Simulation of the process of entrainment of a powder particles by explosive shock waves

Abstract


The coating on the surface of metals and alloys is used to increase strength and durability of materials. There are many different technological schemes of this process. It is of interest to use the explosion energy to create a stream of particles deposited on the surface of metals. The article is based on a simple physical model describing the process of interaction between the products of detonation of the explosive substance with the particles of a powder in an explosive spraying of wear-resistant coatings. The entrainment of particles occurs due to inelastic collisions of molecules of detonation products with particles of a powder. An equation for determining the velocity of particles in the wave front, formed during the explosion of a spherical explosive charge, is received. The equation of motion of the particles can be written for the case of an explosion of a cylindrical charge of explosive. The solving algorithms of the obtained equation are analyzed depending on the dynamic characteristics of detonation products. The obtained results can be used for designing the technological schemes of explosive deposition and making the theoretical analysis of the process of superdeep penetration of particles of a powder in a metallic target.

Full Text

Исследование взаимодействия потока высокоэнергетических частиц с поверхностью материалов представляет интерес при решении как прикладных технологических задач, так и фундаментальных проблем. К первому кругу задач можно отнести разработку технологий нанесения износостойких покрытий на поверхность конструкционных материалов с помощью взрывного напыления [1, 2], с другой стороны, очень важным является изучение самого процесса взаимодействия взрывных ударных волн с частицами распыляемого порошка. В настоящей работе с помощью достаточно простой физической модели исследуется движение частиц порошка, инициируемое продуктами детонации (ПД) взрывной ударной волны в воздухе. В зависимости от технологической ISSN: 2310-7081 (online), 1991-8615 (print); doi: http://dx.doi.org/10.14498/vsgtu1222 © 2014 Самарский государственный технический университет. Образец цитирования: А. И. К р е с т е л е в, “Моделирование процесса увлечения частиц порошка взрывными ударными волнами” // Вестн. Сам. гос. техн. ун-та. Сер. Физ.-мат. науки, 2014. № 2 (35). С. 125-129. 125 А. И. К р е с т е л е в схемы взрывного напыления порошковая навеска либо непосредственно примыкает к корпусу заряда взрывчатого вещества (ВВ), либо находится вблизи заряда при канальной схеме устройства [1]. В любом случае частицы порошка увлекаются расширяющимися в окружающее пространство продуктами детонации взрывной ударной волны. Механизм взаимодействия частиц порошка с молекулами ПД можно смоделировать следующим образом. Частица порошка начинает двигаться в результате неупругого соударения с молекулами продуктов детонации, расширяющимися в окружающее пространство. Процесс последовательных столкновений частицы с молекулами ПД можно описать с помощью системы уравнений, представляющей собой цепочку законов сохранения импульса: mu + M v0 = (M + m)v1 , mu + (M + m)v1 = (M + 2m)v2 , ··· mu + [M + (N - 1)m]vN -1 = (M + N m)vN , (1) где m - масса молекул продуктов детонации, u - массовая скорость ПД, M - масса частицы порошка, v0 - начальная скорость частицы порошка, vN - скорость после N соударений. В рамках исследуемой модели массы всех частиц продуктов детонации считаются одинаковыми. Если учесть, что в состав ПД входят такие молекулы, как O2 , N2 , CO, H2 O, то это допущение можно считать оправданным. Кроме того, при решении системы учитывалось, что M m. Если учесть, что масса частицы M значительно превосходит массу молекул продуктов детонации m, то из системы (1) следует, что скорость частицы порошка после N соударений m vN = N u + v0 . (2) M В дальнейших расчётах будем считать начальную скорость частицы равной нулю. Для определения числа соударений N будем считать, что за время dτ с частицей порошка ударятся все молекулы ПД, находящиеся в объёме dV = S(u - v)dτ , где S - площадь поперечного сечения частицы. Здесь учтено, что частица порошка также движется со скоростью v. Если концентрация продуктов детонации равна nd , то за время t произойдет N соударений: t nd S(u - v) dτ. N= (3) 0 Из соотношения (3) следует, что число столкновений частицы является функцией скорости её движения, а следовательно, уравнение (2) преобразуется в интегральное уравнение вида v= m u M t nd S(u - v) dτ. (4) 0 В теории взрывных ударных волн чаще используется не концентрация 126 Моделирование процесса увлечения частиц порошка взрывными ударными волнами продуктов детонации, а их плотность ρ. Если учесть, что nd = ρ/m, то уравнение (4) запишется в виде v+ u M t ρSv dτ = 0 u M t ρSu dτ. (5) 0 В результате расширения продуктов детонации в окружающую среду меняются и их параметры ρ и u. Плотность ПД можно взять среднюю по объёму, тогда ρ = m0 /V , где m0 - масса заряда взрывчатого вещества. Тогда для сферического заряда ВВ плотность составит величину ρ= 3m0 , 4πr3 где r - расстояние до фронта ударной волны в воздухе. Для цилиндрического заряда ВВ имеем ρ= m0 , πlr2 где l - длина цилиндрического заряда, при этом предполагается, что расширение ПД происходит только в радиальном направлении. Это справедливо в том случае, когда длина заряда значительно больше его диаметра. Если учесть, что плотность и другие параметры продуктов детонации являются функциями расстояния [3], то в уравнении (5) удобно перейти от переменной времени к переменной расстояния от центра заряда ВВ до фронта ударной волны расширяющихся продуктов детонации: dr = vd dτ, где vd - скорость фронта ударной волны. Скорость ударной волны в воздухе является переменной величиной [4]. При переходе к пространственной переменной уравнение (5) для сферического заряда ВВ запишется в виде r v + Au r0 v dr = Au 3v r d r r0 u r3 v dr, (6) d где A = (3m0 S)/(4πM ), r0 - расстояние от центра заряда взрывчатого вещества до частицы порошка в начальный момент времени. Если порошок закреплен на поверхности заряда ВВ, то r0 - радиус самого заряда. Уравнение (6) является интегральным уравнением типа Вольтерра и позволяет определить скорость движения частицы порошка под действием ПД взрывной ударной волны, если известны законы изменения массовой скорости ПД и скорости фронта ударной волны. Массовую скорость продуктов детонации u при истечении их в воздух можно определить через давление ПД соотношением [4] u= D 2n 2nNKH 1+ (1 - NKH ) + 1 - (P/PK )(k-1)/(2k) n+1 n-1 k-1 , (7) 127 А. И. К р е с т е л е в где NKH = (PK /PH )(n-1)/(2n) , PK , PH - давления продуктов детонации в точке сопряжения и точке Чепмена-Жуге соответственно [3], n = 3 - показатель изоэнтропы продуктов детонации в зоне химической реакции. Массовая скорость ПД (7) входит в интегральное уравнение (6) и существенно усложняет его, поэтому можно использовать более простую связь массовой скорости и давления продуктов детонации [4]: u= 2 P , k+1 ρ где k ≈ 1.2 - показатель изоэнтропы воздуха, P - давление в волне разрежения продуктов детонации, ρ - плотность ПД. Изменение давления продуктов детонации при расширении их в газовой среде анализировалось в работе [3], в которой были получены соотношения, определяющие зависимость давления от расстояния до фронта ударной волны. Например, в случае сферического заряда ВВ давление определяется выражением P = αPH (r/r0 )-9 , PK < P βPK (r/r0 )-3k , P PK , PH , (8) где r0 - радиус заряда ВВ. Соотношение (8) получено в предположении о ступенчатом изменении показателя изоэнтропы в точке сопряжения. Таким образом, в работе получено уравнение для определения скорости движения частиц порошка при взрывном напылении его на поверхность материалов. Динамические характеристики частиц, увлекаемых взрывной ударной волной, могут представлять интерес и при исследовании такого явления, как сверхглубокое проникание их в металлы, которое экспериментально наблюдалось и теоретически исследовалось многими авторами [5, 6].

About the authors

Anatoliy I Krestelev

Samara State Technical University

Email: a.krestelev@yandex.ru
244, Molodogvardeyskaya st., Samara, 443100, Russian Federation
(Cand. Phys. & Math. Sci.), Assotiate Professor, Dept. of General Physics and Physics of Oil and Gas Production

References

  1. М. К. Валюженич, А. Л. Кривченко, А. М. Штеренберг, “Модификация поверхности титановых сплавов взрывоплазменным напылением” // Деформация и разрушение, 2008.№ 5. С. 44-47.
  2. А. И. Крестелев, М. К. Валюженич, Л. А. Довбня, “Использование взрывных ударных волн для нанесения покрытий на поверхности металлов” / Сб. тезисов XVII Международной конференции “Физика прочности и пластичности материалов”. Самара: СамГТУ, 2009. С. 239-240.
  3. А. И. Крестелев, “Термодинамический анализ взаимодействия взрывных ударных волн с поверхностью материалов” // Известия Самарского научного центра Российской академии наук, 2011. Т. 13, № 6. С. 72-76.
  4. Физика взрыва. Т. 1, ред. Л. П. Орленко. М.: Физматлит, 2004. 823 с.
  5. Л. В. Альтшулер, С. К. Андиленко, К. Г. Романов, С. М. Ушеренко, “О модели сверхглубокого проникания” // Письма в журнал технической физики, 1989. Т. 15, № 5. С. 55-57.
  6. О. В. Роман, С. К. Андилевко, С. С. Карпенко, “Некоторые параметры сверхглубокого проникания порошка в алюминиевую преграду” // Химическая физика, 2002. Т. 21, № 9. С. 52-56.

Statistics

Views

Abstract - 28

PDF (Russian) - 8

Cited-By


Article Metrics

Metrics Loading ...

PlumX

Dimensions

Refbacks

  • There are currently no refbacks.

Copyright (c) 2014 Samara State Technical University

Creative Commons License
This work is licensed under a Creative Commons Attribution 4.0 International License.

This website uses cookies

You consent to our cookies if you continue to use our website.

About Cookies