Специализированная светодиодная сборка имитатора внеатмосферного солнечного излучения

Полный текст

Введение

В предыдущих работах [1; 2] показано, что основным препятствием к дальнейшему повышению световых и эксплуатационных характеристик имитаторов солнечного излучения (ИСИ) для термовакуумных испытаний (ТВИ) космических аппаратов (КА) является размещение световых источников ИСИ за пределами термовакуумной камеры. В свою очередь, это обусловлено особенностями практически безальтернативно применяемых в качестве световых источников газоразрядных ксеноновых ламп, крайне редко – газоразрядных металлогалогенных ламп [3]. Для получения рабочего поля в термовакуумной камере применяют сложную оптическую систему с большим количеством отражающих и преломляющих оптических элементов, что приводит к высоким потерям светового потока. Как правило, даже при тщательном изготовлении элементов таких ИСИ их КПД составляет около 10 % [4].

К отечественным ИСИ для ТВИ КА, в частности, к действующим в Акционерном обществе «Информационные спутниковые системы» имени академика М. Ф. Решетнёва» (АО «ИСС»), в части основных световых характеристик предъявляются следующие требования:

Появление в последнем десятилетии новых разработок высокоэффективных светодиодов делает возможным создание на их основе простого и эффективного ИСИ [6; 7]. В отличие от традиционных, такой ИСИ может быть адаптирован к работе в условиях термовакуумных испытаний, непосредственно в термовакуумной камере [1; 2]. Как один из наиболее рациональных вариантов, в [2] предложена конструкция излучателя ИСИ в виде двухмерного массива (матрицы) с распределенными параметрами из множества точечных световых источников. Каждый такой источник оснащен простым первичным оптическим элементом. В случае, если расстояние до объекта испытаний (ОИ) многократно превышает расстояние между соседними точечными источниками матрицы, их световые потоки, многократно смешиваясь, образуют на ОИ однородное рабочее поле (рис. 1).

 

Рис. 1. Излучатель ИСИ в виде матрицы из точечных источников

Fig. 1. Emitter of solar simulator in the form of a matrix of point sources

 

Для полноценной имитации теплового воздействия Солнца на ОИ необходимо имитировать солнечное излучение в широком, включающем инфракрасную область, диапазоне. Для этого в матрице с равномерным чередованием размещены светодиодные сборки высокой мощности из кристаллов различных длин волн в преимущественно видимой области и галогенных ламп в преимущественно инфракрасной области солнечного спектра. Такое решение известно [8; 9] и оправдано, в частности, тем, что в настоящий момент наиболее отработаны, эффективны и коммерчески доступны светодиоды видимой части спектра. Низкая эффективность, узкая полоса излучения и высокая стоимость инфракрасных светодиодов делает их применение неоправданным. В то же время галогенные лампы являются практически идеальными и недорогими источниками инфракрасного излучения.

В работах [2; 10] проведены измерения световых характеристик двух выбранных образцов зарубежного производителя OSRAM – светодиодной сборки высокой мощности и галогенной лампы. На основе этих измерений в специализированном ПО для оптического проектирования Zemax выполнено моделирование комбинированного матричного излучателя ИСИ. Результаты показали, что световые характеристики модели в части непараллельности светового потока, уровня и неравномерности распределения ЭО соответствуют предъявляемым к ИСИ для ТВИ КА требованиям или превосходят их. Но не менее важны спектральные характеристики ИСИ. Так, при использовании на ОИ различных спектрально селективных отражающих и поглощающих покрытий низкое спектральное соответствие ИСИ неизбежно увеличит общую погрешность имитации теплового воздействия на ОИ реального солнечного излучения.

Непараллельность светового потока и неравномерность распределения ЭО определяются геометрическими параметрами матрицы и свойствами первичных оптических элементов. В свою очередь, спектральный диапазон и спектральное соответствие ИСИ определяются соответствующими характеристиками применяемых световых источников – галогенных ламп и светодиодных сборок.

Максимум излучения галогенных ламп сосредоточен в инфракрасной области. Спектр галогенных ламп весьма равномерен и, подобно спектру Солнца, близок к спектру излучения абсолютно черного тела (АЧТ), но с более низкой цветовой температурой. Наоборот, результирующий спектр светодиодной сборки в видимой области более сложен и значительно отличается от спектра АЧТ, поскольку складывается из излучения нескольких кристаллов различных длин волн.

Равномерность спектра сборки находится в прямой зависимости от количества длин волн используемых кристаллов. С другой стороны, ИСИ для ТВИ КА должен обеспечивать высокую направленность светового потока. Это ограничивает количество кристаллов в сборке, поскольку она должна иметь малый, приближающийся к точечному, размер излучающей поверхности, позволяющий установить на сборку единый первичный оптический элемент с малым углом распределения [2; 10].

Таким образом, обязательным требованием к светодиодным сборкам для комбинированного ИСИ, вместе с соответствием световых характеристик, следует считать оптимальное сочетание количества составляющих сборку кристаллов, длин их волн и минимально возможного размера излучающей поверхности.

Спектральное соответствие ИСИ и методика его определения

Следует отметить, что на сегодняшний день световые характеристики ИСИ для ТВИ КА не регламентируются государственными стандартами. Также не регламентируются спектральные характеристики применяемых в таких ИСИ газоразрядных, в подавляющем большинстве случаев ‑ ксеноновых ламп, поскольку считается, что их спектр достаточно близок к внеатмосферному спектру Солнца. Однако при использовании альтернативных световых источников с другими характеристиками неизбежно возникает необходимость в подтверждении спектрального соответствия ИСИ.

Наиболее близок действующий ГОСТ 60904, идентичный международному стандарту МЭК 60904, который классифицирует характеристики ИСИ наземных условий АМ 1,5 (англ. Air Mass 1,5) для испытания фотоэлектрических устройств, главным образом – солнечных фотоэлектрических преобразователей (ФЭП), и определяет методы измерения световых характеристик таких ИСИ [11].

Так, спектральное соответствие ИСИ условий AM1,5 оценивается в диапазоне длин волн 400–1100 нм по следующей методике:

– спектр ИСИ в общем диапазоне 400–1100 нм разделен на шесть отдельных поддиапазонов: 400–500, 500–600, 600–700, 700–800, 800‑900 и 900–1100 нм. Измеряют значения спектральной плотности энергетической освещенности (СПЭО) ИСИ как в общем диапазоне, так и в каждом поддиапазоне. Методы измерения могут быть основаны на использовании спектрорадиометра, состоящего из дифракционного монохроматора и приемника излучения; спектрометра на основе ПЗС-матрицы или фотодиодной линейки; набора приемников с полосовыми фильтрами; единичного приемника с набором полосовых фильтров. Интегрируют полученные данные СПЭО и получают таким образом значение ЭО во всем диапазоне 400–1100 нм и значения ЭО каждого из шести отдельных поддиапазонов:

$E=\underset{{\lambda }_{\text{min}}}{\overset{\text{λmax}}{\int }}I\left(\text{λ}\right)d\text{λ ,}$                                                                                                                                                (1)

где E – ЭО всего диапазона или отдельного поддиапазона, Вт/м²; λ_min и λ_max – начальная и конечная длины волн общего диапазона или поддиапазона, нм; I(λ) – СПЭО или интенсивность солнечного излучения на единицу длины волны, Вт/м²∙нм;

– определяют процентный вклад ЭО каждого поддиапазона в ЭО всего диапазона 400–1100 нм:

$K_E=\frac{E_N}{E_{\text{общ}}}\cdot 100$,                                                                                                                                             (2)

где K_E – вклад ЭО отдельного поддиапазона в ЭО всего диапазона, %; E_N  – ЭО отдельного поддиапазона, рассчитанная по формуле (1), Вт/м²; E_общ – ЭО всего диапазона, рассчитанная по формуле (1), Вт/м²;

– для каждого отдельного поддиапазона ИСИ находят значение спектрального соответствия:

$K_{С}=\frac{K_{E\left(ИСИ\right)}}{K_{E\left(AM\mathrm{1,5}\right)}},$                                                                                                                                                 (3)

где K_С – спектральное соответствие отдельного поддиапазона; K_E(ИСИ) – вклад ЭО данного поддиапазона в общую ЭО в спектре ИСИ в диапазоне 400–1100 нм; K_E(AM1,5) – известный, указанный в [11] вклад ЭО того же поддиапазона в общую ЭО в спектре Солнца AM1,5;

– определяют класс спектрального соответствия ИСИ по наихудшему значению спектрального соответствия K_С всех шести отдельных поддиапазонов. Для высшего класса А значение спектрального соответствия должно находиться в пределах 0,75–1,25, для класса В ‑ в пределах 0,6–1,4; для класса С – в пределах 0,4–2,0.

По нашему мнению, данная методика корректна и может быть принята за основу для определения спектрального соответствия ИСИ для ТВИ КА с небольшими изменениями:

– ФЭП крайне чувствительны к спектру принимаемого излучения. Для оценки теплового воздействия ИСИ на ОИ классы спектрального соответствия A и B избыточны и критерием соответствия может быть принят начальный класс С;

– узкий спектральный диапазон 400–1100 нм соответствует границам спектральной чувствительности ФЭП. Тепловое воздействие Солнца происходит в более широком диапазоне длин волн, включающем инфракрасную область. Поэтому соответствие следует определять в более широком диапазоне – как минимум, до 2000 нм;

– при расчете спектрального соответствия по формуле (3) следует учитывать отличие спектрального распределения солнечного излучения внеатмосферных условий AM0 (англ. Zero Air Mass) от спектрального распределения наземных условий AM1,5, для чего применять соответствующие значения K_E(AM0).

Авторами предложена следующая методика определения спектрального соответствия ИСИ для ТВИ КА (далее – методика):

– спектральное соответствие ИСИ определяется в диапазоне длин волн 400‑2000 нм, который делится на восемь отдельных поддиапазонов. Вклады ЭО каждого поддиапазона в общую ЭО всего диапазона 400–2000 нм K_E(AM0) рассчитаны в соответствии с описанием внеатмосферного солнечного спектра AM0 в международном стандарте ASTM E490-2022 [12]. Границы поддиапазонов и соответствующие им значения K_E(AM0) приведены в табл. 1;

– условием подтверждения спектрального соответствия ИСИ считать определенные по формулам (1)–(3) значения K_E(AM0) всех восьми поддиапазонов, не выходящие за пределы 0,4–2,0.

 

Таблица 1. Распределение ЭО солнечного спектра AM0 в диапазоне 400–2000 нм

Распределение спектра	Поддиапазон, нм								Весь диапазон, 400–2000 нм
	400‑ 500	500‑ 600	600‑ 700	700‑ 800	800‑ 900	900‑ 1100	1100‑ 1400	1400‑ 2000
KE(AM0), %	15,8	15,7	13,5	10,8	8,7	12,7	11,8	11,0	100

 

Пользуясь методикой, определим спектральное соответствие газоразрядных ксеноновых ламп серии XBO производителя OSRAM [13], применяемых, в частности, в ИСИ для ТВИ КА, действующих в АО «ИСС». Спектральные распределения внеатмосферного солнечного излучения условий AM0 в соответствии с [12] и газоразрядных ксеноновых ламп OSRAM XBO с равными ЭО показаны на рис. 2. Рассчитанные в соответствии с методикой значения соответствия всех восьми поддиапазонов K_с находятся в пределах 0,6–1,7; условие спектрального соответствия ИСИ выполняется (табл. 2).

 

Рис. 2. Спектральные распределения солнечного излучения условий AM0 и газоразрядных ксеноновых ламп OSRAM XBO

Fig. 2. AM0 and gas-discharge xenon lamps OSRAM XBO spectral distributions

 

Таблица 2. Спектральное соответствие AM0 газоразрядных ксеноновых ламп OSRAM XBO

Распределение спектра и соответствие AM0	Поддиапазон, нм								Весь диапазон, 400–2000 нм
	400‑ 500	500‑ 600	600‑ 700	700‑ 800	800‑ 900	900‑ 1100	1100‑ 1400	1400‑ 2000
KE(ИСИ), %	10,8	10,1	9,5	9,4	15,2	20,3	11,2	13,5	100
KС	0,7	0,6	0,7	0,9	1,7	1,6	0,9	1,2	0,6 – 1,7

 

Моделирование (серийно производимые образцы)

На первом этапе экспериментальной части за основу принято моделирование комбинированного излучателя ИСИ, проведенное ранее в работе [2]. Для моделирования выбраны автомобильные галогенные лампы дальнего света H1 с осевым расположением нити накаливания производителя OSRAM. При номинальной потребляемой мощности 55 Вт цветовая температура T_Ц ламп равна 3500 К. После анализа последних разработок зарубежных производителей выбраны высокоэффективные светодиодные сборки LED Engin LZ7 производителя OSRAM [14] из семи кристаллов шести длин волн. Краткие характеристики составляющих сборку кристаллов приведены в табл. 3.

 

Таблица 3. Состав светодиодной сборки LED Engin LZ7

Кристалл	Длина волны, нм	Количество в сборке	Прямое напряжение, В	Максимальный прямой ток, А
Синий	449	1	3,2	3
Бирюзовый	495	1	3,8	1
Зеленый	519	1	3,5	2,5
Салатовый	522	2	3,2	1,5
Янтарный	600	1	3,6	2,5
Красный	622	1	2,4	2,5

 

Спектральные распределения выбранных световых источников определены в нормальных условиях системой измерения спектра, в состав которой входят два монохроматора МДР-206 и ПК со специализированным ПО. Монохроматоры откалиброваны по эталонным световым источникам на основе лампы накаливания и дейтериевой лампы. Моделирование результирующего спектра комбинированного излучателя выполнено в математическом инженерном ПО Mathcad, при этом световые мощности кристаллов различных длин волн подобраны раздельно по отношению к световой мощности галогенных ламп. Такой способ регулировки спектра светодиодного ИСИ известен и реализован, в частности, в работе [15].

Полученный результирующий спектр модели комбинированного ИСИ и спектр солнечного излучения условий AM0 с равными ЭО показаны на рис. 3. Раздельной регулировкой получено спектральное соответствие в пределах 0,6–1,4 (табл. 4, строка 1).

 

Рис. 3. Спектральные распределения солнечного излучения условий AM0 и комбинированного излучателя со светодиодной сборкой LED Engin LZ7 и галогенной лампой 3500 К

Fig. 3. Spectral distributions of AM0 and combined emitter with LED Engin LZ7 assembly and halogen lamp, 3500 K

 

Таблица 4. Спектральное соответствие модели со светодиодной сборкой LED Engin LZ7 и галогенными лампами 3500, 3000 и 2500 К

TЦ, K	Распределение спектра и соответствие AM0	Поддиапазон, нм								Весь диапазон, 400–2000 нм
		400-500	500-600	600-700	700-800	800-900	900-1100	1100- 1400	1400- 2000
3500	KE(ИСИ), %	10,0	19,2	16,9	6,2	6,6	11,8	13,7	15,6	100
	KС	0,6	1,2	1,3	0,6	0,8	0,9	1,2	1,4	0,6–1,4
3000	KE(ИСИ), %	10,6	21,4	16,4	4,4	5,5	11,1	14,2	16,4	100
	KС	0,7	1,4	1,2	0,4	0,6	0,9	1,2	1,5	0,4–1,5
2500	KE(ИСИ), %	9,1	19,2	13,7	1,8	3,3	10,9	17,9	24,1	100
	KС	0,6	1,2	1,0	0,2	0,4	0,9	1,5	2,2	0,2–2,2

 

Следует отметить, что цветовая температура галогенных ламп 3500 К достигается только при их номинальной мощности. Однако имитация солнечной постоянной с уровнем ЭО 1366 Вт/м² является частным случаем ТВИ КА. Многие программы и методики испытаний предусматривают снижение уровня ЭО, например, для имитации затенения ОИ или его поворота относительно Солнца [16]. Это требует снижения уровня ЭО ИСИ, а значит, и мощности световых источников.

Спектр светодиодов практически не зависит от уровня их мощности, чего нельзя сказать о галогенных лампах. Вместе со снижением мощности галогенной лампы происходит снижение ее цветовой температуры со смещением максимума излучения в сторону больших длин волн. Это может привести к рассогласованию галогенных ламп и светодиодных сборок и ухудшению спектрального соответствия ИСИ.

Известно также, что ресурс галогенных ламп находится в обратной зависимости от рабочей температуры нити накаливания. По этой причине в ИСИ крайне желательно применение галогенных ламп с более низкой, чем в модели, цветовой температурой.

В ходе дальнейшего моделирования цветовая температура T_Ц галогенной лампы была снижена до значений 3000 и 2500 К (табл. 4, строки 2 и 3). Результаты показали ухудшение спектрального соответствия модели. При снижении T_Ц до 3000 К спектральное соответствие ухудшилось до границ допустимых пределов, а при снижении до 2500 К – вышло за допустимые пределы 0,4–2,0. Это объясняется провалом результирующего спектра в области 700–900 нм, где и происходит согласование светодиодной сборки и галогенных ламп. Следовательно, для лучшего согласования с галогенными лампами спектр светодиодной сборки необходимо расширить в сторону дальней красной – ближней инфракрасной области.

Наконец, приобретение светодиодных сборок высокой мощности зарубежного производства сегодня крайне затруднено. Поэтому еще одним основным требованием, в соответствии с государственной политикой импортозамещения, является применение отечественных разработок электронной компонентной базы.

Экспериментальный образец светодиодной сборки

С учетом всех перечисленных выше требований, авторами разработан и изготовлен экспериментальный образец светодиодной сборки.

 

Рис. 4. Светодиодная сборка с теплоотводящим основанием

Fig. 4. LED assembly with the heat sink base

 

Рис. 5. Компоновка светодиодной сборки (увеличено)

Fig. 5. Layout of the LED assembly (increased)

 

Внешний вид экспериментальной сборки с теплоотводящим основанием показан на рис. 4. Компоновка сборки показана на рис. 5. Размеры излучающей поверхности составляют 4´4 мм. Сборка состоит из семи кристаллов шести длин волн: пяти в видимой области и одной в инфракрасной; питание кристаллов выполнено раздельным. Краткие характеристики составляющих сборку кристаллов приведены в табл. 5.

 

Таблица 5. Состав экспериментальной светодиодной сборки

№ кристалла на рис. 5	Длина волны, нм	Напряжение, В (при прямом токе, мА)	Размер кристалла, мм	Конструкция
1, 2 (голубой)	506	3,45 (150)	0,610´0,610	Вертикальная
3 (янтарный)	592	2,08 (250)	1,070´1,070	Вертикальная
4 (зеленый)	521,3	3,21 (350)	1,143´1,143	Планарная
5 (красный)	622,8	2,24 (350)	1,070´1,070	Вертикальная
6 (синий)	455	3,1 (350)	1,143´1,143	Планарная
7 (инфракрасный)	855	1,6 (350)	1,066´1,066	Вертикальная

 

Световые характеристики экспериментальной сборки определены при помощи измерительного комплекса IS-2 производителя Instrument Systems GmbH (номер в Государственном реестре средств измерений РФ 73266-18). Пределы допускаемой относительной погрешности измерений спектральной плотности потока излучения в диапазоне длин волн 380–830 нм не превышают ±5 %. В состав комплекса входят спектрометр CAS 120-151, фотометрический шар ISP500-100 и ПК со специализированным ПО SpecWin Pro.

Спектральное распределение экспериментальной светодиодной сборки при равном токе всех кристаллов (последовательное включение) показано на рис. 6.

 

Рис. 6. Спектральное распределение экспериментальной светодиодной сборки

Fig. 6. Spectral distribution of the experimental LED assembly

 

При изменении прямого тока в широких, от 20 до 200 мА, пределах результирующий спектр сборки остается практически неизменным (рис. 7).

 

Рис. 7. Спектральное распределение экспериментальной светодиодной сборки при различных значениях прямого тока

Fig. 7. Spectral distribution of the experimental LED assembly at different values of the direct current

 

Моделирование (экспериментальный образец)

На втором этапе экспериментальной части выполнено аналогичное моделирование результирующего спектра комбинированного излучателя с экспериментальной светодиодной сборкой в ПО Mathcad. Для случая с цветовой температурой галогенных ламп T_Ц = 3500 К, как и на первом этапе моделирования, раздельной регулировкой световой мощности кристаллов различных длин волн по отношению к световой мощности галогенных ламп получено спектральное соответствие в пределах 0,6–1,4 (табл. 6, строка 1). Результирующий спектр модели комбинированного ИСИ и спектр солнечного излучения условий AM0 с равными ЭО показаны на рис. 8.

Далее так же, с раздельной регулировкой мощности, смоделирован результирующий спектр для галогенных ламп с T_Ц = 3000 и 2500 К (табл. 6, строки 2 и 3). Рассчитанные в соответствии с методикой значения спектрального соответствия поддиапазонов и общего спектрального соответствия ИСИ сведены в табл. 6. Во всех рассмотренных случаях K_с находятся в пределах 0,4–2,0; условие спектрального соответствия ИСИ выполняется.

 

Рис. 8. Спектральные распределения солнечного излучения AM0 и комбинированного излучателя с экспериментальной светодиодной сборкой и галогенной лампой 3500 К

Fig. 8. Spectral distributions of AM0 and combined emitter with experimental LED assembly and halogen lamp, 3500 K

 

Таблица 6. Спектральное соответствие модели с экспериментальной светодиодной сборкой и галогенными лампами 3500, 3000 и 2500 К

TЦ, K	Распределение спектра и соответствие AM0	Поддиапазон, нм								Весь диапазон, 400–2000 нм
		400- 500	500- 600	600- 700	700- 800	800- 900	900- 1100	1100-1400	1400-2000
3500	KE(ИСИ), %	10,0	19,2	16,9	6,2	6,6	11,8	13,7	15,6	100
	KС	0,6	1,2	1,2	0,6	0,8	0,9	1,2	1,4	0,6–1,4
3000	KE(ИСИ), %	17,1	20,7	6,7	10,8	11,7	8,8	11,2	13,0	100
	KС	1,1	1,3	0,5	1,0	1,3	0,7	1,0	1,2	0,5–1,3
2500	KE(ИСИ), %	19,7	19,6	6,6	10,8	11,7	6,5	10,7	14,4	100
	KС	1,2	1,2	0,5	1,0	1,3	0,5	0,9	1,3	0,5–1,3

 

Результаты и обсуждение

Результаты моделирования комбинированного излучателя ИСИ показали, что серийно производимые светодиодные сборки высокой мощности недостаточно точно согласуются по спектральным характеристикам с галогенными лампами; рассогласование усиливается по мере снижения мощности световых источников. Это объясняется предназначением таких светодиодных сборок для работы в других условиях – исключительно в видимом диапазоне.

Лучшие результаты получены с экспериментальной светодиодной сборкой, специально разработанной для применения в комбинированном излучателе ИСИ. Спектральное соответствие сохраняется на разных уровнях ЭО, для чего в сборке достаточно пяти кристаллов различных длин волн в видимом диапазоне и одного – в инфракрасном.

Несмотря на выполнение критерия спектрального соответствия, спектр излучения светодиодной сборки в видимой области весьма неравномерен. Повысить равномерность можно добавлением кристаллов других длин волн, что приведет к усложнению системы управления и увеличению общей стоимости ИСИ. Более рациональным путем выравнивания общего спектра может быть применение люминофорных, в том числе белых, кристаллов с более широкой полосой излучения. Кроме этого, анализ результатов моделирования показывает, что вклад кристаллов с длиной волны 506 нм в результирующий спектр комбинированного излучателя незначителен. Представляется более целесообразным ввести вместо них в состав сборки еще один кристалл с максимумом излучения в дальней красной – ближней инфракрасной области.

Спектральное соответствие в ходе экспериментов достигнуто путем раздельной регулировки мощности кристаллов различных длин волн. Значительно упростить или исключить сложную систему управления можно на стадии проектирования светодиодной сборки путем оптимизирования световой мощности, количества и размеров кристаллов различных длин волн, чтобы при их последовательном включении и равном прямом токе, без раздельного регулирования, результирующий спектр сборки был максимально приближен к спектру солнечного излучения AM0.

Заключение

Создание адаптированного к условиям термовакуумных испытаний космических аппаратов имитатора солнечного излучения с использованием альтернативных световых источников ‑ высокоэффективных светодиодов – требует решения ряда неординарных задач. В первую очередь необходимо обеспечить требуемую точность имитации теплового воздействия излучения Солнца на объект испытаний. Необходимое соответствие внеатмосферному спектру Солнца может быть получено комбинированием излучения галогенных ламп и высокоэффективных светодиодов различных длин волн. При этом необходимо обязательно учитывать особенности спектральных характеристик светодиодных источников.

Для подтверждения спектрального соответствия авторами предложена методика оценки на основе существующей методики для имитаторов солнечного излучения наземных условий, приведенной в ГОСТ 60904–9.

На основании проведенных измерений, моделирования и оценки результатов с использованием предложенной методики можно сделать следующие выводы:

Об авторах

Андрей Александрович Шевчук

Акционерное общество «Информационные спутниковые системы» имени академика М. Ф. Решетнёва»; Сибирский государственный университет науки и технологий имени академика М. Ф. Решетнева

Автор, ответственный за переписку.
Email: shevchukaa@iss-reshetnev.ru

аспирант, инженер по наладке и испытаниям отдела термовакуумных испытаний

Россия, 662972, Железногорск Красноярского края, ул. Ленина, 52; 660037, Красноярск, проспект имени газеты «Красноярский Рабочий», 31

Валерий Васильевич Двирный

Акционерное общество «Информационные спутниковые системы» имени академика М. Ф. Решетнёва»; Сибирский государственный университет науки и технологий имени академика М. Ф. Решетнева; Сибирский федеральный университет

Email: dvirnyi@iss-reshetnev.ru

доктор технических наук, профессор кафедры ТМС, профессор межинститутской базовой кафедры прикладной физики и космических технологий

Россия, 662972, Железногорск Красноярского края, ул. Ленина, 52; 660037, Красноярск, проспект имени газеты «Красноярский Рабочий», 31; 660041, Красноярск, проспект Свободный, 79

Максим Сергеевич Майбах

АО «Научно-исследовательский институт полупроводниковых приборов»

Email: majbah_ms@niipp.ru

аспирант, инженер-конструктор отдела 110

Россия, 634034, Томск, ул. Красноармейская, 99а

Сергей Александрович Санько

АО «Научно-исследовательский институт полупроводниковых приборов»

Email: sanko_sa@niipp.ru

аспирант; инженер-конструктор отдела 110

Россия, 634034, Томск, ул. Красноармейская, 99а

Александра Анатольевна Павлова

АО «Научно-исследовательский институт полупроводниковых приборов»

Email: pavlova_aa@niipp.ru

магистрант, техник отдела 110

Россия, 634034, Томск, ул. Красноармейская, 99а

Список литературы

Дополнительные файлы