (t_{2 k}^{[n + 1]}, x) - U^{[n]} (t_{k}^{[n]}, x)|$ , (78)

где $K_{2}$ и $K_{3}$ — независимые от $n$ постоянные (подробнее см. [22, леммы 5.2 и 5.3]).

Оценивая $\sup_{y \in ℝ^{2}} |\nabla U^{[n + 1]} (t_{2 k}^{[n + 1]}, y)|$ в (76)–(78) с помощью леммы 2, из соотношений (71), (76)–(78) выводим, что существует независимая от $n$ постоянная $K_{4}$ такая, что

$|U^{[n + 1]} (t_{2 k + 2}^{[n + 1]}, x) - U^{[n]} (t_{k + 1}^{[n]}, x)| \leq$

$\leq (1 + K_{4} δ_{n + 1}) \underset{y \in ℝ^{2}}{s u p} |U^{[n + 1]} (t_{2 k}^{[n + 1]}, y) - U^{[n]} (t_{k}^{[n]}, y)| + K_{4} δ_{n + 1}^{3 / 2} .$

В частности, при $k = 0$ на основании равенства

$U^{[n + 1]} (t_{0}^{[n + 1]}, y) U_{0} (y) = U^{[n]} (t_{0}^{[n]}, y)$

имеем

$U^{[n + 1]} (t_{2}^{[n + 1]}, x) - U^{[n]} (t_{1}^{[n]}, x) \leq K_{4} δ_{n + 1}^{3 / 2} .$

Отсюда следует, что при $t = 2 k δ_{n + 1}$ имеет место неравенство

$\underset{x \in ℝ^{2}}{s u p} |U^{[n + 1]} t, x - U^{[n]} (t, x)| \leq \sqrt{δ_{n + 1}} e^{t K_{4}} .$ (79)

Так как

$\sum_{n = 1}^{\infty} \sqrt{δ_{n + 1}} \sum_{n = 1}^{\infty} \frac{1}{2^{n / 2}} < \infty,$

из неравенства (79) и определения (24) следует, что при любом $τ > 0$ последовательность ${\{U^{[n]} (t, x)\}}_{n}^{\infty}$ сходится равномерно на $[0, τ] \times ℝ^{2}$ к одной функции, которую обозначим через $U (t, x)$ .

Лемма 7. Пусть выполнены условия теоремы A. Пусть $U^{[n]} (t, x)$ — функции, определенные в (22)–(24), $n = 1, 2 \dots .$ Тогда, каково бы ни было $τ > 0$ их производные первого порядка $\frac{\partial}{\partial x_{j}} U^{[n]} (t, x),$ $(j = 1, 2)$ сходятся равномерно на $[o, τ] \times ℝ^{2}$ к $\frac{\partial}{\partial x_{j}} U (t, x)$ при $n \to \infty,$ где $U (t, x)$ — предельная функция последовательности $\{{U^{[n]} (t, x)}_{n}^{\infty}\} .$

Доказательство. Воспользуемся идеей доказательства предложения 6.1 из статьи [22]. Пусть $τ > 0$ . Дифференцируя по $x_{i}$ обе части (71) (см. также (72)–(74)) и пользуясь обозначениями $w_{i, k}^{[1, n]} (x)$ и $ξ_{k^{'}}^{[n^{'}]} (x, y)$ , введенными в (36) и (70), имеем

$w_{i,2 k + 2}^{[n + 1]} (x) = I_{a,2 k}^{[n + 1]} + I_{b,2 k}^{[n + 1]} + J_{a,2 k}^{[n + 1]} + J_{b,2 k}^{[n + 1]},$ (80)

$I_{a,2 k}^{[n + 1]} = \int_{ℝ^{2}} \int_{ℝ^{2}} Θ_{n + 1} (y^{(1)}) Θ_{n + 1} (y^{(2)}) w_{i,2 k}^{[n + 1]} ξ (^{*}) d y^{(1)} d y^{(2)},$

$I_{b,2 k}^{[n + 1]} = - δ_{n + 1} \int_{ℝ^{2}} \int_{ℝ^{2}} Θ_{n + 1} (y^{(1)}) Θ_{n + 1} (y^{(2)}) w_{1,2 k}^{[n + 1]} (ξ^{*}) \times$

$\times ({V^{'}}_{i,2 k + 2} (x) + \sum_{j = 1}^{2} {V^{'}}_{j,2 k + 1} ξ_{2 k + 2}^{[n + 1]} (x, y^{(1)})) \partial_{x_{i}} ξ_{2 k + 2, j}^{[n + 1]} (x, y^{(1)}) d y^{(1)} d y^{(2)},$

$J_{a,2 k}^{[n + 1]} = δ_{n + 1} \int_{ℝ^{2}} Θ_{n + 1} (y^{(1)}) Θ_{n + 1} * \sum_{j = 1}^{2} {F^{'}}_{j,2 k} (\cdot, U_{2 k}^{[n + 1]} (\cdot)) +$

$+ {F^{'}}_{u,2 k} (\cdot, U_{2 k}^{[n + 1]} \cdot w_{j,2 k}^{n +} (\cdot)) \partial_{x_{i}} (ξ_{2 k + 2, j}^{[n + 1]} (x, y^{(1)})) (ξ_{2 k + 2}^{[n + 1]} (x, y^{(1)})) d y^{(1)},$

$J_{b,2 k}^{[n + 1]} = δ_{n + 1} \int_{ℝ^{2}} Θ_{n + 1} (y^{(1)}) {F^{'}}_{i,2 k + 1} (x - y^{(1)}, {\bar{U}}_{1} + {\bar{U}}_{2}) d y^{(1)} +$

$+ δ_{n + 1} \int_{ℝ^{2}} Θ_{n + 1} (y^{(1)}) {F^{'}}_{u,2 k + 1} (x - y^{(1)}, {\bar{U}}_{1} + {\bar{U}}_{2}) \times$

$\times [\int_{ℝ^{2}} Θ_{n + 1} y^{(2)} \sum_{j = 1}^{2} w_{j,2 k}^{[n + 1]} ξ_{2 k + 1}^{[n + 1]} (x - y^{(1)}, y^{(2)}) \partial_{x_{i}} ξ_{2 k + 1, j}^{[n + 1]} (x - y^{(1)}, y^{(2)}) d y^{(2)} + δ_{n + 1} Θ_{n + 1} * ({F^{'}}_{i,2 k} \cdot, U_{2 k}^{[n + 1]} (\cdot)) + {F^{'}}_{u,2 k} (\cdot, U_{2 k}^{[n + 1]} (\cdot)) w_{i,2 k}^{[n + 1]} (x - y^{(1)})] d y^{(1)},$

где

$ξ^{*} ξ_{2 k + 2}^{[n + 1]} (x, y^{(1)}) - δ_{n + 1} V (t_{2 k + 1}^{[n + 1]}, ξ_{2 k + 2}^{[n + 1]} (x, y^{(1)})) {\vec{e}}_{1} - y^{(2)}, U_{k}^{[n]} (x) = U^{[n]} (t_{k}^{[n]}, x)$ ,

${V^{'}}_{j,2 k + 1} = \partial_{x_{j}} V (t_{2 k + 1}^{[n + 1]}, x) {F^{'}}_{i, k} = \partial_{x_{i}} F (t_{k}^{[n]}, x, U) {F^{'}}_{u, k} = \partial_{U} (F t_{k}^{[n]}, x, U) .$

С другой стороны, дифференцируя по $x_{i}$ обе части (23) (см. также (25), (75)), получим

$w_{i, k + 1}^{[1, n]} (x) = I_{a, k}^{[1, n]} + I_{b, k}^{[1, n]} + 2 J_{k}^{[1, n]},$ (81)

$I_{a, k}^{[1, n]} = (Θ_{n + 1} * Θ_{n + 1} * w_{i, k}^{[1, n]}) (x - δ_{n} V (t_{k + 1}^{[n]}, x) {\vec{e}}_{1}),$

$I_{b, k}^{[1, n]} = - 2 δ_{n + 1} {V^{'}}_{i,2 k + 2} (x) (Θ_{n + 1} * Θ_{n + 1} * w_{1, k}^{[1, n]}) (x - δ_{n} V (t_{k + 1}^{[n]}, x) {\vec{e}}_{1}),$

$J_{k}^{[1, n]} = δ_{n + 1} (Θ_{n + 1} * Θ_{n + 1} * \partial_{x_{i}} F (t_{k}^{[n]}, (\cdot))), U_{k}^{[n]} \cdot (x) .$

Из (80) и (81) следует, что

$w_{i,2 k + 2}^{[n + 1]} (x) - w_{i, k + 1}^{[1, n]} (x) =$

$= I_{a,2 k}^{[1, n + 1]} - I_{a, k}^{[1, n]} + I_{b,2 k}^{[1, n + 1]} - I_{b, k}^{[1, n]} + J_{a,2 k}^{[1, n + 1]} - J_{k}^{[1, n]} + J_{b,2 k}^{[1, n + 1]} - J_{k}^{[1, n]} .$ (82)

Чтобы оценить $I_{a,2 k}^{[1, n + 1]} - I_{a, k}^{[1, n]}$ , отметим, что

$ξ^{*} - (x - δ_{n} V (t_{k + 1}^{[n]}, x) {\vec{e}}_{1} - y^{(1)} - y^{(2)}) =$

$= δ_{n + 1} (V (t_{2 k + 2}^{[n + 1]}, x) - V (t_{2 k + 1}^{[n + 1]}, ξ_{2 k + 2}^{[n + 1]} (x, y^{(1)}))) {\vec{e}}_{1},$

откуда

$|w_{i,2 k}^{[1, n + 1]} (ξ^{*}) - w_{i, k}^{[1, n]} (x - δ_{n} V (t_{k + 1}^{[n]}, x) {\vec{e}}_{1} - y^{(1)} - y^{(2)})| \leq$

$\leq \underset{y \in ℝ^{2}}{s u p} |w_{i,2 k}^{[1, n + 1]} (y) - w_{i, k}^{[1, n]} (y)| +$

$+ δ_{n + 1} |\sup \nabla w_{i,2 k}^{[1, n + 1]}| (δ_{n + 1} \sup |\partial_{t} V| + \sup |\nabla V| (δ_{n + 1} \sup |V| + |y^{(1)}|)) .$

Следовательно, с учетом леммы 3 имеем

$|I_{a,2 k}^{[1, n + 1]} - I_{a, k}^{[1, n]}| \leq \underset{y \in ℝ^{2}}{s u p} |w_{i,2 k}^{[1, n + 1]} (y) - w_{i, k}^{[1, n]} (y)| + C (δ_{n + 1}^{2} + δ_{n + 1}^{3 / 2}) .$ (83)

где C — независимая от n постоянная.

Чтобы оценить $|I_{b,2 k}^{[1, n + 1]} - I_{b, k}^{[1, n]}|$ , $|J_{a,2 k}^{[1, n + 1]} - J_{k}^{[1, n]}|$ , $|J_{b,2 k}^{[1, n + 1]} - J_{k}^{[1, n]}|$ , напомним, что согласно условиям (7), (8) и (11), производные $V$ и $F$ , находящиеся в их оценке, равномерно ограничены, и, согласно лемме 3, производные второго порядка $U^{[n + 1]} (t, x)$ по $x$ также равномерно ограничены. Итак, делая явные вычисления, которые немного длинны, но довольно элементарны, мы можем оценить $|I_{b,2 k}^{[1, n + 1]} - I_{b, k}^{[1, n]}|$ , $|J_{a,2 k}^{[1, n + 1]} - J_{k}^{[1, n]}|$ , $|J_{b,2 k}^{[1, n + 1]} - J_{k}^{[1, n]}|$ . Так как вычисления аналогичны вычислениям, сделанным в доказательстве предложения 6.1 статьи [22] (даже если определение приближенных решений формально отличается, аргументы довольно схожи), отсылаем детали вычисления к [22]. Уделяя внимание наличию фактора $δ_{n}$ в слагаемых $I_{b,2 k}^{[1, n + 1]} - I_{b, k}^{[1, n]}$ , $J_{a,2 k}^{[1, n + 1]} - J_{k}^{[1, n]}$ , $J_{b,2 k}^{[1, n + 1]} - J_{k}^{[1, n]}$ и напоминая оценку (83), из (82) получим

$|w_{i,2 k + 2}^{[1, n + 1]} (x) - w_{i, k + 1}^{[1, n]} (x)| \leq$

$\leq \underset{y \in ℝ^{2}}{s u p} |w_{i,2 k}^{[1, n + 1]} (y) - w_{i, k}^{[1, n]} (y)| + C_{0} δ_{n + 1}^{2} + (δ_{n + 1}^{3 / 2} + δ_{n + 1}) C_{0} (Y_{k} + Y_{k}^{[1]}),$ (84)

где $C_{0}$ — независимая от $n$ постоянная в отрезке $[0, τ]$ , а

$Y_{k} = \underset{x \in ℝ^{2}}{s u p} |U^{[n + 1]} (t_{2 k}^{[n + 1]}, x) - U^{[n]} (t_{k}^{[n]}, x)|, Y_{k}^{[1]} {= \sum}_{i = 1}^{2} \underset{x \in ℝ^{2}}{s u p} |w_{i,2 k}^{[1, n + 1]} (x) - w_{i, k}^{[1, n]} (x)|$

Из неравенства (84) выведем обычным образом равномерную сходимость последовательности ${\{\frac{\partial}{\partial x_{j}} U^{n} (t, x)\}}_{n}^{\infty}$ (j=1,2) на $[0, τ] \times ℝ^{2}$ (подробнее см. [22, предложение 6.1]). Так как $\frac{\partial}{\partial x_{j}} U^{[n]} (t, x)$ сходятся равномерно, предельная функция совпадает с $\frac{\partial}{\partial x_{j}} U (t, x)$ , где $U (t, x)$ — предельная функция последовательности ${\{U^{[n]} (t, x)\}}_{n}^{\infty}$ .

Лемма 8. Пусть выполнены условия теоремы A. Пусть $U^{[n]} (t, x)$ — функции, определенные в (22)–(24), n=1,2... Тогда их производные второго порядка $\frac{\partial^{2}}{\partial x_{j} \partial x_{i}} U^{[n]} (t, x),$ $(i, j = 1, 2)$ поточечно сходятся на $(0, \infty) \times ℝ^{2}$ к $\frac{\partial^{2}}{\partial x_{j} \partial x_{i}} U (t, x)$ при $n \to \infty$ , где $U (t, x)$ — предельная функция последовательности ${\{U^{[n]} (t, x)\}}_{n = 1}^{\infty} .$

Доказательство. Пусть $t > 0$ . Рассмотрим число $M > 0$ и замкнутое множество

$Q_{M} = \{(x_{1}, x_{2}) \in ℝ^{2} |x_{1}| \leq M |x_{2}| \leq M\} .$

В силу лемм 3 и 4 функции $\frac{\partial^{2}}{\partial x_{j} \partial x_{i}} U^{[n]} (t, x)$ равномерно ограничены и равномерно липшицевы в $ℝ^{2}$ (при фиксированном $t > 0$ ). Следовательно, согласно теореме Асколи – Арцела, существует подпоследовательность

${\{\frac{\partial^{2}}{\partial x_{j} \partial x_{i}} U^{[n_{m}]} (t, \cdot)\}}_{m = 1}^{\infty},$

сходящаяся равномерно на $Q_{M}$ .

Так как согласно лемме 7 последовательность ${\{\frac{\partial}{\partial x_{i}} U^{[n]} (t, \cdot)\}}_{n = 1}^{\infty}$ сходится к $\frac{\partial}{\partial x_{i}} U (t, \cdot)$ , предельная функция сходящейся равномерно на $Q_{M}$ подпоследовательности ${\{\frac{\partial^{2}}{\partial x_{j} \partial x_{i}} U^{[n_{m}]} t (, \cdot)\}}_{m = 1}^{\infty}$ равна $\frac{\partial^{2}}{\partial x_{j} \partial x_{i}} U (t, x)$ . Итак, нетрудно убедиться, что не существует подпоследовательности, которая не сходится к функции $\frac{\partial^{2}}{\partial x_{j} \partial x_{i}} U (t, x)$ . Т. е. последовательность ${\{\frac{\partial^{2}}{\partial x_{j} \partial x_{i}} U^{[n]} (t, \cdot)\}}_{n = 1}^{\infty}$ сходится к $\frac{\partial^{2}}{\partial x_{j} \partial x_{i}} U (t, x)$ на $Q_{M}$ . Следовательно, если построить последовательность ${\{Q_{M_{q}}\}}_{q = 1}^{\infty}$ такую, что

$Q_{M_{q}} \subset Q_{M_{q + 1}}, \cup_{q = 1}^{\infty} Q_{M_{q}} = ℝ^{2},$

то можно расширить предельную функцию $\frac{\partial^{2}}{\partial x_{j} \partial x_{i}} U (t, x)$ на $ℝ^{2}$ , т.е.

$\underset{n \to \infty}{l i m} \frac{\partial^{2}}{\partial x_{j} \partial x_{i}} U^{[n]} (t, x) = \frac{\partial^{2}}{\partial x_{j} \partial x_{i}} U (t, x)$

поточечно на $ℝ^{2}$ . Лемма доказана.

5. Предельный переход. Чтобы доказать, что предельная функция $U (t, x)$ последовательности приближенных решений $U^{[n]} (t, x)$ удовлетворяет уравнению переноса-диффузии, сначала напомним следующие свойства приближенных решений $U^{[n]} (t, x)$ .

Лемма 9. Пусть выполнены условия теоремы A. Пусть $ε_{1}$ и $τ$ — действительные числа такие, что $ε_{1} < τ < \infty .$ Пусть $U^{[n]} (t_{k}^{[n]}, x)$ — определенная в (22), (23) функция. Тогда при $ε_{1} \leq t_{k - 1}^{[n]} \leq t_{k}^{[n]} \leq τ$ имеем

$\frac{U^{[n]} t_{k}^{[n]}, x - U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x)}{δ_{n}} = - V t (_{k}^{[n]}, x) \partial_{x_{1}} U^{[n]} t (_{k - 1}^{[n]}, x) +$

$+ κ Δ U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x) + F (t_{k - 1}^{[n]}, x, U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x)) + R,$ (85)

где

$|R| \leq δ_{n}^{1 / 2} C_{0},$ (86)

а $C_{0}$ — независимая от $n$ постоянная.

Доказательство. Согласно формуле Тейлора, имеем

$U^{[n]} t (_{k - 1}^{[n]}, x - δ_{n} V (t_{k}^{[n]}, x) {\vec{e}}_{1} - y) =$

$= U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x) - δ_{n} V (t_{k}^{[n]}, x) \partial_{x_{1}} U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x) - y \cdot \nabla U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x) +$

$+ \frac{1}{2} δ_{n}^{2} {(V (t_{k}^{[n]}, x))}^{2} \frac{\partial^{2} U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x)}{\partial x_{1}^{2}} + δ_{n} \sum_{j = 1}^{2} V (t_{k}^{[n]}, x) y_{j} \frac{\partial^{2} U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x)}{\partial x_{1} \partial x_{j}} +$

$+ \frac{1}{2} \sum_{i, j = 1}^{2} y_{i} y_{j} \frac{\partial^{2} U^{[n]} t (_{k - 1}^{[n]}, x)}{\partial x_{i} \partial x_{j}} + \frac{1}{6} \sum_{i, j, h = 1}^{2} μ_{i} μ_{j} μ_{h} \frac{\partial^{3} U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, \tilde{x})}{\partial x_{i} \partial x_{j} \partial x_{h}},$ (87)

где $μ_{1} = - δ_{n} V - y_{1}$ , $μ_{2} = - y_{2}$ , а $\tilde{x}$ — точка, находящаяся между точками $x$ и $x - δ_{n} V (t_{k}^{[n]}, x) {\vec{e}}_{1} - y$ .

Так как

$\int_{ℝ^{2}} Θ_{n} (y) y_{j} d y = 0; \int_{ℝ^{2}} Θ_{n} (y) y_{i} y_{j} d y = 0, i = j; \int_{ℝ^{2}} Θ_{n} (y) y_{i}^{2} d y = 2 δ_{n} κ,$

имеем

$\int_{ℝ^{2}} Θ_{n} (y) y \cdot \nabla U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x) d y = 0,$ (88)

$\int_{ℝ^{2}} Θ_{n} (y) [\frac{1}{2} δ_{n}^{2} {(V (t_{k}^{n}, x))}^{2} \frac{\partial^{2} U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x)}{\partial x_{1}^{2}} + δ_{n} \sum_{j = 1}^{2} V t (_{k}^{[n]}, x) y_{j} \frac{\partial^{2} U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x)}{\partial x_{1} \partial x_{j}} + \frac{1}{2} \sum_{i, j = 1}^{2} y_{i} y_{j} \frac{\partial^{2} U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x)}{\partial x_{i} \partial x_{j}}] d y =$

$= δ_{n} κ Δ U^{[n]} t (_{k - 1}^{[n]}, x) + δ_{n}^{2} \frac{1}{2} {(V (t_{k}^{[n]},))}^{2} \frac{\partial^{2} U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x)}{\partial x_{1}^{2}} .$ (89)

С другой стороны, поскольку $|μ_{1}| \leq δ_{n} |V| + |y_{1}|$ и $|μ_{2}| = |y_{2}|$ , существует постоянная $C$ такая, что

$|\frac{1}{6} \sum_{i, j, h = 1}^{2} μ_{i} μ_{j} μ_{h} \frac{\partial^{3} U^{[n]} t_{k - 1}^{[n]}, \tilde{x}}{\partial x_{i} \partial x_{j} \partial x_{h}}| \leq C {(δ_{n} |V| + |y|)}^{3} |\frac{\partial^{3} U^{[n]} t_{k - 1}^{[n]}, \tilde{x}}{\partial x_{i} \partial x_{j} \partial x_{h}}| .$

Так как согласно лемме 4 производные третьего порядка функции $U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, \cdot)$ при $0 < ε_{1} \leq t_{k - 1}^{[n]} < τ$ равномерно ограничены, существует постоянная $C^{'}$ такая, что

$|\int_{ℝ^{2}} Θ_{n} (y) \frac{1}{6} \sum_{i, j, h = 1}^{2} μ_{i} μ_{j} μ_{h} \frac{\partial^{3} U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, \tilde{x})}{\partial x_{i} \partial x_{j} \partial x_{h}} d y| \leq (δ_{n}^{3} + δ_{n}^{3 / 2}) C^{'} .$ (90)

Что касается слагаемого, относящегося к $F$ , имеем

$F (t_{k - 1}^{[n]}, x - y, U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x - y)) =$

$= F (t_{k - 1}^{[n]}, x, U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x)) - \sum_{i = 1}^{2} y_{i} ({F^{'}}_{i, k - 1} (\tilde{x}) + {F^{'}}_{u, k - 1} \tilde{(x)} w_{i, k - 1}^{[n]} (\tilde{x})),$

где ${F^{'}}_{i, k - 1} \tilde{(x)}$ и ${F^{'}}_{u, k - 1} (\tilde{x})$ — введенные в (80) обозначения (вычисленные в $\tilde{x}$ вместо $x$ ) и $w_{i, k - 1}^{[1, n]}$ — введенные в (36) обозначения, а $\tilde{x}$ — точка, находящаяся между $x$ и $x - y$ .

Поскольку согласно условию (11) и лемме 2 функции ${F^{'}}_{i, k - 1}$ , ${F^{'}}_{u, k - 1}$ и $w_{i, k - 1}^{[1, n]}$ равномерно ограничены, получим оценку

$| \int_{ℝ^{2}} Θ_{n} (y) F (t_{k - 1}^{[n]}, x - y, U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x - y)) d y -$

$- F (t_{k - 1}^{[n]}, x, U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x)) | \leq {C^{'}}^{'} \sqrt{δ_{n}},$ (91)

где ${C^{'}}^{'}$ — независимая от $n$ постоянная.

Из (87)–(91) следует, что

$U^{[n]} (t_{k}^{[n]}, x) - U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x) = - δ_{n} V (t_{k}^{[n]}, x) \partial_{x_{1}} U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x) +$

$+ δ_{n} κ Δ U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x) + δ_{n} F (t_{k - 1}^{[n]}, x, U^{[n]} t (_{k - 1}^{[n]}, x)) + R^{'},$

$|R^{'}| \leq (δ_{n}^{3} + δ_{n}^{3 / 2}) C_{0},$

где $C_{0}$ — независимая от $n$ постоянная. Отсюда, разделив обе части этого равенства на $δ_{n}$ , получим (85).

Следствие. Пусть $ε_{1}$ и $τ$ — действительные числа такие, что $0 < ε_{1} τ < \infty .$ Тогда существует постоянная $K,$ которая зависит от $ε_{1}$ и $τ,$ но не зависит от $n$ и удовлетворяет соотношениям

$|U^{[n]} (t_{1}, x) - U^{[n]} (t_{2}, x)| \leq K |t_{1} - t_{2}| \forall t_{1}, t_{2} \in [ε_{1}, τ] \forall x \in ℝ^{d},$ (92)

$|U (t_{1}, x) - U (t_{2}, x)| \leq K |t_{1} - t_{2}| \forall t_{1}, t_{2} \in [ε_{1}, τ] \forall x \in ℝ^{d},$ (93)

где $U (t, x)$ — предельная функция последовательности ${\{U^{[n]} (t, x)\}}_{n = 1}^{\infty} .$

Доказательство. Так как правая часть (85) ограничена постоянной $K$ , неравенство (92) следует из (85) и (24).

Неравенство (93) следует из (92) и предельного перехода.

Теперь положим

$ζ^{[n]} (t, x) \frac{U^{[n]} (t, x) - U^{[n]} (t - δ_{n}, x)}{δ_{n}} .$

Лемма 10. Пусть выполнены условия теоремы A. Пусть $ε_{1}$ и $τ$ — действительные числа такие, что $0 < ε_{1} τ < \infty .$ Пусть $U^{[n]} (t_{k}^{[n]}, x)$ — определенная в (22), (23) функция. Тогда при $ε_{1} + 2 δ_{n} \leq t \leq τ - δ_{n}$ и $x \in ℝ^{2}$ имеем

$ζ^{[n]} (t, x) = - V (t, x) \partial_{x_{1}} U^{[n]} (t - δ_{n}, x) + κ Δ U^{[n]} (t - δ_{n}, x) +$

$+ F (t - δ_{n}, x, U^{n} (t - δ_{n}, x)) + R_{1},$ (94)

где

$|R_{1}| \leq δ_{n}^{1 / 2} C_{0},$ (95)

а $C_{0}$ — постоянная, которая зависит от $ε_{1}$ и $τ,$ но не зависит от $n .$

Доказательство. Если $t = k δ_{n}$ ( $k \in ℕ$ ), то соотношения (94), (95) совпадают с (85), (86). Если $t_{k}^{[n]} < t < t_{k + 1}^{[n]}$ , то согласно (24) имеем

$ζ^{[n]} (t, x) = \frac{t_{k + 1}^{[n]} - t}{δ_{n}} ζ^{[n]} (t_{k}^{[n]}, x) + \frac{t - t_{k}^{[n]}}{δ_{n}} ζ^{[n]} (t_{k + 1}^{[n]}, x)$ (96)

Следовательно, если положим

$D_{V} = - \frac{t_{k + 1}^{[n]} - t}{δ_{n}} (V (t_{k}^{[n]}, x) - V (t, x)) \partial_{x_{1}} U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x) +$

$+ \frac{t - t_{k}^{[n]}}{δ_{n}} (V (t_{k + 1}^{[n]}, x) - V (t, x)) \partial_{x_{1}} U^{[n]} t (_{k}^{[n]}, x),$

$D_{F} = \frac{t_{k + 1}^{[n]} - t}{δ_{n}} [F (t_{k - 1}^{[n]}, x, U^{[n]} (t_{k - 1}^{[n]}, x)) - F (t - δ_{n}, x, U^{[n]} (t - δ_{n}, x))] +$

$+ \frac{t - t_{k}^{[n]}}{δ_{n}} [F (t_{k}^{[n]}, x, U^{[n]} (t_{k}^{[n]}, x)) - F (t - δ_{n}, x, U^{[n]} (t - δ_{n}, x))],$

то из (85) и (24) следует, что

$ζ^{[n]} (t, x) - V (t, x) \partial_{x_{1}} U^{[n]} (t - δ_{n}, x) + κ Δ U^{[n]} (t - δ_{n}, x) +$

$+ F (t - δ_{n}, x, U^{[n]} (t - δ_{n}, x)) + D_{V} + D_{F} + R, |R| \leq δ_{n}^{1 / 2} C_{0} .$

Кроме того, из условий о гладкости функций $v$ и $f$ , леммы 2 и следствия леммы 9 вытекает неравенство

$|D_{V} + D_{F}| \leq δ_{n} C_{0},$

где $C_{0}$ — постоянная, которая зависит от $ε_{1}$ и $τ$ , но не зависит от $n$ . Суммируя эти соотношения, получим (94).

Теперь перейдем к доказательству теоремы A.

Доказательство теоремы A. Леммы 6, 7, 8 позволяют перейти к пределу в (94), так что мы имеем

$\underset{n \to \infty}{l i m} ζ^{[n]} (t, x) \equiv ζ^{[*]} (t, x) =$

$= - V (t, x) \partial_{x_{1}} U (t, x) + κ Δ U (t, x) + F (t, x, U (t, x)) .$ (97)

С другой стороны, из соотношений (96) и (24) вытекает, что

$\int_{t_{1}}^{t_{2}} ζ^{[*]} (t, x) d t \underset{n \to \infty}{l i m} \int_{t_{1}}^{t_{2}} ζ^{[n]} (t, x) d t \underset{n \to \infty}{l i m} \int_{0}^{1} d h \int_{t_{1} - δ_{n} h}^{t_{2} - δ_{n} h} \partial_{t} U^{[n]} (t, x) d t =$

$= \underset{n \to \infty}{l i m} \int_{0}^{1} d h [U^{[n]} (t_{2} - δ_{n} h, x) - U^{[n]} (t_{1} - δ_{n} h, x)] = U (t_{2}, x) - U (t_{1}, x)$

откуда следует

$ζ^{[*]} (t, x) = \partial_{t} U (t, x)$ (98)

Так как $u^{[n]} (t, x) = U^{[n]} (t, x)$ при $t \geq 0$ , $x_{2} > 0$ (см. (37)), имеем

$U (t, x) |_{\{x_{2} > 0\}} \underset{n \to \infty}{l i m} U^{[n]} (t, x) |_{\{x_{2} > 0\}} \underset{n \to \infty}{l i m} u^{[n]} (t, x) \equiv u (t, x) .$ (99)

Следовательно, принимая во внимание равномерную сходимость $U^{[n]} (t, x)$ и их производных первого порядка по $x$ на $[0, τ] \times ℝ^{2}$ при любом $τ > 0$ (см. леммы 6 и 7) и поточечную сходимость их производных второго порядка по $x$ при $t > 0$ , $x \in ℝ^{2}$ (см. лемму 8), из (97) и (98) выводим, что предельная функция $u (t, x)$ удовлетворяет уравнению (3) ( $t > 0$ ). Кроме того, из начального условия (22) для $U^{[n]} (t, x)$ и соотношения (99) непосредственно следует, что $u (t, x)$ удовлетворяет начальному условию (4). Аналогично, из соотношений (29) и (99), с учетом непрерывности $U^{[n]} (t, x)$ и $U (t, x)$ , следует, что $u (t, x)$ удовлетворяет граничному условию (5). Теорема доказана.

6. Численный эксперимент для задач испарения и диффузии водяного пара над морем. Чтобы показать возможность использования полученных результатов для решения конкретных задач математической физики, приведем простой численный эксперимент для задач испарения и диффузии водяного пара над морем. Данные процессы могут быть описаны поставленной в п. 1 задачей.

6.1. Физические предпосылки. Испарение воды с поверхности теплого моря и диффузия водяного пара в воздух играют важную роль в формировании штормовых явлений типа тропического циклона или Эль-Ниньо (см., например, [26-30]). Поэтому поиск действенного математического описания этого процесса является актуальным.

Напомним, что когда действительная плотность пара превышает плотность насыщенного пара, начинается процесс конденсации, который может вызвать грозовое явление, а плотность насыщенного пара определяется температурой (см., например, [31]). Поэтому нас интересует эволюция плотности пара в ситуации, когда влажность воздуха над морем близка к насыщению при возможном горизонтальном ветре.

6.2. Численная схема. Будем использовать сетку

$0 = t_{0} < t_{1} < \dots t_{k} < t_{k + 1} < \dots, t_{k} - t_{k - 1} δ_{t},$ (100)

$0 = x_{0} < x_{1} < \dots x_{i} < x_{i + 1} < \dots < x_{N_{x}} = {\bar{X}}_{1}, x_{i} - x_{i - 1} = δ_{x},$ (101)

$0 = y_{0} < y_{1} < \dots y_{j} < y_{j + 1} < \dots y_{N_{y} =} {\bar{Y}}_{1}, y_{j} - y_{j - 1} = δ_{y},$ (102)

где $t_{k}$ , $x_{i}$ , $y_{j}$ — текущий момент времени, текущее горизонтальное положение и текущая высота соответственно. Пусть $v (t_{k}, x_{i}, y_{j})$ — скорость переноса (только в горизонтальном направлении). Для простоты предположим, что $v (t_{k}, x_{i}, y_{j}) \geq 0$ . На этой сетке с переносом $v (t_{k}, x_{i}, y_{j})$ и дискретизируемой диффузией построим функцию $u (t_{k}, x_{i}, y_{j})$ , представляющую плотность водяного пара.

Для $k = 0$ это просто начальное условие $u (t_{0}, x_{i}, y_{j}) = u_{0} (x_{i}, y_{j})$ . Если известны $u (t_{k - 1}, x_{i^{'}}, y_{j^{'}})$ , $i^{'} = 0, 1 \dots, N_{x}$ , $j^{'} = 0, 1 \dots, N_{y}$ , то определим $u (t_{k}, x_{i}, y_{j})$ соотношением

$u (t_{k}, x_{i}, y_{j}) =$

$\frac{\tilde{x} - x_{i^{*} - 1}}{δ_{x}} [(1 - ε) u (t_{k - 1}, x_{i^{*}}, y_{j}) +$

$+ \frac{ε}{2} u (t_{k - 1}, x_{i^{*}}, y_{j + 1}) + \frac{ε}{2} u (t_{k - 1}, x_{i^{*}}, y_{j - 1})] +$

$+ \frac{x_{i^{*}} - \tilde{x}}{δ_{x}} [1 - ε u (t_{k - 1}, x_{i^{*} - 1}, y_{j}) +$

$+ \frac{ε}{2} u (t_{k - 1}, x_{i^{*} - 1}, y_{j + 1}) + \frac{ε}{2} u (t_{k - 1}, x_{i^{*} - 1}, y_{j - 1})]$ , (103)

где $ε$ — такой параметр, что $0 < ε < 1$ , а $x_{i^{*} - 1}$ и $x_{i^{*}}$ — два положения такие, что

$x_{i^{*} - 1} < x_{i} - δ_{t} v (t_{k}, x_{i}, y_{j}) \leq x_{i^{*}} .$

Если $x_{i} - δ_{t} v (t_{k}, x_{i}, y_{j}) \leq 0$ , то $u (t_{k - 1}, x_{i^{*}}, y_{j^{'}})$ и $u (t_{k - 1}, x_{i^{*} - 1}, y_{j^{'}})$ заменяются данными условия входа. Определение (103) является простейшим дискретным вариантом определения (17).

Поскольку при схеме (103) в определении $u (t_{k}, x_{i}, y_{j})$ участвуют только значения уровней $y_{j - 1}$ , $y_{j}$ и $y_{j + 1}$ , то можно построить $u (\cdot, \cdot, \cdot)$ непосредственно с ненулевым граничным условием.

6.3 Результаты численного эксперимента. В (101), (102) и (103) выберем $δ_{x} = 50$ м, $N_{x} = 400$ , $δ_{y} = 40$ м, $N_{y} = 25$ , $ε = 0, 4$ и

$v (t_{k}, x_{i}, y_{j}) = 2 \ln (\frac{y_{j} + η}{η}) η = \frac{5}{e - 1} .$

Для температуры $T (y_{j})$ и плотности насыщенного пара на каждой высоте ${\bar{u}}_{v s} (T (y_{j}))$ примем использованные в [30] значения, которые соответствуют распределению температуры в гидростатическом состоянии влажного воздуха. Выберем граничные условия

$u (t_{k}, x_{i}, y_{0}) = {\bar{u}}_{v s} (T (y_{0})), i = 0, 1 \dots, N_{x}, k = 0, 1, 2 \dots,$

$u (t_{k}, x_{i}, y_{N_{y}}) = 0, 95 \cdot {\bar{u}}_{v s} (T (y_{N_{y}})), i = 0, 1 \dots, N_{x}, k = 0, 1, 2 \dots$

условия входа

$u t (_{k}, \cdot, y_{j}) = 0, 95 \cdot {\bar{u}}_{v s} (T (y_{j})), j = 1, 2 \dots, N_{y} u (t_{k}, \cdot, y_{0}) = {\bar{u}}_{v s} (T (y_{0}))$

и начальное условие

$u t (_{0}, x_{i}, y_{j}) = 0, 95 \cdot {\bar{u}}_{v s} (T), i = 0, 1 \dots, N_{x}, j = 0.1 \dots, N_{y} .$

Результаты расчетов приводятся в таблице. В первом столбце указана высота $y$ (м) каждого уровня. Во втором и третьем столбцах — температура $T$ (K) и плотность насыщенного пара ${\bar{u}}_{v s}$ (г/м³) соответственно. В следующих столбцах приведены значения плотности пара в моменты времени $k = 0$ , 100, 200, 300, 400 и 500. Отметим, что согласно расчетам при $k = 400$ ( $t = k δ_{t}$ ) на уровнях $y = 120$ м и $y = 240$ м плотность пара $u$ достигает плотности насыщенного пара ${\bar{u}}_{v s} (T (y))$ , что приводит к конденсации водяного пара и, следовательно, может начаться процесс «конденсация – нагревание воздуха – восходящее движение воздуха», характеризующийся своим бурным развитием.

Эволюция плотности пара при $x = 18$ км на шкале времени $0 \leq k \leq 500$ ( $t = k δ_{t}$ )

[Vapor density evolution at $x = 18$ km on the time scale $0 \leq k \leq 500$ ( $t = k δ_{t}$ )]

y, m	T, K	${\bar{u}}_{v s}$ , (g/m³ )	$k = 0$	k=100	k=200	k=300	k=400	k=500
600	294.1	183.3	174.2	175.9	178.1	179.9	180.7	180.7
480	295.3	196.2	186.4	188.8	191.6	193.7	194.7	194.7
360	296.5	209.9	199.4	203.0	206.3	208.4	209.3	209.3
240	297.7	224.4	213.2	219.1	222.0	223.7	224.5	224.5
120	298.8	239.7	227.8	236.9	238.7	239.7	240.2	240.2
0	300.0	255.9	*255.9*	*255.9*	*255.9*	*255.9*	*255.9*	*255.9*

Выводы. В данной работе доказана сходимость приближенных решений для уравнения переноса-диффузии с горизонтальным переносом в полуплоскости $ℝ_{+}^{2}$ , построенных ядром теплопроводности и переносом на каждом шаге дискретизации времени, к функции, удовлетворяющей уравнению в полуплоскости, начальному условию и однородному граничному условию Дирихле на $\{x_{2} = 0\}$ . Равномерна сходимость приближенных решений и их производных по $x_{1}$ и $x_{2}$ первого порядка, а сходимость их производных по $x_{1}$ и $x_{2}$ второго порядка поточечна. Тем самым мы дали ответ на основной вопрос о приближении ядром теплопроводности решения уравнения переноса-диффузии с граничным условием. На основе этого результата придется проводить исследование случаев более общих условий с новыми разработками.

Конкурирующие интересы. Мы заявляем об отсутствии явных и потенциальных конфликтов интересов, связанных с публикацией настоящей статьи.

Авторский вклад и ответственность. Мы несем полную ответственность за предоставление окончательной версии рукописи в печать. Окончательной версии рукописи нами одобрена.

Финансирование. Исследование выполнялось без финансирования.

About the authors

Meryem Aouaouda

Université Larbi Ben M’hidi

Email: meyem.aouaouda@gmail.com
ORCID iD: 0000-0002-8826-374X
Scopus Author ID: 57211330609
http://www.mathnet.ru/person152228

PhD Student, Member of Laboratry, Lab. of Dynamical System and Control

Algeria, Oum El Bouaghi, 04000

Abdelhamid Ayadi

Université Larbi Ben M’hidi

Email: facmaths@yahoo.fr
ORCID iD: 0000-0002-5600-7493
Scopus Author ID: 57220448421
http://www.mathnet.ru/person152229

Professor, Chief of Research Team, Lab. of Dynamical System and Control

Algeria, Oum El Bouaghi, 04000

Hisao Fujita Yashima

École Normale Supérieure Assia Djebar

Author for correspondence.
Email: hisaofujitayashima@yahoo.com
ORCID iD: 0000-0001-9937-8406
Scopus Author ID: 7004250498
http://www.mathnet.ru/person29081

Professor, Chief of Research Team, Lab. of Applied Mathematics and Didactics

Algeria, Ali Mendjeli, Constantine, 25000

References

Landau L. D., Lifchitz E. M. Gidrodinamika / Teoreticheskaia fizika [Hydrodynamics / Theoretical Physics] Vol. 6. Moscow, Nauka, 1986, 736 pp. (In Russian)
Aloyan A. E. Modelirovanie dinamiki i kinetiki gazovykh primesei i aerozolei v atmosfere [Modeling, Dynamics and Kinetics of Gas Admixtures in the Atmosphere]. Moscow, Nauka, 2008, 415 pp. (In Russian)
Nosov A. V., Krylov A. L., Kiselev V. P., Kazakov S. V. Modelirovanie migratsii radionuklidov v poverkhnostnykh vodakh [Modeling of Migration of Radioactive Substances in Surface Water]. Moscow, Nauka, 2010, 253 pp. (In Russian)
Moreira D. M., Moraes A. C., Goulart A. G., Toledo de Almeida Albuquerque T. A contribution to solve the atmospheric diffusion equation with eddy diffusivity depending on source distance, Atmospheric Environment, 2014, vol. 83, pp. 254–259. DOI: https://doi.org/10.1016/j.atmosenv.2013.10.045.
Tsydenov B. O. A numerical study of impurity propagation in a freshwater lake on the basis of water turbidity distribution, Vych. Tekhn., 2017, vol. 22, no. 1 (Special Issue), pp. 113–124 (In Russian).
Esmail S., Agrawal P., Shaban Aly A novel analytical approach for advection diffusion equation for radionuclide release from area source, Nuclear Eng. Techn., 2020, vol. 6, pp. 816–826. DOI: https://doi.org/10.1016/j.net.2019.09.018.
Essa Kh. S. M., El-Otaify M. S. Mathematical model for atmospheric dispersion equation (a review), J. Rad. Nucl. Appl., 2021, vol. 52, no. 2, pp. 119–128. DOI: https://doi.org/10.18576/jrna/060203.
Davydova M. A., Zakharova S. A., Elansky N. F., Postylyakov O. V. Application of a numerical-asymptotic approach to the problem of restoring the parameters of a local stationary source of anthropogenic pollution, Dokl. Math., 2021, vol. 103, no. 1, pp. 26–31. EDN: RLGVGG. DOI: https://doi.org/10.1134/S1064562421010026.
Khoshgou H., Neyshabouri S. A. A. S. Using the backward probability method in contaminant source identification with a finite-duration source loading in a river, Environ. Sci. Pollut. Res., 2021, vol. 29, no. 4, pp. 6306–6316. DOI: https://doi.org/10.1007/s11356-021-15372-6.
Ladyzhenskaya O. A., Solonnikov V. A., Uraltseva N. N. Linear and Quasi-Linear Equations of Parabolic Type, Translations of Mathematical Monographs, vol. 23. Providence, RI, American Mathematical Society, 1968, xi+648 pp. EDN: VLRBJF.
Polyanin A. D., Vyazmin A. V., Zhurov A. I., Kazenin D. A. Spravochnik po tochnym resheniiam uravnenii teplo- i massoperenosa [Handbook of Exact Solutions of Heat- and Mass-Transfer Equations]. Moscow, Faktorial, 1988, 368 pp. (In Russian)
Evans L. C. Partial Differential Equations, Graduate Studies in Mathematics, vol. 19. Providence, RI, American Mathematical Society, 2010, xxii+749 pp. DOI: https://doi.org/10.1090/gsm/019.
Gikhman I., Skorokhod A. Introduction à la théorie des processus aléatoires. Moscow, Mir Publ., 1980, 557 pp. (In French)
Pardoux É., Peng S. Backward doubly stochastic differential equations and systems of quasilinear SPDEs, Prob. Theory Rel. Fields, 1994, vol. 98, no. 2, pp. 209–227. DOI: https://doi.org/10.1007/bf01192514.
Pardoux É., Veretennikov A. Yu. Averaging of backward stochastic differential equations, with application to semi-linear PDE’s, Stochastics Stochastics Rep., 1997, vol. 60, no. 3–4, pp. 255–270. DOI: https://doi.org/10.1080/17442509708834109.
Pardoux É., Răşcanu A. Stochastic Differential Equations, Backward SDEs, Partial Differential Equations, Stochastic Modelling and Applied Probability, vol. 69. Heidelberg, Springer, 2014, xvii+667 pp. DOI: https://doi.org/10.1007/978-3-319-05714-9.
Freidlin M. I., Wentzell A. D. Random Perturbations of Dynamical Systems, Grundlehren der mathematischen Wissenchafften, vol. 260. Berlin, Heidelberg, Springer, 2012, xxviii+458 pp. DOI: https://doi.org/10.1007/978-3-642-25847-3.
Milstein G. N., Tretyakov M. V. Stochastic Numerics for Mathematical Physics, Scientific Computation. Berlin, Heidelberg, Springer, 2004, xix+596 pp. DOI: https://doi.org/10.1007/978-3-662-10063-9.
Desmond J. H., Mao X., Stuart A. M. Strong convergence of Euler-type methods for nonlinear stochastic differential equations, SIAM J. Numer. Anal., 2002, vol. 40, no. 3, pp. 1041–1063. DOI: https://doi.org/10.1137/s0036142901389530.
Higham D. J. Stochastic ordinary differential equations in applied and computational mathematics, IMA J. Appl. Math., 2011, vol. 76, no. 3, pp. 449–474. DOI: https://doi.org/10.1093/imamat/hxr016.
Mao X. The truncated Euler–Maruyama method for stochastic differential equations, J. Comput. Appl. Math., 2015, vol. 290, pp. 370-384. EDN: USCFLN DOI: https://doi.org/10.1016/j.cam.2015.06.002.
Taleb L., Selvaduray S., Fujita Yashima H. Approximation par une moyenne locale de la solution de l’équation de transport-diffusion, Afr. Math. Ann., 2020, vol. 8, pp. 71–90 (In French).
Smaali H., Fujita Yashima H. Une généralisation de l’approximation par une moyenne locale de la solution de l’équation de transport-diffusion, Afr. Math. Ann., 2021, vol. 9, pp. 89–108 (In French).
Tikhonov A. N., Samarskii A. A. Equations of Mathematical Physics, International Series of Monographs on Pure and Applied Mathematics, vol. 39. New York, Pergamon Press, 1963, xvi+765 pp.
Vladimirov V. S Generalized Functions in Mathematical Physics. Moscow, Mir Publ., 1979, 280 pp.
Emanuel K. A similarity hypothesis for air-sea exchange at extreme wind speeds, J. Atmos. Sci., 2003, vol. 60, no. 11, pp. 1420–1428. DOI: https://doi.org/10.1175/1520-0469(2003)060<1420:ASHFAE>2.0.CO;2.
Du Y., Xie S., Huang G., Hu K. Role of air-sea interaction in the long persistence of El Niño-induced North Indian Ocean warming, J. Climate, 2009, vol. 22, no. 8, pp. 2023–2038. DOI: https://doi.org/10.1175/2008JCLI2590.1.
Vlasova G. A., Nguen Ba Suan, Demenok M. N. The water circulation of the South China Sea in a zone of the Vietnamese Current under the influence of southern tropical cyclone in spring of 1999: Results of numerical modeling, Fundam. Prikl. Gidrofiz., 2016, vol. 9, no. 4, pp. 25–34 (In Russian).
Shi Y., Zhang Q., Wang S., Yang K., Yang Y., Ma Y. Impact of typhoon on evaporation dust in the Northwest Pacific Ocean, IEEE Access, 2019, vol. 7, pp. 109111–109119. DOI: https://doi.org/10.1109/access.2019.2932969.
Aouaouda M., Ayadi A., Fujita Yashima H. Mathematical modeling of tropical cyclones on the basis of wind trajectories, Comput. Math. Math. Phys., 2019, vol. 59, no. 9, pp. 1493–1507. EDN: FMCFRG. DOI: https://doi.org/10.1134/S0965542519090045.
Cotton W., Bryan G., van den Heever S. Storm and Cloud Dynamics. The Dynamics of Clouds and Precipitating Mesoscale Systems, International Geophysics Series, vol. 99. Amsterdam, Academic Press, 2011, xvi+809 pp. DOI: https://doi.org/10.1016/c2009-0-02127-8.

Supplementary files

Supplementary Files

Action

1. JATS XML

Download

Statistics

Views

Abstract: 633

PDF (Russian): 305

Dimensions

Article Metrics

Metrics Loading ...

Username
Password
Remember me

Forgot password?	Register

Username
Password
Remember me

Forgot password?	Register

Convergence of approximate solutions by heat kernel for transport-diffusion equation in a half-plane

Full Text

Abstract

Keywords

Full Text

About the authors

Meryem Aouaouda

Abdelhamid Ayadi

Hisao Fujita Yashima

References

Supplementary files

Statistics

Views

Dimensions

Article Metrics

PlumX