Kinematics of the neargreenland region in the Eurasian basin

Full Text

ВВЕДЕНИЕ

К числу важнейших направлений изучения Арктики относится выяснение вопросов палеогеодинамики Северного Ледовитого или Арктического [18] океана. Вопросы происхождения и тектонического развития Арктического океана до настоящего времени дискутируются в литературе [2, 4, 9, 10, 12, 13, 16, 19, 26, 37, 51, 52, 61–63, 67, 70 и др.].

Особая роль принадлежит исследованиям Евразийского бассейна, где находится единственный в Арктическом океане современный действующий Срединно-Арктический хребет, главное звено которого в литературе известно как срединно-океанический хребет Гаккеля [7], Нансена [67 и др.], Нансена–Гаккеля [48 и др.]. В целях краткости и удобства изложения материала в настоящем исследовании мы будем его называть срединно-океанический хребет Гаккеля, или Срединно-Арктический хребет.

В состав Евразийского бассейна входят ряд котловин и поднятий. Котловина Нансена расположена между осью спрединга Срединно-Арктического хребта и Евразийским шельфом. Котловина София расположена между поднятием Ермак и Шпицбергеном. Котловина Амундсена (она же Фрам — Fram [48], она же Приполюсная абиссальная равнина — Pole abyssal plane [39]) расположена между хребтом Ломоносова и осью Срединно-Арктического хребта, в ее пределах находится Северный полюс нашей планеты. Котловина моря Линкольна расположена между поднятием Морис-Джесуп (Morris Jessup [48], оно же Morris Jesup [40]) и хребтом Ломоносова. Срединно-Арктический хребет разделяет поднятие Морис-Джесуп и поднятие Ермак (рис. 1).

 

Рис. 1. Батиметрия дна окологрендландской части Евразийского бассейна по данным [21]. Изобаты в сотнях метров. Показано положение концевых точек конжугейтных изобат 1–2 поднятия Морис Джесуп и 11–21 плато Ермак, а также отрезками прямых представлены линии их совмещения.

 

Геолого-геофизическое изучение пригренландской области Евразийского бассейна, включающей районы котловины Амундсена, поднятие Морис Джесуп, котловину моря Линкольна и смежные районы хребта Ломоносова, играет важную роль при восстановлении начального этапа формирования Евразийского бассейна. Исследования международного научного сообщества в последние полвека позволили получить информацию о морфологии рельефа дна, осадочном чехле, структуре коры и аномальных потенциальных полях котловины Линкольна и смежных с ней районов. Вместе с тем необходимо отметить, что ледовое покрытие акватории Арктического океана, в том числе и пригренландской его области, затрудняет сбор сведений о геологическом строении ее дна. Нет полной уверенности в том, что поднятые на борт исследовательских судов геологические образцы не являются продуктами ледового разноса. Ледовые условия крайне ограничивают возможности получения данных и в процессе глубоководного бурения. Поэтому комплексный анализ имеющихся геолого-геофизических данных позволяет ответить на ряд важных вопросов об этапах ее геологического развития, чему и посвящена настоящая работа. Отметим, что в настоящей работе используется наиболее современная версия геохронологической шкалы [36], развивающая работу [15].

ГЕОМОРФОЛОГИЯ ДНА И ДАННЫЕ ГЛУБОКОВОДНОГО БУРЕНИЯ

Пригренландская область котловины Амундсена Евразийского бассейна Северного Ледовитого океана четких географически обоснованных границ не имеет. В настоящей работе она рассматривается в пределах сектора 0°–35° в. д. 79°–90° с. ш. Выше говорилось, что в ее пределах расположено море (котловина моря) Линкольна, которое является окраинным морем Северного Ледовитого океана у берегов островов Элсмир и Гренландия. Оно занимает самое северное положение из всех арктических морей и целиком лежит севернее 80° с. ш. На севере оно ограничено условной линией мыс Колумбия (остров Элсмир)–мыс Моррис-Джесуп (остров Гренландия), на западе и юго-западе — побережьем острова Элсмир, на юге — линией мыс Шеридан (остров Элсмир)–мыс Брайант (Гренландия), на юго-востоке и востоке — Гренландским берегом. Глубины дна (данные [21]) в пригренландской области котловины Амундсена превышают 3.5 км, в то время как на востоке моря Линкольна они не превосходят 2.5 км и постепенно уменьшаются в западном направлении до километра и менее. Средняя ширина центральной части котловины моря Линкольна близка к 150 км. Поднятие Морис Джесуп имеет средние глубины поверхности 1–2 км при ширине до 100 км.

В приполюсной области хребта Ломоносова в ходе экспедиции ACEX в 2004 г. были пробурены пять скважин (М0002А, М0003А, М0004А, М0004В и М0004С), которые вскрыли верхнемеловой-голоценовый разрез осадочной толщи. На основании изучения керна из скважин М0002А (87° 52.2’ с. ш. 139° 19.1’ в. д.) и М0004А (87° 52’ с. ш. 139° 10’ в. д.) (рис. 2а) был составлен сводный разрез мощностью 428 м и выделены четыре литостратиграфических комплекса U1–U4 [20, 55].

 

Рис. 2. Положение точек глубоководного бурения (а) по данным [20, 55]; компиляционная схема мощности осадков (б) по данным [8, 11, 14, 19, 29, 38, 41, 49, 50, 57, 59, 61, 65 и др.] и мощности земной коры (в) по данным [3, 19, 38, 41, 45, 57, 59, 65]. Изопахиты в км.

 

Палинологические данные свидетельствуют о кампанском возрасте (около 80 млн л.н.) для наиболее древних отложений U4, вскрытых бурением [20]. Материал осадков в скважинах представлен [8, 14, 20] коричневыми, оливковыми, серыми и черными алевритистыми илами, алевритистыми глинами и глинистыми алевритами, переслаивающимися с окрашенными прослоями и линзами песка. Имеющиеся сведения о микрофоссилях свидетельствуют о субтропическом климате, существовавшем в конце палеоцена–начале эоцена в приполюсной части современного хребта Ломоносова со среднегодовой температурой поверхностных вод в бассейне порядка 20°C.

Впервые по результатам бурения [8, 14, 20] получены данные о крупном размыве в приполюсной части хребта Ломоносова, охватывающем по времени маастрихт–ранний палеоцен, который предшествовал кайнозойскому осадконакоплению. В сводном разрезе осадочного чехла на хребте Ломоносова установлен перерыв в осадконакоплении на глубине ~200 м внутри подкомплекса U1/6 (средний миоцен–средний эоцен), указывающий на выпадение из стратиграфической последовательности отложений определенного возрастного интервала.

АНОМАЛЬНОЕ ГРАВИТАЦИОННОЕ ПОЛЕ

Аномальное гравитационное поле в редукции Фая [24, 25, 53, 54] характеризуется наличием положительных аномалий с абсолютной величиной до 50–150 мгл, связанных с возвышенностями на дне акватории. Отрицательные аномалии с абсолютной величиной до -80 мгл связаны с известными в литературе донными котловинами.

Аномальное гравитационное поле в редукции Буге вычислялось с использованием базы данных по рельефу дна IBCAO [21] и значений силы тяжести в редукции Фая при плотности промежуточного слоя 2.85 г/см3 [54]. Его распределение характеризуется наличием положительных аномалий с абсолютной величиной до 240 мгл, связанных с донными котловинами. Отрицательные аномалии с абсолютной величиной до -70 мгл связаны с островами и континентальными шельфами. При этом плато Морис-Джесуп и Ермак характеризуются в целом слабоаномальным полем с близкими к нулю (иногда с локальными экстремумами до 50 мгл) абсолютными значениями силы тяжести.

Согласно исследованиям [56, 65 и др.], в центральной части котловины Амундсена на глубинах 4.1–4.2 км для литосферы с возрастом 43–50 млн лет значения теплового потока заключены в интервале 73–127 мвт/м2, составляя в среднем 102±12 мвт/м2 по 8 значениям. Полученные данные измерений свидетельствуют о повышенном тепловом потоке в сравнении с его средними океаническими значениями, близкими к 50 мвт/м2. Последнее обстоятельство может отражать близость исследуемых районов котловины Амундсена, отстоящих на 100–200 км от современной активной оси спрединга Срединно-Арктического хребта в Евразийском бассейне Арктического океана. Тектоническая активность дна пригренландской области котловины Амундсена проявляется и в ее определенной сейсмической активности. В море Линкольна известны мелкофокусные землетрясения магнитудой 4–5 баллов с глубиной очагов, не превышающей 25 км (данные [1, 71]).

СТРУКТУРА НЕКОНСОЛИДИРОВАННОЙ КОРЫ

В последние годы в рассматриваемом районе было проведено определенное количество исследований осадочной толщи и подстилающих слоев консолидированной коры методами точечного сейсмического зондирования и непрерывного сейсмического профилирования. Общая длина сейсмических профилей превышает 6 тыс. км. В основу настоящей работы были положены отечественные материалы МОВ вдоль линий дрейфа станций «Северный полюс» — СП-21 (1973 г.), СП-24 (1979–1980 гг.), а также профили МОВ ОГТ, полученные с борта НИС «Polarstern» в 1991 и 1998 гг., профиль МОВ ОГТ 20010300, полученный с борта НИС «Polarstern» в 2001 г. [42–44]. Эти данные были во многом суммированы в работах [8, 14, 50].

Изучение сейсмостратиграфии верхней части коры на хребте Ломоносова показали, что здесь выделяются осадки нескольких сейсмокомплексов, нумерация и аббревиатура которых зависит от конкретики работ. При этом отмечается и разностилье в индентификации осадков для одних и тех же районов.

Так, в работах [8, 43] вдоль профиля ПР 81090 МОВОГТ к наиболее поверхностным слоям осадков (LR — аббревиатура Lomonosov ridge) относятся [43] сейсмокомплексы LR6 (мощность 0.08–0.1 км), LR5 (мощность 0.12–0.15 км), LR4 (мощность 0.12 км). В работе [8] они объединяются в единый сейсмокомплекс LR7 со скоростями продольных сейсмических волн 1.8–2.0 км/с. Подстилающий их слой LR3 (мощность 0.11–0.15 км) со скоростями продольных сейсмических волн 2.2 км/с [43] обозначен в работе [8] как сейсмокомплекс LR6. Ниже следуют сейсмокомплексы LR5–LR4 [8], объединяющие материал, относящийся к размыву отложений осадков. Еще ниже располагаются [43] слои LR2 (мощность 0.55–0.83 км) и LR1 (мощность 0.85–1.65 км) со скоростями продольных сейсмических волн 4.0–4.6 и 4.7–5.2 км/с соответственно. Они объединяются в сейсмокомплекс LR3–LR1 [8].

Из сказанного видно, что послойное представление осадков вдоль профилей пока не имеет единообразной номенклатуры. Вместе с тем имеющиеся материалы позволяют представить новую карту общей мощности осадочного слоя (рис. 2б), основанную на интеграции всех доступных картографических (включая профильные) результатов исследований осадочного покрова Евразийского бассейна Северного Ледовитого океана [8, 11, 14, 19, 29, 38, 41, 49, 50, 57, 59, 60, 65 и др.]. Согласно этой новой карте, толщина осадков в области подножья хребта Гаккеля составляет около 1 км и менее. В приполюсном районе котловины Амундсена она увеличивается до 3 км, в то время как при приближении к хребту Ломоносова не превышает 2 км. Простирание изопахит в основном наследует конфигурацию котловины. Важно отметить, что в районе моря Линкольна мощность осадков возрастает и южнее 85° с. ш. она достигает 9–12 км.

СТРУКТУРА АКУСТИЧЕСКОГО ФУНДАМЕНТА

Подошва осадочного слоя пригренландской области Евразийского бассейна характеризуется нерегулярным рельефом с относительной амплитудой отдельных форм во многие сотни метров. Сейсмические исследования методом отраженных волн и широкоугольное сейсмическое профилирование свидетельствуют, что подстилающий осадки акустический фундамент характеризуется наличием многочисленных разломов, по которым происходило движение одних его блоков относительно других (например, [38, 41 и др.]). Фундамент характеризуется высокой степенью расчлененности [14 и др.], сложной внутренней структурой [65 и др.] с наличием отражающих горизонтов, в основном в интервале глубин 4–9 сек времени двойного пробега сейсмического сигнала.

Имеющиеся материалы позволяют представить новую карту общей мощности коры (рис. 2в), основанную на интеграции всех доступных картографических (включая профильные) результатов исследований слоев континентальной и океанической коры Евразийского бассейна Северного Ледовитого океана [3, 19, 38, 41, 45, 59, 65 и др.]. Анализ этой новой карты позволяет охарактеризовать состав слоев коры и их геометрию.

В областях развития континентальной коры отражающие горизонты, относящиеся к гранитному слою, имеют сейсмические скорости близкие к 6.2 км/с. В областях развития коры океанического типа скорости на сравнимых глубинах в коре близки к 7 км/с и соответствуют базальтовому слою. Полный разрез коры удалось получить в 5 точках сейсмического зондирования SB (30, 31, 39, 48, 50) [29, 54]. В этих точках породы мантии имеют скорости продольных сейсмических волн 8.2 км/с. В районах распространения океанической коры ее подошва располагается на глубинах, близких к 10 км, а в районах распространения континентальной коры подошва лежит глубже 30 км.

АНОМАЛЬНОЕ МАГНИТНОЕ ПОЛЕ

Аэромагнитные наблюдения [26, 63, 67 и многие другие] позволили получить основные сведения о распределении магнитных аномалий в пригренландской области Евразийского бассейна. Согласно им, Срединно-Арктический хребет, включая осевую зону спрединга, характеризуется линейными магнитными аномалиями малой амплитуды (менее 500 нтл) с длиной волны до 30 км. Осевая магнитная аномалия достигает 2000 нтл лишь на западе хребта и становится существенно малоамплитудной практически во всех остальных районах. Сравнение наблюденных и теоретических магнитных аномалий в модели разрастания дна позволило идентифицировать линейные магнитные аномалии спрединговой природы С1–С25 [16, 67 и многие другие].

В работе [47] для хребта проведено выделение палеомагнитных аномалий, поведение которых отличается от приведенного в работе [7] отсутствием трансформных нарушений. Отметим, что в работе [46] фиксируется одно смещение оси спрединга большей амплитуды в районе 60° в. д. Наиболее древняя аномалия имеет номер С24 [68], С24А или даже С24В [66]. Кроме того, в работах [16, 47] выделены районы существования палеоаномалии С25. При этом в последней работе сами палеоаномалии в котловине Нансена прослежены на большую площадь в сторону Шпицбергена.

В некоторых работах отмечается континентальное продолжение ряда линейных магнитных аномалий. Так, линейные магнитные аномалии из котловины Нансена (например, безымянная палеоаномалия из работы [68] или аномалия 20 из работы [31]) переходят на восточную часть поднятия Ермак. В работе [39] линейная магнитная аномалия С13, а в работе [31] линейная магнитная аномалия С20 из котловины Амундсена переходят на поднятие Морис Джесуп.

Магнитное поле непосредственно в море Линкольн интенсивно исследовалось последние десятилетия. В ряде работ (например, [35, 46]) вытянутые магнитные аномалии выделяются на континентальном склоне и шельфе моря, в других исследованиях показывается, что южнее 85.5° с. ш. палеомагнитных аномалий в ней нет [16, 28, 31, 57, 62 и др.].

Существуют работы (например, [31 и др.]), в которых для магнитного поля котловины севернее 85.5° с. ш. проведено сравнение наблюденных и теоретических магнитных аномалий в модели разрастания дна. На основе сравнения проведена идентификация хронов полярности C18y–C24Bo, а в работах [16, 22] — даже С25o.

Аналогичные работы по моделированию палеомагнитных аномалий юго-восточнее поднятия Морис Джесуп позволили идентифицировать палеоаномалии С1–С13. Но при этом, например, в области юго-восточного подножья поднятия Морис Джесуп линейная магнитная аномалия С13 из работ [62] и [68] совпадает с палеоаномалией С7 из работы [39].

Все вышесказанное прямо свидетельствует об отсутствии единообразия в идентификации линейных магнитных аномалий и обуславливающих их хронов полярности.

В этой связи надо отметить, что в электронной базе авторов настоящей работы имеются данные аэромагнитной съемки 1998–1999 гг. Морской исследовательской лаборатории ВМФ США (Naval Research Laboratory — NRL) для западной половины Евразийского бассейна, которые были опубликованы в 2003 г. [22]. Авторы располагают результатами съемки по проекту LOMGRAV-09, опубликованными в [27], а также результатами исследований по программам NOGRAM 99, NOGRAM 99-HELI, NOGRAM00. Указанные съемки были проведены на средней высоте полета 600 м.

Анализ данных этих съемок вдоль конкретных профилей наблюдения не подтверждает наличия вытянутых на десятки километров магнитных аномалий в море Линкольна южнее 85.5° с. ш. и не позволяет нам уверенно идентифицировать какие-либо линейные магнитные аномалии спрединговой природы как в море Линкольна, так и в области поднятия Морис Джесуп. Данное обстоятельство в совокупности с результатами сейсмических и гравиметрических исследований, изложенных выше, свидетельствует о континентальной природе литосферы поднятия Морис Джесуп и моря Линкольна южнее 85° с. ш.

Схема магнитной хронологии дна пригренландской области Евразийского бассейна, а также наблюденные и теретические магнитные аномалии в модели инверсионного магнитоактивного слоя представлены на рис. 3. Наряду с известными в литературе хронами, схема включает в себя результаты уточнения, а также частичной реинтерпретации их в области к западу от поднятия Морис Джесуп.

 

Рис. 3. (а) — Хроны возраста литосферы; (б) — теоретические палеоаномалии в модели инверсионного магнитоактивного слоя и корреляция палеоаномалий С13–С25 вдоль профилей 74036, 74039, 74045 и 74046, положение которых приведено на врезке (в). Составлено по данным работ [16, 22, 27, 29] с использованием геохронологической шкалы по [36].

 

Расчеты скоростей спрединга свидетельствуют о том, что в интервале хронов С25o–С13o разрастание дна шло со скоростями около 0.85–1.5 см/год. В интервале моложе С13y они уменьшились и скорость раскрытия не превышает 0.8 см/год при общем уменьшении скоростей спрединга в восточном направлении. Эти обстоятельства резко затрудняют проведение уверенной идентификации конкретных палеомагнитных аномалий (их магнитуда редко превосходит величины 50–100 нТл) и приводит к необходимости выделения цугов хронов и связанных с ними палеомагнитных аномалий (например, С4–5; С17–18 и т. д.).

Анализ палеомагнитных аномалий свидетельствует, что наиболее близкой к восточному склону поднятия Морис Джесуп со стороны котловины Амундсена является хрон С12o. К наиболее северному мысу плато подходит хрон С15y (в обоих случаях используются данные работы [22]).

ОБСУЖДЕНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ ИССЛЕДОВАНИЙ

Результаты комплексной интерпретации геолого-геофизических данных свидетельствуют, что плато Морис Джесуп и Ермак являются континентальным фрагментом, отторгнутым от евразийского континента в процессе формирования Евразийского бассейна [30, 33, 34, 42]. Этому процессу, скорее всего, предшествовало значительное растяжение континентальной коры в области сочленения Шпицбергена и плато Морис Джесуп–Ермак. В этом контексте представляется невозможным существование линейных магнитных аномалий спрединговой природы на континентальном плато Морис Джесуп–Ермак. Поэтому мы вынуждены отказаться от палеомагнитной идентификации аномалий, например, приведенных в работах [31, 67, 68] и др., в их пределах.

Анализ этих данных вдоль профилей наблюдения из работы [22], а также профили из работы [27] не позволяют нам вслед за работой [22] уверенно идентифицировать в море Линкольн какие-либо линейные магнитные аномалии. Это обстоятельство является основанием предложить первую реконструкцию трещины раскола некогда единого континентального плато Морис Джесуп–Ермак.

РАСЧЕТ ПАРАМЕТРОВ ОТКОЛА

В настоящей работе методика Булларда [23] впервые применяется для случая совмещения континентальных склонов поднятия Ермак и поднятия Морис Джесуп в Евразийском бассейне Северного Ледовитого океана. Многочисленные опробования стыкуемости различных участков разных и одноименных изобат показало, что наиболее подходящими для целей палеогеодинамического анализа оказались участки изобат в интервале 1.9–2.2 км. Склон в этом интервале глубин является наиболее крутым (средний угол наклона поверхности склона превышает 7°) и, по сведениям [5] о характере соскальзывания осадочной толщи, обладающим наименьшей мощностью осадков (или даже полностью лишенный их).

Расчеты эйлеровых полюсов и углов поворота проводились по оригинальным программам Лаборатории геофизики и тектоники дна Мирового океана ИО РАН, инкорпорированным в программную среду Global Mapper [17], принципы расчета по которым изложены в работе [6]. Используемые для палеогеодинамических расчетов участки изобат встречных склонов мы для краткости будем называть конжугейтными.

Если раскол некогда единого массива Морис Джесуп–Ермак, в соответствии со схемой Вернике [69] связан с оползанием блоков континентальной коры Морис Джесупа по периферии Ермака, то многочисленные опробования стыкуемости различных участков разных и одноименных изобат показали, что наиболее подходящими для целей палеогеодинамического анализа оказались участки изобат в интервале 1.8–2.3 км.

Согласно оценочным расчетам, при положении эйлерова полюса конечного вращения в точке с координатами 73.36° с. ш. 23.56° з. д. удается на протяжении более 130 км получить (рис. 4) весьма хорошее совмещение изобаты 2.0 км склона Ермака (участок между точками 1–2 на рис. 1) и изобаты 2.1 км Морис Джесупа (участок между точками 1’–2’ на рис. 1). Угол поворота составил 8.1°±0.8°. При этом среднеквадратическое отклонение в расчетных точках совмещения составило ±7 км (7 точек совмещения).

 

Рис. 4. Стыковка конжугейтных отрезков изобат поднятия Морис Джесуп (изобата 2.1 км — пунктир) и плато Ермак (изобата 2.0 км — сплошная линия). Точки 1–2 — те же, что и на рис. 1.

 

Таким образом, в результате проведенных расчетов выполнено восстановление оси зоны раскола некогда единого континентального плато Морис Джесуп–Ермак (жирная линия на рис. 5). Важным обстоятельством реконструкции является выявление разности глубин стыкуемых изобат в сотню метров. На основании проведенной реконструкции путем введения поправок на оползание выше рассмотренных фрагментов удается провести восстановление первичной палеобатиметрии дна перед отколом этих оползающих фрагментов (рис. 6).

 

Рис. 5. Палеогеодинамическая реконструкция смыкания встречных склонов поднятий Морис Джесуп и Ермак по конжугейтным изобатам и восстановленная палеобатиметрия. Показана ось откола (отрезок жирной кривой линии). Точки 1–2 — те же, что и на рис. 1.

 

Рис. 6. Профиль палеобатиметрии вдоль линий А1—А на рис. 5 перед расколом единого континентального поднятия Морис Джесуп–Ермак.

 

Из этих рисунков видно, что первоначально периферические участки плато Морис Джесуп возвышались над основной поверхностью шельфа Ермака не более чем на сотню метров.

Приведенные выше параметры раскрытия по-зволяют восстановить геометрию трещины раскола между Морис Джесуп и Ермаком, но не несут в себе информацию о времени откола. Вместе с тем данные рис. 4 свидетельствуют, что наиболее древний хрон у подножья поднятия Морис Джесуп со стороны поднятия Ермак датируется как С12o. Аналогичная датировка хрона известна и у подножья поднятия Ермак [16, 22]. При этом хрон С15о отмечается непосредственно у наиболее северного подводного мыса поднятия Морис Джесуп. Это позволяет предполагать, что разрыв континентальной коры вдоль реконструированной нами трещины раскола произошел в интервале хронов С15о–С13у (35.294–33.705 млн л. н.), а регулярный спрединг начался в интервале хронов С12о–С13у (33.705–33.157 млн л. н.) и продолжается до настоящего времени. А описывающие регулярный спрединг эйлеровы полюса концентрируются в интервале 63°–73° с. ш. 129°–145° в. д. (данные работ [4, 32, 58, 64] и др.). Тем самым процесс раскола единого плато Морис Джесуп–Ермак продолжался около 1.5 млн лет в интервале 35.3–33.7 млн л. н.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Таким образом, в результате проведенных исследований получено, что литосфера моря Линкольна образовалась в процессе растяжения континентального грендландско-баренцевоморского шельфа. До начала растяжения континентальные мелководные плато Морис Джесуп и Ермак представляли собою единое целое. В процессе рифтинга шельфа это единое континентальное плато раскололось, дав начало процессу пропагейтинга срединно-океанического хребта Гаккеля на юг к Атлантике. Процесс раскола продолжался около 1.5 млн лет в интервале 35.3–33.7 млн л. н. Внедрение многочисленных даек основного состава в процессе рифтинга могло обусловить высокоамплитудные магнитные аномалии на едином плато. Впервые проведено восстановление геометрии трещины раскола континентальной коры, определены эйлеровы полюса и углы поворота, описывающие его кинематику, а также восстановлена палеобатиметрия на флангах трещины раскола.

Источник финансирования. Настоящая работа выполнена в рамках Государственного задания (проект № 0149-2019-0005). При этом методические вопросы совмещения конжугейтных изобат прорабатывались в рамках проекта РФФИ № 17-05-00075.

About the authors

A. A. Schreider

Shirshov Institute of Oceanology, Russian Academy of Sciences

Author for correspondence.
Email: aschr@ocean.ru
Russian Federation, Moscow

A. E. Sazhneva

Shirshov Institute of Oceanology, Russian Academy of Sciences

Email: aschr@ocean.ru
Russian Federation, Moscow

M. S. Kluev

Shirshov Institute of Oceanology, Russian Academy of Sciences

Email: aschr@ocean.ru
Russian Federation, Moscow

A. L. Brehovskih

Shirshov Institute of Oceanology, Russian Academy of Sciences

Email: aschr@ocean.ru
Russian Federation, Moscow

I. Ya. Rakitin

Shirshov Institute of Oceanology, Russian Academy of Sciences

Email: aschr@ocean.ru
Russian Federation, Moscow

O. A. Zuev

Moscow Institute of Physics and Technology

Email: aschr@ocean.ru
Russian Federation, Dolgoprudny

References

Supplementary files