Self-oscillating modes of penetration of free or submerged jets through the surface of a liquid

Cover Page

Abstract


A brief review was conducted of the most significant results of studies performed at the Institute of Mechanics of Moscow State University regarding a new class of unsteady flow of incompressible fluid. Examples include such fluids arising upon the penetration of vertical submerged or free flat and axially symmetric water jets through the surface of water in relatively narrow channels, such as when free thin-walled water jets flowing from a conical slit nozzle with a vertical axis form in a rectangular vessel. A broad range of values of characteristic parameters was found to be generated by the previously unknown self-oscillating flow modes formed in the liquid. Different mechanisms for the occurrence of such modes and characteristics of the dependencies of the self-oscillation period on the main determining parameters were uncovered through empirical experiment and numerical modeling. These mechanisms and characteristics as well as possible applications of the obtained results are presented.


Проблема проникания жидких струй через свободную поверхность покоящейся жидкости представляет научный и большой практический интерес. Это явление наблюдается и в природе, и во многих технических устройствах и технологических процессах.

Действительно, специфический характер проникания затопленных струй можно наблюдать, например, при фонтанировании родниковых вод из плоских трещин в прибрежной зоне дна озер (наблюдения М.А. Лаврентьева). Знание особенностей проникания свободных струй необходимо при проектировании аппаратов на воздушной подушке, струйных аэраторов, а также для оптимизации таких технологических процессов, как флотационная очистка сточных вод, перемешивание химикатов, заливка жидкого металла в изложницы и многих других.

Известно огромное число публикаций (библиография в [17–19]), посвященных этой проблеме. Как правило, это экспериментальные работы, исследующие такие, например, характеристики, как глубина проникания струй в жидкость, количество увлекаемого ими в жидкость воздуха в зависимости от скорости струи, ее формы и направления. В теоретических работах математическими методами изучались только стационарные задачи о плоских затопленных фонтанах или о точечном источнике в тяжелой несжимаемой жидкости [2, 3, 5, 15].

В 1975 г. в Институте механики МГУ был обнаружен новый класс нестационарных течений, возникающих при фонтанировании жидкости из плоского затопленного вертикального канала. Эти течения имели четко выраженный автоколебательный характер [4, 12, 13].

Найденные режимы фонтанирования свидетельствовали об установлении нового парадокса симметрии (по терминологии Биркгофа [1]), “когда симметричная задача не обязательно имеет симметричное решение”.

Систематическое исследование таких режимов проникания вертикальных затопленных струй проводилось на установках, схематически показанных на рис. 1.

Установки состояли из двух параллельных прозрачных стенок с расстоянием между ними h = 1 см, установленных на плоском основании, в центральной части которого размещался вертикальный плоский канал шириной δ. На краях основания находились сменные водосливы высотой l (рис. 1a), или имелись стенки с придонными водосливными отверстиями (рис. 1б).

 

Рис. 1. Схемы установок с водосливным (а) и придонным (б) режимами стока жидкости.

 

В зависимости от толщины струи δ, ее начальной скорости V, высоты водосливов l и других определяющих параметров можно было наблюдать в опытах показанные на рис. 2 шесть видов волн (A, B, C, D, E, F), возникающих на свободной поверхности жидкости над каналом. Пять из них относятся к автоколебательным режимам течений.

 

Рис. 2. Возможные варианты вида свободной поверхности над каналом при различных режимах фонтанирования в установках с водосливным режимом стока.

 

Стационарный или квазистационарный симметричный режим A наблюдался только при очень малых скоростях струи.

Изучение механизма формирования автоколебательных режимов показало, что основная причина появления и существования устойчивых автоколебаний в случае проникания затопленных струй – периодическое изменение перепада гидростатической составляющей давления по обеим сторонам выходного сечения струи, вызванное различием глубин жидкости здесь из-за случайно возникшей в какой-то момент несимметрии в возвышении свободной поверхности над каналом для подачи воды.

В случае, когда затопленная струя прорывается через свободную поверхность, т.е. формируется режим F, указанные перепады давления обусловлены импульсами, приходящими с мест падения свободных струй на поверхность жидкости.

В условиях проводившихся опытов безразмерный период автоколебаний τ =T/√(g/δ) (g – ускорение силы тяжести) зависел главным образом от двух безразмерных параметров – числа Фруда Fr = V/√gδ и величины относительного начального заглубления канала для подачи воды p = l/δ.

Построенные зависимости τ от числа Fr при фиксированных относительных заглублениях p свидетельствуют о наличии при его изменении многократных (вплоть до трех) смен режимов фонтанирования бифуркационного типа [11]. Общее представление о характере таких зависимостей дает график, приведенный на рис. 3 в случае p = 29.3.

 

Рис. 3. Зависимость τ = τ(Fr) для p = 29.3. 1 – эксперимент, 2 – расчет.

 

Выявилась также сильная зависимость периода автоколебаний и от относительного заглубления p, незначительное изменение которого может приводить к качественной перестройке всей системы волн на свободной поверхности.

Наконец, самым важным результатом проведенных исследований стало обнаружение безразмерного параметра q = V√δ l√g, ответственного за бифуркационный характер смены режимов фонтанирования. Использование этого параметра позволило для групп течений, соответствующих разным диапазонам значений параметра p, провести классификацию границ бифуркационной смены режимов фонтанирования и представить зависимости безразмерного периода автоколебаний от определяющих параметров в виде универсальной зависимости:

τ*=ψ(q), где T1g

Полученные в экспериментах результаты дополнены численными расчетами с использованием пакета программ STAR-CD, первый успешный опыт применения которого к частному случаю p = 0, т.е. при нулевом начальном затоплении, представлен в [16].

Результаты проведенных исследований с фонтанированием затопленных струй указали на принципиальную возможность использования их для создания нового способа бесконтактного измерения расхода текущих в трубопроводах жидкостей [14].

Опыты, аналогичные описанным выше, проводились также и на установках с придонным стоком жидкости (рис. 1б). Результаты этих исследований описаны в [10]. Установлено, что в определенных диапазонах значений определяющих параметров задачи период автоколебаний фонтанов совпадает с периодом собственных колебаний стоячих волн в установке.

Серию исследований затопленных фонтанов завершали на той же установке испытания осесимметричных (круглых) струй. Предполагалось, что описанный для плоских струй механизм возбуждения автоколебаний может действовать и для круглых струй. Опыты с круглыми струями с диаметрами d = 3; 5 мм при затоплениях l = 15, 12.5, 10, 7.5, 5 см подтвердили это.

Эксперименты при существенно меньших значениях отношений диаметра струй к ширине канала не проводились, поскольку, как показали численные расчеты, в этом случае регулярные автоколебательные режимы могут и не возникать.

Эти результаты позволяют сделать вывод о том, что для плоских и круглых вертикальных затопленных струй в числе условий возникновения автоколебательных режимов при пересечении свободной границы должно быть определенное ограничение на ширину канала с жидкостью, в которую проникает струя, т.е. канал должен быть относительно узким.

Следующий этап исследований включал в себя изучение процесса проникания в жидкость вертикальных свободных турбулентных плоских струй. Такие струи, увлекая за собой воздух, создают под водой двухфазные области с большой межфазной поверхностью, что представляет значительный интерес в связи с указанными выше многочисленными приложениями.

Эксперименты проводились на установке, показанной на рис. 4, аналогичной использованной для изучения затопленных струй. Расстояние между стенками установки: h = 1 см.

 

Рис. 4. Схема установки для изучения режимов проникания через поверхность жидкости вертикальных свободных струй. H – уровень сопла над свободной поверхностью; h – расстояние между боковыми стенками установки; l – высота боковых водосливов; δ – начальная толщина струи.

 

Опыты показали, что в случае проникания вертикальных свободных плоских турбулентных струй значения определяющих параметров также имеют диапазоны, при которых возникают очень близкие к регулярным автоколебательные режимы течений. Очевидно, что механизм возникновения таких режимов должен быть связан с внедрением струй воздуха в жидкость.

Действительно, возникновение в какой-то момент случайной разницы суммарных объемов увлеченного в жидкость воздуха нарушает равенство уровней свободной поверхности по обеим сторонам внедряемой вертикальной струи жидкости (рис. 5). Возникающая в связи с этим разница гидростатических составляющих давления в воде действует на подводный участок струи и на увлеченный струей воздух, отклоняя их в сторону меньшего давления. Внедренные пузыри, всплывая, увеличивают свой объем и еще более повышают разницу уровней свободной поверхности с обеих сторон струи. Указанный дисбаланс уровней жидкости вызывает близкое к периодическому отклонение в противоположные стороны затопленного участка струи и газовых включений, т.е. возникает квазирегулярный автоколебательный режим течения в области внедрения струи в жидкость.

 

Рис. 5. Фотоснимок течения при проникании плоской струи с δ = 0.2 см при H = 15 см и V = 5.2 м/с.

 

Процесс возникновения автоколебательных режимов – еще один пример парадокса симметрии (по терминологии Биркгофа).

Согласно П-теореме, зависимость безразмерного периода автоколебаний от безразмерных определяющих параметров можно записать в виде:

Th/g=φVgh,δh,Hh,vg1/2h3/2,ρBρ,lih,...

где V и δ – соответственно начальные скорость плоской струи и ее толщина; H – уровень сопла над свободной поверхностью; ν – кинематический коэффициент вязкости воды; li – геометрические параметры установки; ρв – плотность воздуха; ρ – плотность воды.

Эксперименты проводились при диапазонах величин определяющих параметров 0.2 ≤ δ ≤ 0.7 см, 6 ≤ H ≤ 22.5 см, 1.7 ≤ V ≤ 8 м/с. Величины остальных параметров не менялись. Определенная часть полученных в этих опытах зависимостей для средних значений периода автоколебаний приведена в [6]. Во многих из них с ростом числа Fr среднее значение безразмерного периода стремится к значению, соответствующему частоте автоколебаний ≈1/2 Гц.

В [6] представлены результаты опытов с круглыми струями, имевшими относительные диаметры d/h = 0.3, 0.5, 0.7, при относительных расстояниях от сопла до поверхности воды H / h = 17, 10, 7 и 15 <Fr <40. Эти зависимости представляют собой слабо возрастающие с ростом чисел Fr кривые. Качественное различие зависимостей для плоских и круглых струй может быть связано с наличием хорошо заметного на снимке (рис. 6) интенсивного обтекания свободного и затопленного участков круглой струи потоком жидкости, движущейся со стороны с более высоким уровнем свободной поверхности.

 

Рис. 6. Фотоснимок течения при проникании осесимметричной струи с d = 0.5 см при H = 17 см и V = 3.2 м/c.

 

Следует заметить, что возникновение и существование изучаемых регулярных или квазирегулярных автоколебательных режимов не связано с наличием строгой симметрии у использованных установок. Согласно описанным механизмам их формирования, это локализованный эффект, связанный сдействием силы тяжести на жидкость в области проникания вертикальной струи. Очевидно, что допустимая асимметрия установки не должна приводить к возникновению интенсивного поперечного потока в области проникания струи.

Конечно, вид получаемых зависимостей периода автоколебаний от определяющих параметров может зависеть и от конструктивных особенностей установки, и от методики проведения опытов (гистерезисные эффекты), и от места проникания в установке струй в жидкость. Об этом свидетельствуют, например, результаты опытов с прониканием свободных плоских вертикальных струй через разные участки свободной поверхности в симметричной установке или описываемые ниже опыты с коническими струями.

Приведем в заключение результаты исследования еще одного течения с автоколебательным режимом, возникающего в случае проникания через поверхность воды, находящейся в сосудах прямоугольной формы различного размера, свободных турбулентных водяных струй, вытекающих из конического щелевого сопла с вертикальной осью.

Обнаруженная в этих опытах характерная особенность течений – наличие регулярных автоколебательных режимов поперечного перемещения границ струйного купола с достаточно низкой частотой (–3 Гц). В основе механизма возникновения и существования таких режимов автоколебаний лежит регулярное изменение давления в подкупольном объеме, связанное с уносом эжектируемого струей воздуха из него с последующим возвращением со всплывающими пузырями, а также вследствие периодического изменения уровня жидкости под куполом при некоторых режимах из-за поперечных колебаний затопленного участка конической струи.

Основные определяющие параметры в этой задаче, кроме начальной толщины струи, – углы конусности, расход Q и высота H расположения сопла над поверхностью воды. От расхода Q зависит глубина проникания струи в воду, а сильная зависимость периода автоколебаний от H связана с заметным изменением структуры конической струи по мере удаления от сопла. На рис. 7 показан общий вид такой струи. Период колебаний существенно зависит от того, какой участок струи оказывается погруженным в воду.

 

Рис. 7. Структура свободной конической струи при Q = 350 cм3/с.

 

В разных диапазонах значений расхода Q зависимости периода автоколебаний от параметра H могут качественно различаться. Например, для струи с начальной толщиной δ = 0.1 см в диапазоне 60 ≤ Q ≤ 250 cм3/с период плавно и непрерывно меняется с изменением H, а в диапазоне 300 ≤ Q ≤ 380 cм3/с наблюдаются и бифуркационные смены режимов автоколебаний, и гистерезисные эффекты при проведении опытов с разной последовательностью изменения H. Наконец, в диапазоне 375 ≤ Q ≤ 550 cм3/с также наблюдается бифуркационная смена режимов автоколебаний, но гистерезисные явления отсутствуют. Детальный анализ условий смены режимов автоколебаний и изучение характера возникающих при этом течений под водой и на ее поверхности сделан в работах [7–9]. В качестве иллюстрации общего вида течений, наблюдавшихся в этих опытах, на рис. 8 показан фотоснимок одного из них, существующего при Q = 450 см3/с и H = 17 см.

 

Рис. 8. Фотоснимок течения для Q = 350 cм3/с, H = 17 см.

 

Описанные выше опыты проводились в сосудах прямоугольной формы с размерами 118×88×100 см. Аналогичные эксперименты в сосудах меньшего размера – 90×50×50 см не выявили новых качественных эффектов, но еще раз показали, что периоды автоколебаний струи могут совпадать с одной из главных собственных частот колебаний стоячих волн на поверхности жидкости в сосуде.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Полученные результаты могут быть использованы для оптимизации работы конических струйных аэраторов. Опыты показали, например, что при определенных режимах, близких к областям с бифуркационной сменой режимов автоколебаний, наблюдается резкое снижение эффективности процесса насыщения жидкости воздухом. Проведенное исследование указывает и на возможность использования струйных аэраторов конического типа в качестве генераторов в жидкости низкочастотных колебаний.

Представляется удивительным, что, несмотря на большое количество отечественных и зарубежных публикаций, посвященных исследованиям проникания жидких струй через свободную поверхность жидкости, ни в одной из них авторы настоящей работы не нашли информации о режимах течений, аналогичных описанным выше.

V. P. Karlikov

Lomonosov Moscow State University

Author for correspondence.
Email: karlikovvp@mail.ru

Russian Federation, 1, Leninskie gory, Moscow, 119991

A. T. Nechaev

Lomonosov Moscow State University

Email: karlikovvp@mail.ru

Russian Federation, 1, Leninskie gory, Moscow, 119991

S. L. Tolokonnikov

Lomonosov Moscow State University

Email: karlikovvp@mail.ru

Russian Federation, 1, Leninskie gory, Moscow, 119991

  1. Биркгоф Г. Гидродинамика. М.: Изд-во иностр. лит., 1954. 183 с. / Пер. с англ. Birkhoff G. Hydrodynamics. Princeton, 1950.
  2. Гузевский Л.Г. Задача о плоском фонтане тяжелой жидкости // Изв. СО АН СССР. Сер. техн. наук. 1976. Т. 1. № 3. С. 85–93.
  3. Гуревич М.И. Теория струй идеальной жидкости. М.: Наука, 1979. 536 c.
  4. Карликов В.П. Об истечении плоских струй весомой жидкости из-под свободной поверхности // Аннот. докл. VII Всесоюз. съезда по теорет. и приклад. механике. М.: Изд-во МГУ, 1991. С. 184.
  5. Казеннов А.К., Карликов В.П., Хомяков А.Н., Чернявский Ф.Н., Шоломович Г.И. Способ фонтанирования жидкости А. с. 603431. 1977. Бюл. изобр. 1978. № 15.
  6. Карликов В.П., Нечаев А.Т., Толоконников С.Л. Об автоколебательных режимах проникания вертикальных свободных турбулентных струй через поверхность жидкости // Изв. РАН. МЖГ. 2017. № 6. С. 24–30.
  7. Карликов В.П., Толоконников С.Л. Об автоколебательных режимах проникания свободных конических тонкостенных турбулентных струй через поверхность жидкости // Изв. РАН. МЖГ. 2014. № 3. С. 65–73.
  8. Карликов В.П., Толоконников С.Л. О зависимости периода автоколебаний купола конического струйного аэратора от ширины струи в выходном сечении кольцевого сопла // Вест. Моск. ун-та. Сер. 1, Математика, механика. 2014. № 3. С. 65–68.
  9. Карликов В.П., Толоконников С.Л. О периоде автоколебаний куполов конических струйных аэраторов с разными углами конусности // Вест. Моск. ун-та. Сер. 1, Математика, механика. 2015. № 5. С. 60–64.
  10. Карликов В.П., Толоконников С.Л., Трушина О.В. Об автоколебательных режимах фонтанирования плоских вертикальных затопленных струй тяжелой жидкости в установках с придонным стоком // Изв. РАН. МЖГ. 2011. № 3. С. 89–96.
  11. Карликов В.П., Толоконников С.Л., Трушина О.В. О возможной классификации автоколебательных режимов фонтанирования плоских вертикальных затопленных струй тяжелой жидкости // Изв. РАН. МЖГ. 2009. № 3. С. 23–35.
  12. Карликов В.П., Трушина О.В. Об автоколебаниях плоских затопленных фонтанов // Докл. РАН. 1998. Т. 361. № 3. С. 340–344.
  13. Карликов В.П., Трушина О.В. Об автоколебательных режимах истечения плоских струй жидкости из-под свободной поверхности // Тр. МИАН. 1998. Т. 223. С. 52–62.
  14. Карликов В.П., Трушина О.В., Шоломович Г.И. Об использовании автоколебательных режимов фонтанирования жидкости для бесконтактного измерения ее расхода в трубопроводах // Вестн. МГУ. Сер. 1, Математика, механика. 1999. № 6. С. 63–66.
  15. Маклаков Д.В. Нелинейные задачи гидродинамики потенциальных течений с неизвестными границами. М.: Янус-К, 1997. 280 с.
  16. Осипцов А.А. Автоколебания плоского фонтана при отсутствии начального затопления // Вестн. Моск. ун-та. Сер. 1, Математика, механика. 2005. № 2. С. 59–62.
  17. Bin A.K. Gas entrainment by plunging liquid jets // Chem. Eng. Sci. J. Great Britain. 1993. V. 48. P. 3585–3630.
  18. Deswal S., Verma D.V.S. Performance evaluation and modeling of a conical plunging jet aerator // Int. J. of Math., Phys. and Eng. Sciences. 2008. V. 2. Iss. 1. P. 335–339.
  19. Kusabiraki D., Niki H., Yamagiwa K., Ohkawa A. Gas entrainment rate and flow pattern of vertical plunging liquid jets // Canadian J. Chem. Eng. 1990. V. 68. P. 893–903.

Supplementary files

Supplementary Files Action
1. Fig. 1. Installation diagrams with spillway (a) and bottom (b) fluid drain modes. View (134KB) Indexing metadata
2. Fig. 2. Possible options for the type of free surface above the canal with different flow patterns in installations with a spillway drain mode. View (249KB) Indexing metadata
3. Fig. 3. Dependence τ = τ (Fr) for p = 29.3. 1 - experiment, 2 - calculation. View (74KB) Indexing metadata
4. Fig. 4. Installation diagram for studying the regimes of vertical free jets penetration through the liquid surface H is the level of the nozzle above the free surface; h is the distance between the side walls of the installation; l is the height of the side weirs; δ is the initial thickness of the jet. View (168KB) Indexing metadata
5. Fig. 5. Photograph of the flow during the penetration of a flat jet with δ = 0.2 cm at H = 15 cm and V = 5.2 m / s. View (482KB) Indexing metadata
6. Fig. 6. Photograph of the flow during the penetration of an axisymmetric jet with d = 0.5 cm at H = 17 cm and V = 3.2 m / s. View (366KB) Indexing metadata
7. Fig. 7. Structure of a free conic jet at Q = 350 cm3 / s. View (539KB) Indexing metadata
8. Fig. 8. Photograph of the flow for Q = 350 cm3 / s, H = 17 cm. View (499KB) Indexing metadata

Views

Abstract - 61

PDF (Russian) - 86

Cited-By


PlumX

Refbacks

  • There are currently no refbacks.

Copyright (c) 2019 Russian Academy of Sciences

This website uses cookies

You consent to our cookies if you continue to use our website.

About Cookies