Complex time transformations peculiarities for wave function collapse description using quantum path integrals

Full Text

Введение. Существуют два способа изменения механического состояния квантового объекта, которые традиционная квантовая механика определяет как эволюцию и редукцию волновой функции [1]. В рамках этой теории эволюция и редукция постулируются независимо друг от друга и не имеют никакого общего физического основания. Более того, редукция вообще не рассматривается как физический процесс, обусловленный причинно-следственными связями между событиями [2-4]. В работах [5, 6] показана возможность описания обоих механизмов преобразования волновой функции на основе единого динамического закона. В качестве такого закона было использовано интегральное волновое уравнение с ядром в виде интеграла по траекториям. Отказ от постулата «наблюдаемой» при использовании этого уравнения для описания процессов временного изменения механического состояния квантовой частицы позволил вывести его из структуры так называемого фейнмановского представления квантовой механики [7, 8] и предложить в качестве динамической основы более общей теории. Эта теория рассматривает оба способа изменения состояния квантовой системы как два типа проявления единого механизма преобразования волновой функции в различных условиях. Эволюция при этом может рассматривается как механическое движение сплошной среды квантовой частицы [9], а редукция - как нелокальное преобразование внутренней структуры самой квантовой частицы в процессе измерения ее характеристик [10]. В последней работе утверждается, что физической причиной пространственной локализации квантовой частицы при её взаимодействии с макроскопическим измерительным прибором является бесконечный локальный скачок потенциальной энергии квантовой частицы до макроскопического значения. Чтобы оценить последствия такого скачка, необходимо преобразовать квантовый интеграл по траекториям к вещественному виду [11-13]. Для этой цели время представляется в комплексном виде и интеграл по траекториям рассматривается для мнимой оси комплексного времени. Последняя процедура может быть формально осуществлена двумя способами. Так, при определении меры континуального интеграла [14] и описании механического движения центра масс макроскопического тела [15] поворот в комплексной области осуществляется по часовой стрелке, а при описании процесса редукции - против [10]. Причины указанного выбора и 171 М е л е ш к о Н. В. С а м а р и н А. Ю. его правомерность при этом не указываются. В настоящей работе проводится анализ правомерности использования аналитического продолжения интеграла по траекториям на положительную и отрицательную полуоси мнимого времени как с физической, так и с математической точек зрения. Направление вращения. Рассмотрим одномерное движение квантовой частицы. Под термином «квантовая частица» понимается в общем случае распределенный в пространстве объект, который в процессе пространственной локализации преобразуется в материальную точку. В соответствии с [7, 8] это движение описывается интегральным волновым уравнением вида Ψt2 (x2 ) = K(x1 , x2 )Ψt1 (x1 ) dx1 , где x1 , t1 , x2 , t2 - координаты пространства и моменты времени, соответствующие начальной и конечной волновым функциям; Ψt1 (x1 ), Ψt2 (x2 ) - волновые функции начального и конечного состояний; Kt1 ,t2 (x1 , x2 ) - амплитуда перехода, которая записывается в форме интеграла по траекториям: Kt1 ,t2 (x1 , x2 ) = i exp S1,2 [x(t)] [dx(t)], где S12 [γ] - классический функционал действия для виртуальной траектории γ ≡ x(t), которая имеет начало в точке пространства x1 и конец в точке x2 в моменты времени t1 и t2 соответственно; [dγ] - элемент объема пространства виртуальных траекторий [14]. Чтобы определить меру множеств траекторий в последнем интеграле, его преобразуют к вещественному виду. Для этого время формально представляется в комплексном виде: t = τ eiϕ , где τ и ϕ - вещественные величины (для реальной физической ситуаций ϕ = 0). Далее рассматривается поворот в комплексной плоскости времени на угол π/2 по часовой стрелке. При таком повороте для кинетической энергии имеем T =- m dx 2 dτ 2 . В случае отсутствия явной зависимости потенциальной энергии от времени амплитуда перехода примет следующий вид: Kt1 ,t2 (x1 , x2 ) = exp 1 - m dx 2 dτ 2 - U (x) dτ [dx(τ )]. (1) Этот интеграл формально совпадает с интегралом Винера для броуновского движения, мера множеств траекторий которого определяется интегралом Эйнштейна-Смолуховского [16]. Тогда значение квантового интеграла по траекториям может быть получено в вещественном виде как функция мнимого отрицательного времени. Искомая величина амплитуды перехода в этом случае определяется аналитическим продолжением интеграла Винера на вещественную ось времени. Математическая корректность этой процедуры не вызывает сомнений, однако переход к отрицательному знаку перед модулем 172 Представление коллапса волновой функции в комплесном времени времени меняет направление течения физических процессов. Для процесса эволюции волновой функции, в течение которого набор виртуальных траекторий частицы остается неизменным, это изменение сводится исключительно к перемене пределов в интегралах эвклидова действия (для мнимой оси времени) на каждой из виртуальных траекторий. То есть континуальный интеграл (амплитуда перехода) однозначно определен как функция времени как для прямого, так и для обратного течения событий. Это обстоятельство позволяет при определении меры квантового интеграла по траекториям пользоваться аналитическим продолжением амплитуды перехода на отрицательную часть мнимой оси времени. Целесообразность такой процедуры обусловлена совпадением вещественного квантового интеграла по траекториям с интегралом Винера, для которого мера хорошо известна. Иная ситуация имеет место при возникновении редукции волновой функции в процессе перехода квантовой частицы из одного состояния в другое. Согласно [10], при коллапсе происходит изменение пространства виртуальных траекторий. Это изменение однозначно определено предысторией движения системы. После коллапса всякая информация об «исчезнувших» траекториях частицы теряется. Таким образом, для обратного хода времени определение временной зависимости амплитуды перехода при наличии коллапса принципиально невозможно. Это обстоятельство делает необходимым при анализе процесса редукции рассматривать только верхнюю полуплоскость комплексного времени в качестве области определения амплитуды перехода. Аналитичность континуального интеграла в комплексной плоскости. Область определения интеграла по траекториям 0 < ϕ < π ранее не анализировалась с точки зрения его аналитичности. Интегральная мера определяется для ϕ = -π/2. Элементарные множества виртуальных траекторий (квазиинтервалы), для которых задается мера, определяются условиями α1 < x(τ1 ) < β1 , α2 < x(τ2 ) < β2 , . . . , αn < x(τ1 ) < βn . (2) Квазиинтервалам присваивается мера Винера, определяемая интегралом Эйнштейна - Смолуховского [16] √ 1 2πτ β1 βn exp - ... n α1 αn (x1 - x0 )2 (x2 - x1 )2 exp - ··· τ1 - τ0 τ2 - τ1 · · · exp - (xn - xn-1 )2 dx1 · · · dxn-1 . (3) τn - τn-1 Отличие квантового интеграла по траекториям от интеграла Винера состоит в том, что для интеграла Винера время t = τ , тогда как для квантового интеграла t = -iτ . Для перехода к реальному времени необходимо аналитически продолжить интеграл по траекториям на вещественную временную ось. Для -π < ϕ < 0 квантовый интеграл по траекториям имеет следующий вид: Kt1 ,t2 (x1 , x2 ) = exp i m dx 2 dτ 2 - U (x) cos ϕdτ + 173 М е л е ш к о Н. В. С а м а р и н А. Ю. + 1 m dx 2 dτ 2 - U (x) sin ϕdτ [dx(t)]. В этой области sin ϕ отрицателен. Отрицательный знак перед кинетической энергией частицы, выраженной через скорость ее движения по виртуальной траектории, во втором слагаемом показателя экспоненты обеспечивает аналитичность функции √ 1 2πτ βn β1 exp - ... n αn α1 (x1 - x0 )2 (x2 - x1 )2 exp - ··· t1 - t0 t2 - t1 · · · exp - (xn - xn-1 )2 dx1 · · · dxn-1 , (4) tn - tn-1 являющейся продолжением меры (3) на всю нижнюю полуплоскость комплексного времени. Поскольку потенциальная энергия является непрерывной функцией координат и стремится к нулю на бесконечности, то подынтегральный функционал exp U x(τ ) dτ ограничен и измерим [16]. Тогда континуальный интеграл является аналитической функцией комплексного времени области -π < ϕ < 0. В области 0 < ϕ < π функция (4) не ограничена для траекторий, уходящих на бесконечность. Чтобы обеспечить аналитичность интеграла в этой области, необходимо аналитически продолжить эту функцию через ось вещественного времени функцией √ 1 2πτ β1 βn exp(-T1 ) exp(-T2 ) · · · exp(-Tn )dx1 · · · dxn-1 . ... n α1 αn В этом выражении значение кинетической энергии T равно m ∆x 2 , 2 ∆τ где ∆x, ∆τ - разница координат частицы и соответствующих им моментов времени на границах квазиинтервалов (2). Таким образом, континуальный интеграл может быть определён как аналитическая функция для всех значений комплексного времени. Заключение. То обстоятельство, что квантовый интеграл по траекториям может быть определён для всей временной комплексной плоскости, позволяет привести его к вещественному виду не только для ϕ = -π/2, но и для ϕ = = π/2. Первый случай соответствует обратной последовательности событий, тогда как второй - прямой. Наличие такой возможности позволяет исследовать изменение мер множеств траекторий при коллапсе (процессе, необратимом во времени).

About the authors

Natalia V Meleshko

Samara State Technical University

Email: meleshko1958@gmail.com
Senior Lecturer, Dept. of General Physics and Physics of Oil and Gas Production 244, Molodogvardeyskaya st., Samara, 443100, Russian Federation

Alexey Yu Samarin

Samara State Technical University

Email: samarinay@yahoo.com
(Cand. Phys. & Math. Sci.; samarinay@yahoo.com; Corresponding Author), Associate Professor, Dept. of General Physics and Physics of Oil and Gas Production 244, Molodogvardeyskaya st., Samara, 443100, Russian Federation

References

Supplementary files