ОСОБЕННОСТИ МАГНИТНОГО ПОВЕДЕНИЯ КРИСТАЛЛОВ Pb 3Mn 7Oi S, ДОПИРОВАННЫХ ИОНАМИ Fe, Ga, Ge

Полный текст

Среди оксидных соединений манганиты с переменной валентностью марганца продолжают оставаться интересными и привлекательными объектами для исследования на протяжении не одного десятка лет. Богатый набор физических свойств, вызванный взаимным влиянием зарядовыми, спиновыми и орбитальными степенями свободы, достаточно доступная возможность управлять их физическими свойствами делают эти материалы многообещающими объектами как для фундаментальных исследований, так и для широкого практического применения. Систематическому исследованию в основном подвергнуты манганиты с перовскитоподобной структурой Ri-xAxMnO3 (R - редкая земля, А - Са, Sr, Ba, Pb и др.). В структуре перовскита Mn3+ и Mn4+ катионы находятся в октаэдрах, которые соединены между собой вершинами. Это обстоятельство играет ключевую роль в картине обменных взаимодействий. Разнообразие необычных физических явлений, наблюдаемых в примесных перовскитоподобных манга-нитах, механизмы которых во многом остаются непонятыми, стимулируют активный поиск и изучение других семейств оксидов, содержащих ионы марганца в смешанном валентном состоянии, но не обладающих перовскитоподобной структурой. Одним из таких перспективных объектов является манганит Pb3Mn7O15, который изначально содержит ионы марганца различной валентности. Обладая одновременно и магнитным порядком и антисегнето-электрической фазой он может дать дополнительную информацию о механизмах магнитоэлектрического взаимодействия. Ранее были исследованы структурные [1], магнитные [2], калорические [3] транспортные и диэлектрические [4] свойства номинально чистого кристалла Pb3Mn7Oi5. Было установлено, что при комнатной температуре он принадлежит к ромбической сингонии и обладает пространственной группой Pnma. А при нагревании орторомбическая структура Pnma трансформируется сначала в пространственно моделированную структуру (при Т1 = 400 К), затем (при Т2 = 560 К) в гексагональную структуру P63/mcm [5]. Для того чтобы окончательно ответить на вопрос о магнитной структуре Pb3Mn7O15, нами был выращен ряд кристаллов Pb3Mn7O15, допированных ионами Fe3+, Ga3+ и Ge4+. Замещая ионы марганца парамагнитными и диамагнитными ионами, можно проследить за эволюцией магнитного состояния, что несомненно даст более полную информацию о магнитной структуре этого соединения. В настоящей работе мы представляем исследования влияния замещения ионов марганца ионами железа, галлия и германия на магнитные и структурные свойства монокристаллов Pb3(Mn1-xMex)7O15 (Me = Fe, Ga и Ge). Монокристаллы Pb3(Mn1-xMex)7O15 (Me = Fe, Ga и Ge) были выращены методом спонтанной кристаллизации из раствора в расплаве. Выращенные кристаллы имели форму гексагональных пластинок черного цвета с «диаметром», достигающим 40 мм, и толщиной ~ 1 мм. Рентгенографические исследования кристаллов показали, что они кристаллизуются в гексагональной сингонии, пространственная группа P63/mcm. На элементарную ячейку приходится четыре формульные единицы. Кристаллическая структура Pb3Mn7O15 оказалась изоморфной структуре минерала Pb3(Fe, Mn)4Mn3O15, известному как зензинит, она имеет ярко выраженный слоистый характер, и этот факт оказывает сильное влияние на ряд физических свойств. Каждый ион марганца находится в октаэдрическом окружении ионов кислорода. Ионы марганца Mn3+ (Fe3+, Ga3+) и Mn4+ (Ge4+) содержатся в кристалле в соотношении 4:3 и распределены по неэквивалентным позициям - Me1(12i), Me(6f) и Me(2d), находятся в плоскостях, которые соединены «столбиками», состоящими из двух кислородных октаэдров, образующих позицию Me(8h) (здесь Me = Mn, Fe, Ge или Ga). Мессбауэровские измерения, проведенные на Pb3(Mn1-xFex)7O15 с х = 0,05 и х = 0,15, показали, что ионы железа входят в матрицу кристалла только в трехвалентном состоянии. Из кристаллографических и рентгеновских данных следует, что ионы железа замещают в основном ионы марганца в позициях Me2(8h) и Me3(6f) и незначительно в позициях Mn1(12i). ’Исследование выполнено при поддержке Министерства образования и науки Российской Федерации, соглашение № 8365. 168 Вестник Сибирского государственного аэрокосмического университета имени академика М. Ф. Решетнева Поэтому мы предположили, что эти позиции должны содержать ионы Mn3+. Наличие ян-тейлеровских ионов Mn3+ в этих позициях должно приводить к искажению кислородных октаэдров, в которых находятся эти ионы, что в принципе и наблюдается по кристаллографическим данным. И напротив, практически идеальный кислородный октаэдр позиции Mn4(2d) должен содержать ионы Mn4+. Используя эмпирический метод «bond valence sums» [6], мы предложили следующую модель: позиции Mn1(12i) и Mn3(6f) содержат как ионы Mn3+, так и ионы Mn4+; наиболее сильно искаженный кислородный октаэдр позиции Mn2(8h) целиком содержит ионы Mn3+ и позиция Mn4(2d), обладающая идеальным кислородным октаэдром, целиком содержит ионы Mn4+. Намагниченности, измеренные на монокристаллах Pb3(Mn1-xFex)7O15 при направлении магнитного поля вдоль плоскости кристалла зависят от температуры (рис. 1). Для образцов с х = 0 низкотемпературное поведение намагниченности и изотермические кривые до 80 кЭ при разных направлениях магнитного поля относительно кристаллографических осей приведены и подробно описаны в работе [3]. 0.6 0.3 0.0 0.4 СП 3 0.2 Ь Q) и.и 0.03 О ГО 0.02 N Ф 0.01 С ГГ) 03 0.02 0.01 0.02 0.01 а)) = 0 ss з 0012 | •« too гоо Temperature (К) 0.05 |00150 *00135 г 100 200 Temperature (К) с) х * 0.1 d) х = 0.15 При Т3 = 25 К, по-видимому, имеет место спин-переориентационный переход. Допирование Pb3Mn7O15 ионами Fe в малых концентрациях (х = 0,05) приводит к тому что, величина намагниченности и температура Нееля TN уменьшаются незначительно, при этом широкий пик при Т1 = 160 К становится более размытым и менее четким (рис. 1, б). При дальнейшем увеличении x кардинальным образом изменяется вид кривых намагниченности (рис. 1, в, 1, г и 1, д) - исчезает широкий пик при Т1 = 160 К, дальний магнитный порядок не возникает, и температурные зависимости намагниченности с х > 0,1 проявляют при низких температурах признаки спинового стекла, с характерной дивергенцией намагниченности при различных режимах охлаждения образца (в магнитном поле или без поля). 0 100 200 Temperature (К) Рис. 1. Температурные зависимости намагниченности Pb3(Mn1.xFex)7O15 в магнитном поле 500 Э, приложенном в плоскости кристалла При понижении температуры в районе Т1 = 160 К на кривой температурной зависимости намагниченности наблюдается небольшой сильно уширенный пик (рис. 1, а). Природа данной аномалии все еще остается до конца невыясненной, скорее всего она связана с возникновением кластерного упорядочения. При дальнейшем понижении температуры при Т2 = 70 К в системе возникает дальний магнитный порядок со слабым спонтанным ферромагнитным моментом, лежащим в плоскости кристалла, который, вероятно, вызван неколлинеарностью магнитных подрешеток. Рис. 2. Температурные зависимости намагниченности Pb3(Mn0 95Ge0.05)7O15 и Pb3(Mn0 95Ga0.05)7O15 в магнитном поле 500 Э, приложенном в плоскости кристалла Рис. 3. Полевые зависимости намагниченности Pb3(Mn0.95Ge0.05)7O15 и Pb3(Mn0.95Ga0.05)7O15 в магнитном поле, приложенном в плоскости кристалла и температуре 4,2 К 169 Технологические процессы и материалы Температурные зависимости намагниченности для Pb3(Mnc.95Ge0.05)7O15 и Pb3(Mnc.95Ga0.05)7O15, снятые в магнитном поле Н = 500 Э при направлении магнитного поля вдоль плоскости кристалла представлены на рис. 2. Видно, что наибольшее влияние на магнитное состояние оказывают трехвалентные ионы Ga3+. Температура Нееля TN = 64 К (в противоположность TN = 72 К для допирования германием), магнитный момент уменьшился на порядок, исчез уширенный пик при Т = 160 К. Кроме того, измерения полевых зависимостей при Т = 2 К (рис. 3), показывают, что магнитное состояние для Pb3Mn7O15, допи-рованное ионами Ge4+, практически не отличается от номинально чистого Pb3Mn7O15: наблюдается всего лишь уменьшение магнитного момента, вызванное обычным диамагнитным разбавлением. Для Pb3Mn7O15, допированного ионами Ga3+, ситуация меняется кардинальным образом, гистерезис в том виде, в котором наблюдался, отсутствует, и ситуация становится похожа на ту, которая наблюдается для Pb3(Mn1-xFex)7O15 с х > 0,1. Наибольшее влияние на магнитный порядок можно оказать, заменив магнитные ионы диамагнитными в «столбиках», соединяющих ферримагнитно упорядоченные плоскости, а значит, по-нашему мнению, в этих позициях должен находиться трехвалентный марганец. В заключении можно отметить, что методом спонтанной кристаллизации из раствора в расплаве были выращены монокристаллы Pb3(Mn1-xMex)7O15 (Me = Fe, Ga и Ge). Рентгеноструктурные исследования показали, что все монокристаллы принадлежат к гексагональной пространственной группе Pb3/mcm. Исследования, проведенные с помощью эффекта Мессбауэра, показали, что ионы железа входят в трехвалентное состояние Fe3+. Магнитные свойства Pb3(Mn1-xFex)7O15 существенно зависят от уровня допи рования ионами железа. Так, при малом допировании х = 0,05 вид температурной зависимости намагниченности качественно не изменился. Наблюдаются лишь небольшое уменьшение намагниченности по сравнению с Pb3Mn7O15 при одном и том же внешнем магнитном поле и уменьшение температуры Нееля TN. Ситуация меняется кардинальным образом при уровне допирования начиная с х = 0,1. Исчезает широкий пик при Т1 = 160 К, дальний магнитный порядок не возникает, и температурные зависимости намагниченности с х > 0,1 проявляют при низких температурах признаки спинового стекла с характерной дивергенцией намагниченности при различных режимах охлаждения образца (в магнитном поле или без поля).

Об авторах

Евгений Владимирович Еремин

Сибирский государственный аэрокосмический университет имени академика М. Ф. Решетнева

Email: eev@iph.krasn.ru
кандидат физико-математических наук, доцент кафедры физики

Дмитрий Александрович Смоляков

Институт физики имени Л. В. Киренского Сибирского отделения Российской академии наук

Email: sda88@iph.krasn.ru
инженер-исследователь

Роман Михайлович Федорищев

Институт физики имени Л. В. Киренского Сибирского отделения Российской академии наук

Email: rmf@iph.krasn.ru
инженер-исследователь

Артур Олегович Густайцев

Институт физики имени Л. В. Киренского Сибирского отделения Российской академии наук; Сибирский федеральный университет

инженер-исследователь Института физики имени Л. В. Киренского Сибирского отделения Российской академии наук, студент Сибирского федерального университета.

Илья Александрович Бондарев

Институт физики имени Л. В. Киренского Сибирского отделения Российской академии наук; Сибирский федеральный университет

инженер-исследователь, студент

Список литературы

Дополнительные файлы